Шаблон:Байракъландырыу/Уллу Британия

<mediawiki xmlns="http://www.mediawiki.org/xml/export-0.11/" xmlns:xsi="http://www.w3.org/2001/XMLSchema-instance" xsi:schemaLocation="http://www.mediawiki.org/xml/export-0.11/ http://www.mediawiki.org/xml/export-0.11.xsd" version="0.11" xml:lang="krc">
  <siteinfo>
    <sitename>Википедия</sitename>
    <dbname>krcwiki</dbname>
    <base>https://krc.wikipedia.org/wiki/%D0%91%D0%B0%D1%88_%D0%B1%D0%B5%D1%82</base>
    <generator>MediaWiki 1.45.0-wmf.5</generator>
    <case>first-letter</case>
    <namespaces>
      <namespace key="-2" case="first-letter">Медиа</namespace>
      <namespace key="-1" case="first-letter">Къуллукъ</namespace>
      <namespace key="0" case="first-letter" />
      <namespace key="1" case="first-letter">Сюзюу</namespace>
      <namespace key="2" case="first-letter">Къошулуучу</namespace>
      <namespace key="3" case="first-letter">Къошулуучуну сюзюу</namespace>
      <namespace key="4" case="first-letter">Википедия</namespace>
      <namespace key="5" case="first-letter">Википедия сюзюу</namespace>
      <namespace key="6" case="first-letter">Файл</namespace>
      <namespace key="7" case="first-letter">Файлны сюзюу</namespace>
      <namespace key="8" case="first-letter">MediaWiki</namespace>
      <namespace key="9" case="first-letter">MediaWiki-ни сюзюу</namespace>
      <namespace key="10" case="first-letter">Шаблон</namespace>
      <namespace key="11" case="first-letter">Шаблонну сюзюу</namespace>
      <namespace key="12" case="first-letter">Болушлукъ</namespace>
      <namespace key="13" case="first-letter">Болушлукъну сюзюу</namespace>
      <namespace key="14" case="first-letter">Категория</namespace>
      <namespace key="15" case="first-letter">Категорияны сюзюу</namespace>
      <namespace key="710" case="first-letter">TimedText</namespace>
      <namespace key="711" case="first-letter">TimedText talk</namespace>
      <namespace key="828" case="first-letter">Модуль</namespace>
      <namespace key="829" case="first-letter">Обсуждение модуля</namespace>
    </namespaces>
  </siteinfo>
  <page>
    <title>Шаблон:Байракъландырыу/Уллу Британия</title>
    <ns>10</ns>
    <id>4345</id>
    <revision>
      <id>118007</id>
      <parentid>103762</parentid>
      <timestamp>2025-06-16T21:53:21Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>CommonsDelinker</username>
        <id>2752</id>
      </contributor>
      <comment>Replacing Naval_Ensign_of_the_United_Kingdom.svg with [[File:Naval_ensign_of_the_United_Kingdom.svg]] (by [[:c:User:CommonsDelinker|CommonsDelinker]] because: [[:c:COM:FR|File renamed]]: [[:c:COM:FR#FR6|Criterion 6]]).</comment>
      <origin>118007</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="1037" sha1="qxfywr31b7m6sknljkr9k22j7hieqpf" xml:space="preserve">{{ {{{1&lt;noinclude&gt;|флагификация/флаг&lt;/noinclude&gt;}}}
| alias = Уллу Британия
| flag alias = Flag of the United Kingdom.svg
| flag alias-1707 = Flag of Great Britain (1707-1800).svg
| flag alias-1658 = Flag of the Commonwealth (1658-1660).svg
| flag alias-1651 = Flag of The Commonwealth.svg
| flag alias-1649 = Flag of the Commonwealth (1649-1651).svg
| flag alias-1606 = Flag of Great Britain (1707-1800).svg
| flag alias-АТК = Naval ensign of the United Kingdom.svg
| flag alias-сатыу-алыу = Civil Ensign of the United Kingdom.svg
| flag alias-АХК = Air Force Ensign of the United Kingdom.svg
| flag alias-дипломат = Government Ensign of the United Kingdom.svg
| flag alias-аскер = Flag of the British Army.svg
| variant = {{{variant|}}}
&lt;noinclude&gt;
| var1 = 1707
| var2 = 1658
| var3 = 1651
| var4 = 1649
| var5 = 1606
| var6 = АТК
| var7 = сатыу-алыу
| var8 = АХК
| var9 = дипломат
| var10 = аскер
&lt;/noinclude&gt;
| размер = {{{размер|}}}
}}</text>
      <sha1>qxfywr31b7m6sknljkr9k22j7hieqpf</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Фолкленд къазауат</title>
    <ns>0</ns>
    <id>7702</id>
    <revision>
      <id>118008</id>
      <parentid>114311</parentid>
      <timestamp>2025-06-16T21:56:14Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>CommonsDelinker</username>
        <id>2752</id>
      </contributor>
      <comment>Replacing Naval_Ensign_of_the_United_Kingdom.svg with [[File:Naval_ensign_of_the_United_Kingdom.svg]] (by [[:c:User:CommonsDelinker|CommonsDelinker]] because: [[:c:COM:FR|File renamed]]: [[:c:COM:FR#FR6|Criterion 6]]).</comment>
      <origin>118008</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="14878" sha1="8xio8rtsmi1tu9afsszuxyeadqespsc" xml:space="preserve">{{Къазауат
|conflict    ='''Фолкленд къазауат'''
|partof      = 
|image       =  
|caption     = &lt;small&gt;''Башындан солгъа сагъат бурулгъаныча: '' Бата башлагъан «[[Генерал Бельграно (крейсер)|Генерал Бельграно]]» крейсер; Десант кеме «[[Сир Тристам]]»; Аргентин джесирле; [[Тэтчер, Маргарет Хильда|Маргарет Тэтчер]]; [[Сан-Карлос (Фолкленд айрымканла)|Сан-Карлосда]] британ къабырла;[[Буэнос-Айрес]]де мемориал; Аргентинаны Ючюнчю Аскер хунтасыны членлери; [[Уллу Британияны патчах тенгиз пехотасы|британ тенгиз пехотачыланы]] джесирге тюшюулери&lt;/small&gt;
|date  = &lt;small&gt;[[2-чи апрель]]—[[20-чы июнь]] [[1982]]&lt;/small&gt;
|place = &lt;small&gt;[[Фолкленд айрымканла]] бла [[Къыбыла Георгия]]&lt;/small&gt;
|casus = 
|result = &lt;small&gt;Уллу Британияны хорламы&lt;/small&gt;
|combatant1 =&lt;small&gt;{{Байракъландырыу|Уллу Британия}}&lt;br /&gt;{{Байракъландырыу|Фолкленд айрымканла|1948}}&lt;/small&gt;
|combatant2 =&lt;small&gt;{{Байракъландырыу|Аргентина}}&lt;/small&gt;
|commander1 =
|commander2 =
|casualties1 = &lt;small&gt;[[Файл:Naval ensign of the United Kingdom.svg|border|25px]] 258 адам&lt;br /&gt;[[Файл:Naval ensign of the United Kingdom.svg|border|25px]] 2 фрегат&lt;br /&gt;[[Файл:Naval ensign of the United Kingdom.svg|border|25px]] 2 эсминец&lt;br /&gt;[[Файл:Naval ensign of the United Kingdom.svg|border|25px]] 1 контейнер ташыучу «Атлантик Конвейор»&lt;br /&gt;[[Файл:Naval ensign of the United Kingdom.svg|border|25px]] 1 десант кеме&lt;br /&gt;[[Файл:Naval ensign of the United Kingdom.svg|border|25px]] 1 десант катер&lt;/small&gt;
|casualties2 = &lt;small&gt;{{Байракъ|Аргентина}} 649 адам&lt;br /&gt;{{Байракъ|Аргентина}} 1 крейсер&lt;br /&gt;{{Байракъ|Аргентина}} 1 суу тюбю кеме&lt;br /&gt;{{Байракъ|Аргентина}} 1 сакълауул катер &lt;br /&gt;{{Байракъ|Аргентина}} 4 улоу кеме&lt;br /&gt;{{Байракъ|Аргентина}} 1 чабакъ тутуучу траулер&lt;/small&gt;
}}
'''Фолкленд къазауат''' [[1982]] ({{lang-en|Falklands War}}, {{lang-es|Guerra de las Malvinas}}) — [[Уллу Британия]] бла [[Аргентина]]ны арасында [[Фолькленд айрымканла]]ны (Аргентинада Мальвин айрымканла дейдиле) кючлер мурат бла бардырылгъан [[къазауат]]ды. Не Аргентина, не Уллу Британия ачыкъдан къазауат баямламагъандыла бир-бирлерине, эки джанындан да кеслерини закон территорияларында контролну орнуна салыр нюзюр болгъанды. Къазауат Уллу Британияны хорламы бла бошалгъанды. Бусагъатда да айрымканла аны къолундадыла.

== Урушну чурумлары ==

Фолкленд айрымканланы эки кере ачхандыла: [[1690 джыл]]да ингилиз тенгизчиле, [[1694 джыл]]да французла (ала бу айрыманлагъа Мальвин атны бергендиле, кеслерини туугъан шахарлары Сан-Малону сыйына атаб) XIX ёмюрню башындан (азатлыкъ алгъандан сора) Аргентина бу айрымканланы кесиники санагъанды. Алай а Мальвин айрымканланы Бирлешген Королевство 1833 джыл кючлейди, бу ишге Аргентинаны халкъы уллу ачыуланады. 1981 джыл властха келген генерал-лейтенант [[Леопольдо Гальтиери]] халкъда сыйын кёлтюрюр мурат бла, эскиден бери джилтин этген ачыуну тышына чыгъарады.

== Урушну башланыуу ==

[[1982 джыл]]ны [[2-чи апрель|2-чи апрелинде]] аргентин десант айрымканлагъа тюшеди, анда аз санлы британ гарнизонну джесирге алады. Аны ызындан, айрымканланы ызына къайтарыр мурат бла Къыбыла Атлантикагъа уллу британ аскер-тенгиз бирлешиу джибериледи. 

Британлыла айрымканланы блокада этгенден сора, анда тургъан аргентин гарнизонну баджарыу къыйынлашады. Фолклендеде орналгъан джангыз бетонлу аэродром асыры къысха болгъаны себебли, аргентин самолетла тюшелмегендиле.

[[25-чи апрель|25-чи апрелде]] британ кючле [[Къыбыла Георгия]] айрымканда тюшедиле, бу айрымкан Фольклендледен узакъда болгъанды, эмда аргентин кючлени саны аз болгъанды.

== Хауа-тенгиз фазасы ==
=== Сермешиулени башланыуу ===

Фолклендлени къатында баш сермешиуле 1982 джылны [[1-чи май]]ында башланнганды, аргентин авиация джауну флотуна чабханды, британ авиация бла кемеле уа [[Порт-Стэнли]]ни къатында аргентин позицияланы бомбалагъандыла.

[[2-чи май]]да британ атом суу тюбю кеме аргентин крейсер «[[Генерал Бельграно (крейсер)|Генерал Бельгранону]]» батдырады, аны эсебинде 323 адам ёледи, бу къазауатда Аргентинаны эм уллу къурман бериуу болады. Андан сора аргентин аскер-тенгиз флотха базалагъа къайтыу буйрукъ бериледи, аны бла флотну къазауатха къошулгъаны битеди. Аргентин басым билдиргеннге кёре [[ARA San Luis (S-32)|«Сан Луис»]] атлы суу тюбю кеме [[11-чи май]]гъа дери джюзгенлей тургъанды&lt;ref&gt;[https://archive.today/20121209035945/http://www.lanacion.com.ar/202442 Diario La Nación: La guerra que no se vio] {{ref-es}}&lt;/ref&gt;, алай а бир джетишимли чабыу этмегенди, аны къой бир кере да торпеда чыгъармагъанды&lt;ref&gt;''Almost Total Exclusion''; in: Jon Guttman. ''Defiance at Sea''. Cassell, London, 1999 (Repr. 1995.), p.170-181. ISBN 0-304-35085-0&lt;/ref&gt;. Бу шартлада аргентин аскер башчылыкъ басымны авиациягъа салады, Уллу Британия адам къурманланы саны кёбейсе кесини муратларындан артха турур деген нюзюр бла. [[A-4 Скайхок|A-4 «Скайхок»]] штурмчула бла «[[IAI Nesher|Даггер]]» къурутуучу-бомбалаучула таймаздан британ флотха чабханлай тургъандыла, алай а ала тюз эркин тюшюучю бомбаланы хайырландыргъандыла. Аргентинлилени баш умутлары джангы кемелеге къаршчы «[[Экзосет (ККР)|Экзосет]]» ракетала бла сауутланнган «[[Супер Этандар]]» штурмчулагъа салыннганды. [[4-чю май]]да быллай ракета бла «[[Шеффилд (эсминец)|Шеффилд]]» эсминец батдырылады. Алай а аргентинлиледе къуру тёрт быллай ракета болгъанды.

=== Отну кесиу ===
4-чю майдан сора сермешиуледе тёрт ыйыкълыкъ аралыкъ болады. [[15-чи май]]ны кечесинде британ спецназны энчи бёлеги - [[Энчи авиацион къуллукъ|SAS]] Пеббл айрымканда аргентин аэродромгъа чабыб, 11 самолетну къурутады. Аны бла бирге [[БМО]]-ну болушлугъу бла къазауатны тыяр муратда кёрюшюуле бардырыладыла. 20-чы майлагъа къазауатны тыйыу перспективалагъа болмагъаны ангыланады. Бу заманнга [[Уллу Британияны тенгиз пехотасы]]ны 3-чю бригадасы Фолклендлеге десант тюшерге хазырлыкъ эте тургъанды, 5-чи бригада эсе уа айрымканлагъа джолну алыгъанды.

== Джердеги фаза ==
=== Сан-Карлос бла Гуз-Грин ===
Британ аскер башчылыкъ десантны тюшюрюр джерге Сан-Карлос бухтаны сайлайды, аргентинлиле десантны сакълагъан джерден бу тамам терсине айрымканны башха джанында болады. 3-чю бригада десантны [[21-чи май]]да башлайды, алагъа къаршчылыкъ талай аргентин аскерчи этерге табылады. Алай а танг атаргъа Фолклендени башында аргентин аскер самолетла чыгъадыла, алай бухтадагъы британ кемелеге чабар мурат алгъандыла


[[25-чи май]]да аргентинлиле «Экзосет» бла «Атлантик Конвейор» контейнер ташыучуну урадыла. Талай кюнден кеме батады. Ол заманда 3-чю бригада плацдармда кесин бегитиб, андан ары этимлеге хазыр болады.

[[28-чи май]]да британ парашютчуланы батальону Дарвин эмда Гуз-Грин джерлешимлени къатына джууукълашыб, андагъы аргентин гарнизоннга чабады. [[Груз-Гринде сермешиу|Ауур сермешиуден]] сора гарнизон джесир болады. Ол заманда 3-чю бригаданы бёлеклери Кюнчыгъыш Фолклендлени юсю бла белгили джаяу джюрюшюн этиб Порт-Стенлиге келеди. 5-чи пехота бригаданы бир-бир бёлеклери десант кемеледен Порт-Стенлини къатында тюшедиле. Ол заманда эки десант кемени эслеген аргентинлиле, авиацияны ашырадыла, ол чабыуулдан сора 50 британ аскерчи ёледи, «Сэр Галахэд» десант кеме эсе уа бузулады, бузлуулары тюзетилир мадары болмагъаны себебли, кеме британлыла джанындан батдырылады. Алай болса да, июнну биринчи декадасыны ахырына, британ бригадала аргентинлилени Порт-Стенлини къатында къуршоулайдыла, эмда штурм этерге хазыр боладыла.

=== Порт-Стэнли ===
[[12-чи июнь|12-чи июнну]] кечесинде британ тенгиз пехотаны 3-чю бригадасы, аргентинлиле кючлеген Маунт-Гарриет, Ту-Систерз эм Маунт-Лонгдон мийикликлени атака этедиле. Эртденблагъа бютеу мийикликле британлыланы къолларына тюшедиле. [[14-чю июнь|14-чю июнну]] кечесинде 5-чи пехота бригаданы кёзюую келеди. Аны нюзюрюнде Маунт-Тамблдаун, Уайрлесс-Ридж эм Маунт-Уильям мийикликле боладыла. Иги хазырлыкълыкъла бардыралмасала да Уэльсчи эмда Шотлан ышанчыла муратларына джетедиле, британ аскерни элитасы [[гуркхла]]ны батальону уа сермешиугъа къатышыргъа да джетмейди.

Порт-Стенлини къуршоуланыуу къаты болгъаны себебли, кеслерини къарыу этелмезликлерин ангылаб, аргентин аскер башчылыкъ капитуляция этеди. Уллу Британия кесине Фолкленд айрымканланы къайтарады.

&lt;center&gt;&lt;gallery&gt;
Файл:Falklandinseln Karte deutsch.jpg|Фолкленд (Мальвин) айырмканла
Файл:LocationFalklandIslands.png|Фолкленд (Мальвин) айрымканланы джер алыулары

Файл:Vulcan bomber 18 May 1982.JPG|[[Avro Vulcan|«Вулкан»]] бомбалаучу къайтыб келеди. 18 май 1982
Файл:Argentine POWs guarded by 2 Para.jpg|Британ парашютчула джесир аргентинлилени сакълайдыла. Порт-Стэнли, 17 июнь 1982
Файл:Super Etendard ARA 204.jpg|«Супер Этандар» Аргентинаны АТК-сы. Эскадрильяны эмблемасыны аллында бу самолет бла батдырылгъан «Атлантик Конвейор» контейнер ташыучуну ауангысы барды
&lt;/gallery&gt;&lt;/center&gt;

== Белгиле ==
{{белгиле}}

{{викигёзен|Falklands War}}

[[Категория:Къазауат]]
[[Категория:Аргентинаны тарихи]]
[[Категория:Уллу Британияны тарихи]]</text>
      <sha1>8xio8rtsmi1tu9afsszuxyeadqespsc</sha1>
    </revision>
  </page>
  <page>
    <title>Температура</title>
    <ns>0</ns>
    <id>17688</id>
    <revision>
      <id>118004</id>
      <parentid>117942</parentid>
      <timestamp>2025-06-16T14:37:21Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Къарачайлы</username>
        <id>96</id>
      </contributor>
      <comment>/* Феноменологиялыкъ термодинамикада температура */</comment>
      <origin>118004</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="102600" sha1="mpsxbz8f78yuys237j7fu179ds05eac" xml:space="preserve">{{Физикалыкъ уллулукъ|Аты=Температура|Символ=&lt;math&gt;\ T&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;\ \Theta&lt;/math&gt;|Ёлчемлик=Θ|ЁС=[[Кельвин|К]]|СГС=К}}

'''Температу́ра''' {{lang-la|temperatura}} — ''керегича къатышыдырылгъан, норма хал'') — [[Скаляр уллулукъ|скаляр]] [[физикалыкъ уллулукъ]]ду, [[термодинамикалыкъ система]]ны ышанлайды эмда санлы джаны бла затланы [[къыздырыу]] ангыламын кёргюзеди.

Джаны болгъанла джылыуну эмда сууукъну сезим органлары бла ангыларгъа боладыла. Алай а температураны кескин белгилеую, температураны объектив, ёлчелеу адырланы болушлугъу бла ёлчеленирин даулайды. Аллай адырлагъа [[термометр]]ле дейдиле эмда аны бла ''[[Эмпирик билгиле|эмпирик температураны]]'' ёлчелейдиле. Температураны эмпирик шкаласында [[репер нохтала]] салынадыла эмда аланы араларында бёлюнюулени санлары белгиленедиле — алай бла бусагъатда хайырландырылгъан [[Цельсийни градусу|Цельсийни]], [[Фаренгейтни градусу|Фаренгейтни]] эмда башха шкалала къурулгъандыла. [[Кельвин]]леде ёлчеленнген ''абсолют температура'' биришер репер нохта бла киргизиледи&lt;ref&gt;Репер нохта этиб 1954-чю джылда баргъан 10-чу [[Ёлчеле эмда ауурлукъланы юсюнден генерал конференция]] сууну ючлю нохтасын алгъанды эмда аннга 273,16 К температураны белгилегенди.&lt;/ref&gt; табигъатда температураны минимум къыйыр магъанасы болгъаны ючюн — [[Температураны абсолют нолу|абсолют нолду]]. Температураны огъары магъанасы [[планкчы температура]] бла чекленибди.

Система джылыу тенгауурлукъда болса, аны хар кесегини температурасы да бирчады. Алай болмаса, системада бегирек джылытлгъан кесегинден энергия азыракъ джылытылгъан кесегине бериледи, алай бла системада температураны тюзетиледи, эмда температураны системада джайылыууну юсюнден неда температураланы [[скаляр къыр]]ыны юсюнден айтылады. [[Термодинамика]]да температура — интенсив [[Термодинамикалыкъ уллулукъла|термодинамикалыкъ уллулукъду]].

Термодинамикалыкъны тышында, физиканы башха бёлмелеринде температураны башха ачыкълаулары киргизиледиле. Молекулалыкъ-кинетикалыкъ теорияда, температура системаны кесекчиклерини орта кинетикалыкъ энергиясына пропорциялыды. Температура, энергияны дараджаларында бёлюнюуюн ([[Максвеллни — Больцманны статистикасы]]на къара), кесекчиклени теркликге кёре бёлюнюуюн ([[Максвеллни бёлюнюую]]), затны ионизациясыны дараджасын ([[Саханы тенглендириу]]), таякъланыуну спектр тыкълыгъын ([[Планкны формуласы]]на къара), таякъланыуну толу сыйым тыкълыгъын ([[Стефанны-Больцманны закону]]на къара) э. а. к. белгилейди. Больцманны бёлюнюуюне параметр болуб кирген температураны къозгъалыуну температурасы деб да айтадыла, Максвеллни бёлюнюуюне кинетикалыкъ температура дейдиле, Саханы формуласындагъыгъа уа — ионизацияландырыу температура деб айтылады, Стефанны — Больцманны законунда — радиацялыкъ температура атны бередиле. Термодинамикалыкъ тебмеу турууда бютеу бу параметрле бири-бирлерине тенгдиле, эмда аланы ортакъ атлары системаны температурасы болады&lt;ref&gt;{{книга
 |заглавие      = Физика. Большой энциклопедический словарь 
 |ответственный = Гл. ред. А. М. Прохоров 
 |место         = {{М}}
 |издательство  = Большая Российская энциклопедия
 |год           = 1998 
 |страниц       = 944
 |страницы      = 741
}}&lt;/ref&gt;.

[[Файл:MonthlyMeanT.gif|thumb|right|Джер юсюню 1961-чи джылдан 1990-чы джылгъа дери орта айлыкъ температуралары]]
[[Файл:Annual Average Temperature Map.jpg|thumb|right|300px|Бютеу дунияда орта джыллыкъ температура]]
[[Файл:Thermally Agitated Molecule.gif|upright=1.25|thumb|right|200px|Акъны альфа-спиралыны сегментини джылыу чайкъалыулары: чайкъалыуланы [[амплитуда]]сы температураны кёлтюрюлюую бла ёседи.]]
[[Физикалыкъ уллулукъланы системасы#Юлгюле|Уллулукъланы халкъла арасы системасында]] ({{lang-en|International System of Quantities}}, ISQ) термодинамикалыкъ температура физикалыкъ уллулукъланы системасыны джети тамал уллулугъуну бириси болуб сайланнганды. Уллулукъланы халкъла арасы системасыны тамалында къурулгъан [[ЁС|Биримлени халкъла арасы системасында (ЁС)]] бу температураны бирими — [[кельвин]] — джети [[ЁС-ни тамал биримлери]]ни бирисиди&lt;ref&gt;[http://www.bipm.org/en/publications/brochure/ The SI brochure] {{Wayback|url=http://www.bipm.org/en/publications/brochure/ |date=20060426033320 }} ЁС-ни суратлауу [[Ёлчеле эмда ауурлукъланы халкъла арасы бюросу]]ну сайтында&lt;/ref&gt;. ЁС системада  эмда джашауда аны тышында [[Цельсий, Андерс|Цельсийни]] температурасы да хайырландырылады, аны биримине [[Цельсийни градусу]]саналады (°С), ол ёлчеми бла кельвиннге тенгди&lt;ref name=&quot;ГОСТ&quot;&gt;{{Cite web |url=http://files.stroyinf.ru/Data/84/8435.pdf |title=ГОСТ 8.417-2002. Государственная система обеспечения единства измерений. Единицы величин. |access-date=2018-12-03 |archive-date=2018-09-20 |archive-url=https://web.archive.org/web/20180920121941/http://files.stroyinf.ru/Data/84/8435.pdf |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;. Ол таблыкъ этеди, не ючюн десенг Джер юсюндеги бютеу климатлыкъ процессле эмда джанлы табигъатда процессле от −50 до +50 °С диапазонну ичинде барадыла.

== Температура локал параметр халда. Температуралыкъ къыр ==
[[Конденсацияланнган халны физикасы]] температураны локал макроскоплукъ тюрленме кибик кёреди, ол демеклик, бир халлы болмагъан тёгерегини ёлчемине кёре къыйырсыз аз болгъан эмда бу тёгерегини кесекчиклени ёлчемлерине кёре (атомланы, ионланы, молекулаланы э. а. к.) къыйырсыз уллу болгъан, акъылда континуумну белгиленнген бёлгесини (элементар сыйым) кёргюзген уллулукъну {{sfn|Жилин П. А., Рациональная механика сплошных сред|2012|с=84}}. Температураны магъанасы нохтадан нохтагъа тюрленирге болады (бир элементар сыйымдан башхагъа); температураны аламда джайылыуу бусагъатда температураны [[Скаляр къыр|скаляр къыры]] бла белгиленеди (''температуралыкъ къыр'')&lt;ref name=&quot;temppole&quot;&gt;{{cite web | url = http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-T/T11278.shtml | title = Температурное поле | author =  | publisher =  | work = БСЭ, 3-е изд., 1976, т. 25 | lang = ru | access-date = 2015-03-27 | archive-date = 2015-04-02 | archive-url = https://web.archive.org/web/20150402115943/http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-T/T11278.shtml | deadlink = no }}&lt;/ref&gt;. Температуралыкъ къыр стационарсыз (заманда тюрленнген), неда заманнга бойсунмагъан стационар болургъа болады. Бютеу нохтасында да бирча температура магъаналары болгъан тёгерекдегиге термик бир халлы дейдиле. Математика джанындан температуралыкъ къырны &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; температураны алам координатлагъа эмда заманнга бойсунуууну тенглендириую бла суратлайдыла   (бир-бирде бу къарауну бир неда эки координат бла чеклендиредиле). Термик бир халлы системалагъа &lt;math&gt;\mathrm{grad}\, T =0. &lt;/math&gt;

== Термодинамикалыкъ ачыкълау ==

=== Термодинамикалыкъ къарамны тарихи ===
«Температура» сёз адамланы бегирек джылыннган объектледе энчи затны  — [[калориялыкъ]]ны кёбюрек, азыракъ джылыннганда эсе уа аз болгъанына ийнаннган заманлада чыкъгъанды&lt;ref&gt;{{Книга|автор=Татьяна Данина|заглавие=Механика тел|ссылка=https://books.google.ru/books?id=H1rmAgAAQBAJ&amp;pg=PT14&amp;dq=теплород&amp;hl=ru&amp;sa=X&amp;ved=0ahUKEwiEotjmtdfaAhUDCZoKHcm5BREQ6AEIQDAE|издательство=Litres|год=2017-09-05|страниц=163|isbn=9785457547490|archive-date=2018-04-26|archive-url=https://web.archive.org/web/20180426144836/https://books.google.ru/books?id=H1rmAgAAQBAJ&amp;pg=PT14&amp;dq=теплород&amp;hl=ru&amp;sa=X&amp;ved=0ahUKEwiEotjmtdfaAhUDCZoKHcm5BREQ6AEIQDAE#v=onepage&amp;q=теплород&amp;f=false}}&lt;/ref&gt;.

[[Термодинамикалыкъ тенгауурлукъ|Тенгауурлукъ халда]] температура системаны бютеу макроскопик кесеклеринде да бирча магъананы тутады. Системада эки объектни бирча температурасы бар эсе, аланы арасында кесекчиклени [[кинетикалыкъ энергия]]сыны бериую болмайды ([[джылыу]]ну). Температураланы башхалыкълары бар эсе, джылыу, температурасы уллуракъ болгъан объектден гитчерек болгъаннга кёчеди.

Дагъыда, температура, джанлы согъуу джылыуну бергенине неда алгъанына байламлы «джылыу» бла «сууукъ» субъектив сезимле бла байламлыды.

Бир къауум [[квантлыкъ механика|квант-механикалыкъ]] системала (юлгюге, [[Полуяцияны инверсия]]сы болгъан  [[лазер]]ни ишлеучю юсю) [[энтропия]] энергияны къошулууу бла ёсмей, тамам терсине азайыргъа болгъан халда турургъа боладыла, ол формал джаны бла негатив абсолют температурагъа келишеди. Алай а, быллай халла «абсолют нолдан энишгеде» болмайдыла, эмда «къыйырсызлыкъдан мийикде» боладыла, аны чуруму, быллай системаны позитив температурасы болгъан объект бла контакты болса, энергия объектден системагъа тюл, системадан объектге бериледи (толуракъ мында къара: [[Негатив абсолют температура]]).

Температураны энчиликлерин [[физика|физиканы]] бёлюмю — [[термодинамика]] тинтеди. Температура аны тышында илмуну кёб бёлгесинде уллу роль ойнайды, физиканы башха бёлюмлерини тышында, [[химия]]да эмда  [[биология]]да да.

=== Тенгауурлукълу эмда тенгауурлукъсуз температурала ===
[[Термодинамикалыкъ тенгауурлукъ]] халда тургъан [[Термодинамикалыкъ система|система]]ны стационар температуралыкъ къыры болады. Быллай системада адиабатлыкъ (энергия ётген) къабыргъала джокъ эсе, системаны бютеу кесеклери да бир температураны тутадыла. Башха тюрлю айтылса, термик бир халлы системаны ''тенгауурлукълу температурасы'' заман бла туура бой берген байламы джокъду (амма, [[Джылыу процесс|квазистатикалыкъ процесследе]] тюрленирге боллукъду). Тенгауурлукъсуз система тамалында стационарсыз температуралыкъ къыргъа иелик этеди, анда тёгерекдегини хар элеменетар сыйымыны энчи ''тенгауурлукъсуз температурасы'' барды, аланы [[Санлыкъ функция#Функцияны бериуню мадарлары|туура халда]] заман бла бой бериу байламлары барды.

=== Феноменологиялыкъ термодинамикада температура ===
[[Термодинамика|Феноменологиялыкъ термодинамикада]] температураны ачыкълауу бу билим бёлюмню математикалыкъ аппаратыны къурлуууна бойсунубду (къара: [[Термодинамиканы аксиоматикасы]]).

Термодинамикалыкъ температураны термодинамиканы къурулушуну тюрлю-тюрлю системаларында ачыкълауларыны башхалыкълары, аллай системаланы бир къауумларыны башхалагъа кёре аслам кёрюнюулюлюк болгъан магъанагъа келмейди, бютеу бу системалада биринчиси бла, температураны объектни джылыннган/сууугъан дараджасына къарайды, экинчиси бла, термодинамикалыкъ температура бла аны ёлчелеуде хайырландырылгъан температуралыкъ шкалаланы арасында байламланы къургъан ачыкълаула алада бири-бирине келишеди.

[[Рационал термодинамика]] аллындан да бу билим бёлюмню тенгауурлукълу эмда тенгауурлукъсуз термодинамикагъа юлешиниюн унамайды (тенгауурлукълу эмда тенгауурлукъсуз термодинамиканы арасында башхалыкъны белгилемейди), анда температура тамал белгиленмезлик тюрленмеди эмда къуру математика тил бла ачыкъланаллыкъ энчиликле бла ачыкъланады{{sfn|Трусделл К., Термодинамика для начинающих|1970|с=117}}. Энергияны, температураны, [[Энтропия|энтропияны]] эмда [[Химиялыкъ потенциал|химиялыкъ потенциалны]] ангыламлары рационал термодинамикада бирге киргизиледиле; аланы айры-айры айгъакъларгъа принципли болмайды. Бу ангыламланы киргизиу амал системасы тюрлю-тюрлю энергиялыкъ агъымлагъа джууаб берген кёб тюрлю температураланы къараугъа киргизизирге болгъанын ачыкъ этеди. Сёз ючюн, трансляциялы эмда спинор къымылдауланы температурасын, радиациялыкъ таякъланыуланы температурасын д. а. к. {{sfn|Жилин П. А., Рациональная механика сплошных сред|2012|с=48}}

[[Термик тенгауурлукъну транзитивлигини закону|Ноллу тамал (закон)]] тенгауурлукълу термодинамикагъа [[#Эмпирик, абсолют эм термодинамикалыкъ температурала|эмпирик температураны]] ангыламын киргизеди{{sfn|Физика. Большой энциклопедический словарь|1998|с=751}}{{sfn|Залевски К., Феноменологическая и статистическая термодинамика|1973|с=11–12}}{{sfn|Вукалович М. П., Новиков И. И., Термодинамика|1972|с=11}}{{sfn|Зоммерфельд А., Термодинамика и статистическая физика|1955|с=11}} анда ол адиабатик къабыргъалары болмагъан системада термик тенгауурлукъну шарты бютеу нохталарында тенглик болгъан халны параметриди.

Термодинамиканы къурулушуна къарамда [[Клаузиус, Рудольф Юлиус Эммануэль|Р. Клаузиусну]] тутханла {{sfn|Клаузиус Р., Механическая теория тепла|1934}}, халны тенгауурлукъ параметрлери — термодинамикалыкъ температураны &lt;math&gt; T &lt;/math&gt; эм энтропияны &lt;math&gt; S &lt;/math&gt; — [[термодинамикалыкъ процесс]]ни ышанландыргъан термодинамикалыкъ параметрни юсю бла бередиле. Айрыб айтылса,

{{EF|:|&lt;math&gt;\delta Q = TdS,&lt;/math&gt;|style=|ref=Клазиусха кёре термодинамикалыкъ температура эм энтропия |center=}}

анда &lt;math&gt;\delta Q &lt;/math&gt; — [[Термодинамикалыкъ система|джабыкъ системаны]] [[джылыу процесс|элементар]] (къыйырсыз аз) [[Тенгауурлукълу процесс|тенгауурлукълу процессде]] алыналгъан неда бералгъан джылыуну саныды. Андан ары Клаузиусха кёре термодинамикалыкъ температураны юсюнден ангыламны [[Термодинамикалыкъ система|ачыкъ системала]] бла [[Тенгауурлукъсуз термодинамика|тенгауурлукъсуз халла эм процесслеге]] джаядыла, кёбюсюне хайырландырылгъан термодинамика законлагъа къошакъ аксиомаланы айырыб чертмейдиле.

[[Каратеодори, Константин|Каратеодорини]] аксиоматикасында {{sfn|Каратеодори К., Об основах термодинамики|1964}}{{sfn|Борн М., Критические замечания по поводу традиционного изложения термодинамики|1964}} &lt;math&gt;\delta Q &lt;/math&gt; [[Пфафф, Иоганн Фридрих|Пфаффны]] [[Дифференциал форма|дифференциал формасыча]] кёрюледи, тенгауурлукълу термодинамикалыкъ температураны уа — бу дифференциал форманы интеграция этген бёлюучюсюча{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=57}}.

[[Гухман, Александр Адольфович|А. А. Гухманны]] аксиомала системасында {{sfn|Гухман А. А., Об основаниях термодинамики|1986}}{{sfn|Леонова В. Ф., Термодинамика|1968}} &lt;math&gt; U &lt;/math&gt; системаны элементар тенгауурлукълу процессинде [[Ич энергия|ич энергиясыны]] тюрлениуюн &lt;math&gt; P_k &lt;/math&gt; бир бири бла иш бирлик потенциалла бла &lt;math&gt; x_k &lt;/math&gt; халла кибик кёредиле:

{{EF|:|&lt;math&gt; dU = \sum_k P_k d x_k , &lt;/math&gt;|style=|ref=Гухманны тенглендириую|center=}}

аны бла бирге, джылыу потенциал болуб термодинамикалыкъ термодинамическая температура &lt;math&gt; T &lt;/math&gt; къуллукъ этеди, джылыу координат а уа — &lt;math&gt; S &lt;/math&gt; энтропия болады; басым (кери белгиси бла) изотроп суусунлагъа эмда газлагъа механикалыкъ деформация этген бир-бири бла иш бирликни потенциалыны ролун ойнайды; [[Химиялыкъ реакция|химиялыкъ]] эм [[Фазалы кёчюу|фазалы кёчюуледе]] халны координатлары эмда потенциаллары болуб  компонентлени массалары эмда аны бла бирге джегилген химиялыкъ потенциялла къуллукъ этедиле. Башха тюрлю айтылса, Гухманны аксиоматикасында температураны, энтропияны эмда химиялыкъ потенциалланы тенгауурлукълу термодинмакагъа бирге, Гиббсни тамаллы тенглендириую бла бирге киргизедиле. Гухман эмда аны ызын тутханла хайырландыргъан ''халны координатлары'' термин, ичлеринде геометриялыкъ, механикалыкъ эмда электромагнит тюрленмелеринден сора да энтропияны эм компонентлени массасын тутады, эмда ''бир халгъа келтирилген термодинамикалыкъ координатла'' термин бла байламлы бир магъанасызлыкъны къоратады: бир къауум автора бир халгъа келтирилген координатлагъа къалгъан тюрленмелени тышында энтропия бла компонентлени массамсын да къошадыла{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=29, 58, 127, 171}}, башхала уа, геометриялыкъ, механикалыкъ эмда электромагнит тюрленмеле бла чекленедиле{{sfn|Кубо Р., Термодинамика|1970|с=20–21}}.)

[[Гиббс, Джозайя Уиллард|Гиббсни]]термодинамикасында, тенгауурлукълу температураны  равновесную температуру выражают через внутреннюю энергию и энтропию{{sfn|Гиббс Дж. В., Термодинамика. Статистическая механика|1982|с=93}}{{sfn|Guggenheim E. A., Thermodynamics|1986|p=15}}{{sfn|Callen H. B., Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics|1986|p=35}}

{{EF|:|&lt;math&gt; T \equiv \left ( \frac { \partial U}{ \partial S} \right )_{\{x_i\}} , &lt;/math&gt;|style=|ref=Термодинамическая температура по Гиббсу|center=}}

где &lt;math&gt; {\{x_i\}} &lt;/math&gt; — набор (без энтропии) естественных переменных внутренней энергии, рассматриваемой как [[характеристическая функция (термодинамика)|характеристические функции]]. Равенство температур во всех точках системы без адиабатических перегородок как условие термического равновесия в термодинамике Гиббса следует из экстремальных свойств внутренней энергии и энтропии в состоянии термодинамического равновесия.

Аксиоматика Фалька и Юнга{{sfn|Falk G., Jung H., Axiomatik der Thermodynamik|1959|p=156}} при определении энтропии не делает различия между равновесными и неравновесными состояниями, и, следовательно, даваемое в этой системе аксиом определение температуры через энтропию и внутреннюю энергию одинаково применимо для любых термически однородных систем:

{{EF|:|&lt;math&gt; T \equiv \left [ \left ( \frac { \partial S}{ \partial U} \right )_{\{x_i\}} \right ]^{-1} , &lt;/math&gt;|style=|ref=Термодинамическая температура по Фальку и Юнгу|center=}}

где &lt;math&gt; {\{x_i\}} &lt;/math&gt; — набор (в который не входит внутренняя энергия) независимых переменных энтропии.

[[Неравновесная термодинамика|Принцип локального равновесия]] разрешает для неравновесных систем заимствовать определение температуры из равновесной термодинамики и использовать данную переменную в качестве неравновесной температуры элементарного объёма среды{{sfn|Дьярмати И., Неравновесная термодинамика|1974|с=26}}.

В [[Неравновесная термодинамика#Расширенная неравновесная термодинамика|расширенной неравновесной термодинамике]] (РНТ), базирующейся на отказе от принципа локального равновесия, неравновесную температуру задают посредством соотношения, аналогичного используется в аксиоматике Фалька и Юнга (см. {{eqref|Термодинамическая температура по Фальку и Юнгу|}}), но с другим набором независимых переменных для энтропии{{sfn|Jou D. e. a., Extended Irreversible Thermodynamics|2010|p=48}}. Локально-равновесная {{eqref|термодинамическая температура по Гиббсу|}} также отличается от РНТ-неравновесной температуры выбором независимых переменных для энтропии{{sfn|Jou D. e. a., Extended Irreversible Thermodynamics|2010|p=48}}.

В аксиоматике [[Белоконь, Николай Иович|Н. И. Белоконя]]{{sfn|Белоконь Н. И., Основные принципы термодинамики|1968|с=10}}. исходное определение температуры вытекает из постулата Белоконя, носящего название — постулат второго начала
термостатики. ''Температура есть единственная функция состояния тел, определяющая направление самопроизвольного теплообмена между этими телами, то есть тела, находящиеся в тепловом равновесии, имеют одинаковую температуру в любой температурной шкале.'' Отсюда следует, что два тела, не имеющие теплового контакта между собой, но каждое из которых находится в тепловом равновесии с третьим (измерительный прибор), имеют одинаковую температуру.

== Эмпирическая, абсолютная и термодинамическая температуры ==
Температура не может быть [[Измерение|измерена]] непосредственно. Об изменении температуры судят по изменению других [[Физические свойства|физических свойств]] тел ([[объём]]а, [[Давление|давления]], [[Электрическое сопротивление|электрического сопротивления]], [[ЭДС]], [[Интенсивность (физика)|интенсивности излучения]] и др.), однозначно с ней связанных (так называемых термометрических свойств). Количественно же температура определяется указанием способа её измерения с помощью того или иного термометра. Такое определение ещё не фиксирует ни начало отсчёта, ни единицу измерения температуры, поэтому любой метод измерения температуры связан с выбором [[Температурные шкалы|температурной шкалы]]. ''Эмпирическая температура'' — это температура, измеренная в выбранной температурной шкале.

Даваемые феноменологической термодинамикой определения ''[[#Термодинамическое определение температуры|термодинамической температуры]]'' не зависят от выбора термометрического свойства, использованного для её измерения; единицу измерения температуры задают с помощью одной из [[#Единицы и шкала измерения температуры|термодинамических температурных шкал]].

В термодинамике в качестве аксиомы принимается основанное на опыте положение о том, что равновесная термодинамическая температура есть величина, для всех систем ограниченная с одной стороны, причём температура, соответствующая этой границе, одинакова для всех термодинамических систем и, следовательно, может быть использована в качестве естественной [[Реперная точка|реперной точки]] шкалы температур. Если этой реперной точке присвоить равное нулю значение температуры, то температуры в шкале, базирующейся на данном репере, всегда будут иметь один и тот же знак{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=62}}. Приписывая второй реперной точке положительное значение температуры, получают ''абсолютную температурную шкалу'' с положительными температурами; температуру, отсчитываемую от абсолютного нуля, называют ''абсолютной температурой''&lt;ref name=&quot;abstemp&quot;&gt;{{cite web|url=http://litrus.net/book/read/115273?p=26|title=Абсолютная температура|author=|work=БСЭ, 3-е изд., 1969, т. 1|publisher=|lang=ru|access-date=2015-03-27|archive-date=2015-02-21|archive-url=https://web.archive.org/web/20150221181143/http://litrus.net/book/read/115273?p=26|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;. Соответственно термодинамическую температуру, отсчитываемую от абсолютного нуля, называют ''абсолютной термодинамической температурой'' (см. [[#Единицы и шкала измерения температуры|Шкала температур Кельвина]]). Примером эмпирической температурной шкалы с отсчётом температуры от абсолютного нуля служит [[#Единицы и шкала измерения температуры|международная практическая температурная шкала]].

[[Температурная шкала Цельсия]] не является абсолютной.

Некоторые авторы под абсолютностью температуры подразумевают не её отсчёт от абсолютного нуля, а независимость температуры от выбора [[Температурные шкалы|термометрического свойства]], используемого для её измерения{{sfn|Пригожин И., Кондепуди Д., Современная термодинамика|2002|с=23, 83, 86}}{{sfn|Сорокин В. С., Макроскопическая необратимость и энтропия. Введение в термодинамику|2004|с=60}}.

== Отрицательные абсолютные температуры ==
{{main|Отрицательная абсолютная температура}}

Равновесная термодинамическая абсолютная температура всегда положительна (см. [[#Эмпирическая, абсолютная и термодинамическая температуры|Эмпирическая, абсолютная и термодинамическая температуры]]). Использование отрицательных (по шкале Кельвина) температур есть удобный математический приём описания неравновесных систем с особыми свойствами&lt;ref name=&quot;otriztemp&quot;&gt;{{cite web | url = http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-O/O12531.shtml | title = Отрицательная температура | author =  | publisher =  | work = БСЭ, 3-е изд., 1975, т. 19 | lang = ru | access-date = 2015-03-27 | archive-date = 2015-04-02 | archive-url = https://web.archive.org/web/20150402105827/http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-O/O12531.shtml | deadlink = no }}&lt;/ref&gt;. Приём этот состоит в мысленном выделении в самостоятельную подсистему объектов с особыми свойствами, входящих в состав физической системы, и сепаратном рассмотрении полученной [[Термодинамическая система|парциальной подсистемы]]. Иными словами, один и тот же объём пространства рассматривается как одновременно занимаемый двумя и более парциальными подсистемами, слабо взаимодействующими друг с другом.

Примером использования данного подхода может служить рассмотрение ядерных спинов находящегося в магнитном поле кристалла как системы, слабо зависящей от тепловых колебаний кристаллической решётки. При быстром изменении направления магнитного поля на обратное, когда спины не успевают следовать за изменяющимся полем, система ядерных спинов некоторое время будет иметь отрицательную неравновесную температуру{{sfn|Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика. Часть 1|2002|с=262}}, то есть с формальной точки зрения в это время в одной и той же пространственной области будут находиться две слабо взаимодействующие системы с разными температурами{{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}. В силу всё-таки имеющего место взаимодействия температуры обеих систем спустя какое-то время сравняются.

Формализм классической феноменологической термодинамики может быть дополнен представлениями об отрицательных абсолютных температурах{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=136–148}}{{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}. В соответствии с [[Внутренняя энергия#Внутренняя энергия в равновесной термодинамике##Постулат Тиссы|постулатом Тиссы]] внутренняя энергия любой системы ограничена снизу, и эта граница соответствует абсолютному нулю температуры{{sfn|Tisza L., Generalized Thermodynamics|1966|p=125}}. В системах, у которых имеется не только нижняя, но и верхняя граница внутренней энергии, с ростом температуры внутренняя энергия увеличивается и достигает своего предельного значения; дальнейшее повышение температуры &lt;math&gt; T &lt;/math&gt; ведёт уже не к увеличению внутренней энергии, а к уменьшению энтропии &lt;math&gt; S &lt;/math&gt; системы (&lt;math&gt; S \rightarrow 0 &lt;/math&gt; при &lt;math&gt; T \rightarrow - 0 &lt;/math&gt;){{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}. В соответствии с формулами термодинамики это соответствует переходу из области положительных температур через точку с температурой &lt;math&gt; \pm \infty &lt;/math&gt; (точки с температурами &lt;math&gt; T = + \infty &lt;/math&gt; и &lt;math&gt; T = - \infty &lt;/math&gt; физически тождественны{{sfn|Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика. Часть 1|2002|с=261}}) в сторону точки с недостижимым предельным значением температуры, равным &lt;math&gt; - 0 &lt;/math&gt;{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=137–138}}{{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}.

== Молекулярно-кинетическое определение ==
В [[Молекулярно-кинетическая теория|молекулярно-кинетической теории]] (МКТ) температура определяется как величина, характеризующая приходящуюся на одну [[Степени свободы (физика)|степень свободы]] среднюю кинетическую энергию частиц макроскопической системы, находящейся в состоянии [[термодинамическое равновесие|термодинамического равновесия]].
{{цитата|автор = [[Капица, Пётр Леонидович|П. Л. Капица]]&lt;ref name=&quot;Капица&quot;&gt;{{статья |автор= Капица П. Л. |заглавие= Свойства жидкого гелия |ссылка= http://vivovoco.astronet.ru/VV/PAPERS/NATURE/HELIUM.HTM |язык= ru |издание= [[Природа (журнал)|Природа]] |тип=  |год= 1997 |том=  |номер= 12 |страницы=  |doi=  |issn=  |издательство= [[Наука (издательство)|Наука]] |archivedate= 2016-02-21 |archiveurl= https://web.archive.org/web/20160221034222/http://vivovoco.astronet.ru/VV/PAPERS/NATURE/HELIUM.HTM }}&lt;/ref&gt;|... мерилом температуры является не само движение, а хаотичность этого движения. Хаотичность состояния тела определяет его температурное состояние, и эта идея (которая впервые была разработана Больцманом), что определённое температурное состояние тела вовсе не определяется энергией движения, но хаотичностью этого движения, и является тем новым понятием в описании температурных явлений, которым мы должны пользоваться…}}
Для одноатомного [[Идеальный газ|идеального газа]] температура может быть записана как
: &lt;math&gt;T = \frac{2}{3k_B}\cdot\overline{E_{kin}} = \frac{2}{3k_B}\cdot\frac{m\overline{v^2}}{2}&lt;/math&gt;,
где &lt;math&gt;m&lt;/math&gt; — масса молекулы, &lt;math&gt;k_B&lt;/math&gt; = 1,38{{e|−23}} Дж/К — [[постоянная Больцмана]], &lt;math&gt;v&lt;/math&gt; — скорость молекулы. Этой записью высвечивается физический смысл температуры в рамках МКТ, но универсальной она не является, ибо далеко не все системы сводятся к модели идеального газа.

== Определение температуры в статистической физике ==
В [[статистическая физика|статистической физике]], как и в термодинамическом подходе, температура определяется производной от энергии системы по её энтропии:
: &lt;math&gt; T = \frac{\partial U}{\partial S} &lt;/math&gt;
(если объём и число частиц в системе неизменны, частная производная заменяется полной). В рамках статистической физики существует конкретное выражение для энтропии, позволяющее выполнять вычисления:
: &lt;math&gt;S=k_B\cdot\ln(\Omega)&lt;/math&gt;,
где &lt;math&gt;\Omega&lt;/math&gt; — [[статистический вес]] состояния — количество возможных микросостояний (способов), с помощью которых можно составить макроскопическое состояние с данной энергией &lt;math&gt;U&lt;/math&gt; (в этом контексте иногда обозначаемой буквой &lt;math&gt;E&lt;/math&gt;).

Введённая таким образом величина &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; является одинаковой для разных тел при термодинамическом равновесии. При контакте двух тел тело с бо́льшим значением &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; будет отдавать энергию другому.

== Измерение температуры ==
{{main|Термометр}}
[[Файл:Pakkanen.jpg|thumb|upright|Типичный термометр со шкалой по Цельсию, показывающий −17 градусов]]
Для измерения [[Термодинамика|термодинамической]] температуры выбирается некоторый термодинамический параметр термометрического вещества. Изменение этого параметра однозначно связывается с изменением температуры. Классическим примером термодинамического термометра может служить [[газовый термометр]], в котором температуру определяют методом измерения давления газа в баллоне постоянного объёма. Известны также термометры абсолютные радиационные, шумовые, акустические.

Термодинамические термометры — это очень сложные установки, которые невозможно использовать для практических целей. Поэтому большинство измерений производится с помощью практических термометров, которые являются вторичными, так как не могут непосредственно связывать какое-то свойство вещества с температурой. Для получения функции [[Интерполяция|интерполяции]] они должны быть отградуированы в [[Реперная точка|реперных точках]] международной температурной шкалы.

Для измерения температуры какого-либо тела обычно измеряют какой-либо физический параметр, связанный с температурой, например, геометрические размеры (см. [[Дилатометр]]) для газов — [[объём]] или [[давление]], [[скорость звука]], [[Электрическая проводимость|электрическую проводимость]], [[Электромагнитный спектр|электромагнитные спектры]] поглощения или излучения (например, [[пирометр]]ы и измерение температуры [[Фотосфера|фотосфер]] и [[Атмосфера|атмосфер]] [[Звезда|звёзд]] — в последнем случае по [[Эффект Доплера|доплеровскому]] уширению [[Спектральная линия|спектральных линий]] поглощения или излучения).

В повседневной практике температуру обычно измеряют с помощью специальных приборов — контактных [[термометр]]ов. При этом термометр приводят в [[Идеальный тепловой контакт|тепловой контакт]] с исследуемым телом, и, после установления термодинамического равновесия тела и термометра, — выравнивания их температур, по изменениям некоторого измеримого физического параметра термометра судят о температуре тела. Тепловой контакт между термометром и телом должен быть достаточным, чтобы выравнивание температур происходило быстрее, также, ускорение выравнивания температур достигается снижением [[Теплоёмкость|теплоёмкости]] термометра по сравнению с исследуемым телом, обычно, уменьшением размеров термометра. Снижение теплоёмкости термометра также меньше искажает результаты [[Измерение|измерения]], так как меньшая часть теплоты исследуемого тела отбирается или передаётся термометру. Идеальный термометр имеет нулевую теплоёмкость&lt;ref&gt;{{книга|автор=Шахмаев Н. М. и др.|заглавие=Физика: Учебник для 10 класса общеобразовательных учреждений|ответственный= |ссылка= |место=М. |издательство=[[Просвещение (издательство)|Просвещение]]|год=1996 |том= |страниц=240 |страницы=21|isbn=5090067937}}&lt;/ref&gt;.

Средства измерения температуры часто проградуированы по относительным шкалам — Цельсия или Фаренгейта.

На практике для измерения температуры также используют
* [[термометр|жидкостные и механические термометры]],
* [[термопара|термопару]],
* [[термометр сопротивления]],
* [[газовый термометр]],
* [[пирометр]].
Самым точным практическим термометром является [[Платина|платиновый]] [[термометр сопротивления]]&lt;ref&gt;{{Cite web|url=http://temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=81|title=Платиновый термометр сопротивления — основной прибор МТШ-90.|archive-url=https://web.archive.org/web/20100608031155/http://www.temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=81|archive-date=2010-06-08|access-date=2010-05-05|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;.
Разработаны новейшие методы измерения температуры, основанные на измерении параметров лазерного излучения&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://temperatures.ru/newmet/newmet.php?page=0 |title=Лазерная термометрия |access-date=2010-05-05 |archive-date=2010-06-08 |archive-url=https://web.archive.org/web/20100608031638/http://www.temperatures.ru/newmet/newmet.php?page=0 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.

== Единицы и шкала измерения температуры ==
{{main|Единицы измерения температуры}}
Поскольку температура — это мера средней [[кинетическая энергия|кинетической энергии]] теплового движения частиц системы&lt;ref&gt;{{БРЭ|Температура}}&lt;/ref&gt;, наиболее естественно было бы измерять её в энергетических единицах (то есть в системе [[СИ]] в [[Джоуль|джоулях]]; см. также [[эВ]]). Исходя из соотношения температуры и энергии частиц в одноатомном [[Идеальный газ|идеальном газе]] {{math|''E''&lt;sub&gt;кин&lt;/sub&gt; {{=}} {{frac|3|2}}''kТ''}}&lt;ref name=&quot;ФЭ5&quot; &gt;{{книга |автор= |часть=Электронвольт |ссылка часть= http://www.femto.com.ua/articles/part_2/4671.html |заглавие=[[Физическая энциклопедия]] |оригинал= |ссылка= |викитека= |ответственный= Гл. ред. [[Прохоров, Александр Михайлович|А. М. Прохоров]] |издание= |место=М. |издательство=[[Большая Российская энциклопедия (издательство)|Большая Российская энциклопедия]] |год=1998 |том=5. Стробоскопические приборы — Яркость |страницы=545 |страниц=760 |серия= |isbn=5-85270-101-7 |тираж=}}&lt;/ref&gt;. В температурных единицах {{nobr|1 эВ}} соответствует {{nobr|11 604,518 12 [[кельвин|К]]}}&lt;ref name=&quot;CODATA allascii&quot;&gt;http://physics.nist.gov/cuu/Constants/Table/allascii.txt {{Wayback|url=http://physics.nist.gov/cuu/Constants/Table/allascii.txt |date=20131208020310 }} Fundamental Physical Constants — Complete Listing&lt;/ref&gt; (см. [[постоянная Больцмана]])&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://physics.nist.gov/cuu/Constants/energy.html |title=Conversion factors for energy equivalents |access-date=2021-02-17 |archive-date=2021-01-26 |archive-url=https://web.archive.org/web/20210126060258/https://physics.nist.gov/cuu/Constants/energy.html |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.

Однако измерение температуры началось задолго до создания [[Молекулярно-кинетическая теория|молекулярно-кинетической теории]], поэтому все практические шкалы измеряют температуру в условных единицах — градусах.

=== Абсолютная температура. Шкала температур Кельвина ===
{{main|Кельвин}}
Понятие [[Термодинамическая температура|абсолютной температуры]] было введено [[Томсон, Уильям (лорд Кельвин)|У. Томсоном (Кельвином)]], в связи с чем шкалу абсолютной температуры называют шкалой Кельвина или термодинамической температурной шкалой. Единица абсолютной температуры — [[кельвин]] (К).

Абсолютная шкала температуры называется так, потому что мера основного состояния нижнего предела температуры — [[Абсолютный нуль температуры|абсолютный ноль]], то есть наиболее низкая возможная температура, при которой в принципе невозможно извлечь из вещества тепловую энергию.

Абсолютный ноль определён как 0 K, что равно −273,15&amp;nbsp;°C и −459,67&amp;nbsp;°F.

Шкала температур Кельвина — это шкала, в которой начало отсчёта ведётся от [[абсолютный ноль|абсолютного нуля]].

Важное значение имеет разработка на основе термодинамической шкалы Кельвина Международных практических шкал, основанных на реперных точках — [[Фазовый переход|фазовых переходах]] чистых веществ, определенных методами первичной термометрии. Первой международной температурной шкалой являлась принятая в 1927 г. МТШ-27. С 1927 г. шкала несколько раз переопределялась (МТШ-48, МПТШ-68, МТШ-90): менялись реперные температуры, методы интерполяции, но принцип остался тот же — основой шкалы является набор фазовых переходов чистых веществ с определенными значениями термодинамических температур и интерполяционные приборы, градуированные в этих точках. В настоящее время действует шкала МТШ-90. Основной документ (Положение о шкале) устанавливает определение Кельвина, значения температур фазовых переходов (реперных точек)&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=3 |title=Реперные точки МТШ-90 |access-date=2010-05-05 |archive-date=2011-09-17 |archive-url=https://web.archive.org/web/20110917134830/http://temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=3 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt; и методы интерполяции.

Используемые в быту температурные шкалы — как [[Градус Цельсия|Цельсия]], так и [[Градус Фаренгейта|Фаренгейта]] (используемая, в основном, в [[США]]), — не являются абсолютными и поэтому неудобны при проведении экспериментов в условиях, когда температура опускается ниже точки замерзания воды, из-за чего температуру приходится выражать отрицательным числом. Для таких случаев были введены абсолютные шкалы температур.

Одна из них называется шкалой [[Градус Ранкина|Ранкина]], а другая — абсолютной термодинамической шкалой (шкалой Кельвина); температуры по ним измеряются, соответственно, в градусах Ранкина (°Ra) и [[кельвин]]ах (К). Обе шкалы начинаются при температуре абсолютного нуля. Различаются они тем, что цена одного деления по шкале Кельвина равна цене деления шкалы Цельсия, а цена деления шкалы Ранкина эквивалентна цене деления термометров со шкалой Фаренгейта. Температуре замерзания воды при стандартном атмосферном давлении соответствуют 273,15 K, 0&amp;nbsp;°C, 32&amp;nbsp;°F.

Масштаб шкалы Кельвина был привязан к [[Тройная точка воды|тройной точке воды]] (273,16 К), при этом от неё зависела [[постоянная Больцмана]]. Это создавало проблемы с точностью интерпретации измерений высоких температур. Поэтому в 2018—2019 годах в рамках [[Изменения определений основных единиц СИ (2019)|изменений в СИ]] было введено новое определение кельвина, основанное на фиксации численного значения постоянной Больцмана, вместо привязки к температуре тройной точки&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://temperatures.ru/kelvin/kelvin.php?page=2 |title=Разработка нового определения кельвина |access-date=2010-05-05 |archive-date=2010-06-08 |archive-url=https://web.archive.org/web/20100608031357/http://www.temperatures.ru/kelvin/kelvin.php?page=2 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.

=== Шкала Цельсия ===
{{main|Градус Цельсия}}
В технике, медицине, метеорологии и в быту в качестве единицы измерения температуры используется [[Градус Цельсия|шкала Цельсия]]. В настоящее время в системе СИ термодинамическую шкалу Цельсия определяют через шкалу Кельвина&lt;ref name=&quot;ГОСТ&quot;/&gt;: t(°С) = Т(К) — 273,15 (точно), то есть цена одного деления в шкале Цельсия равна цене деления шкалы Кельвина. По шкале Цельсия температура тройной точки воды равна приблизительно 0,008&amp;nbsp;°C,&lt;ref name=&quot;СПАУ_л11&quot;&gt;{{cite web
 |url         = http://edu.ioffe.spb.ru/edu/thermodinamics/lect11h.pdf
 |title       = Критическая точка. Свойства вещества в критическом состоянии. Тройная точка. Фазовые переходы II рода. Методы получения низких температур.
 |author      = Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря
 |work        = Статистическая термодинамика. Лекция 11
 |publisher   = Санкт-Петербургский академический университет
 |accessdate  = 2011-06-02
 |lang        = ru
 |deadlink    = yes
 |archiveurl  = https://web.archive.org/web/20121203165821/http://edu.ioffe.spb.ru/edu/thermodinamics/lect11h.pdf
 |archivedate = 2012-12-03
}}&lt;/ref&gt; и, следовательно, точка замерзания воды при давлении в 1 атм очень близка к 0&amp;nbsp;°C. Точка кипения воды, изначально выбранная Цельсием в качестве второй реперной точки со значением, по определению равным 100&amp;nbsp;°C, утратила свой статус одного из реперов. По современным оценкам, температура кипения воды при нормальном атмосферном давлении в термодинамической шкале Цельсия составляет около 99,975&amp;nbsp;°C. Шкала Цельсия очень удобна с практической точки зрения, поскольку вода и её состояния распространены и крайне важны для жизни на [[Земля|Земле]]. Ноль по этой шкале является особой точкой для [[метеорология|метеорологии]], поскольку связан с замерзанием атмосферной воды. Шкала предложена [[Цельсий, Андерс|Андерсом Цельсием]] в 1742 г.

=== Шкала Фаренгейта ===
{{main|Градус Фаренгейта}}
В Англии и, в особенности, в США используется шкала Фаренгейта. Ноль градусов Цельсия — это 32 градуса Фаренгейта, а 100 градусов Цельсия — 212 градусов Фаренгейта.

В настоящее время принято следующее определение шкалы Фаренгейта: это температурная шкала, 1 градус которой (1&amp;nbsp;°F) равен 1/180 разности температур кипения воды и таяния льда при атмосферном давлении, а точка таяния льда имеет температуру +32&amp;nbsp;°F. Температура по шкале Фаренгейта связана с температурой по шкале Цельсия (t °С) соотношением t °С = 5/9 (t °F — 32), t °F = 9/5 t °С + 32. Предложена Г. Фаренгейтом в 1724 году.

=== Шкала Реомюра ===
{{main|Градус Реомюра}}
Предложена в [[1730 год]]у [[Реомюр, Рене Антуан|Р. А. Реомюром]], который описал изобретённый им спиртовой термометр.

Единица — градус Реомюра (°Ré), 1 °Ré равен 1/80 части температурного интервала между опорными точками — температурой таяния льда (0 °Ré) и кипения воды (80 °Ré)

1 °Ré = 1,25&amp;nbsp;°C.

В настоящее время шкала вышла из употребления, дольше всего она сохранялась во [[Франция|Франции]], на родине автора.

== Энергия теплового движения при абсолютном нуле ==
Когда материя охлаждается, многие формы тепловой энергии и связанные с ней эффекты одновременно уменьшаются по величине. Вещество переходит от менее упорядоченного состояния к более упорядоченному.
{{цитата|автор = [[Капица, Пётр Леонидович|П. Л. Капица]]&lt;ref name=&quot;Капица&quot; /&gt;|… современное понятие абсолютного нуля не есть понятие абсолютного покоя, наоборот, при абсолютном нуле может быть движение — и оно есть, но это есть состояние полного порядка …}}

Газ превращается в жидкость и затем кристаллизуется в твёрдое тело (гелий и при абсолютном нуле остаётся в жидком состоянии при атмосферном давлении). Движение атомов и молекул замедляется, их кинетическая энергия уменьшается. [[Электрическое сопротивление|Сопротивление]] большинства металлов падает из-за уменьшения рассеяния электронов на колеблющихся с меньшей амплитудой атомах кристаллической решётки. Таким образом даже при абсолютном нуле [[электрон]]ы проводимости движутся между атомами со скоростью [[Энрико Ферми|Ферми]] порядка 10&lt;sup&gt;6&lt;/sup&gt; м/с.

Температура, при которой частицы вещества имеют минимальное количество движения, сохраняющееся только благодаря [[Квантовая механика|квантовомеханическому]] движению — это температура абсолютного нуля (Т = 0К).

Температуры абсолютного нуля достичь невозможно. Наиболее низкая температура (450±80){{e|−12}}К [[Конденсат Бозе-Эйнштейна|конденсата Бозе-Эйнштейна]] атомов [[Натрий|натрия]] была получена в [[2003|2003 г.]] исследователями из [[Массачусетский технологический институт|МТИ]]&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://physicsworld.com/cws/article/news/2003/sep/12/bose-einstein-condensates-break-temperature-record|title=Bose-Einstein condensates break temperature record|date=2003-09-12|lang=en|author=Belle Dumé|publisher=Physics World|archiveurl=https://www.webcitation.org/6INAuUZfs?url=http://physicsworld.com/cws/article/news/2003/sep/12/bose-einstein-condensates-break-temperature-record|archivedate=2013-07-25|access-date=2013-07-24|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;. При этом пик [[Тепловое излучение|теплового излучения]] находится в области [[Длина волны|длин волн]] порядка 6400 км, то есть примерно радиуса Земли.

=== Температура и излучение ===
Излучаемая телом энергия пропорциональна четвёртой степени его температуры. Так, при 300 К с квадратного метра поверхности излучается до 450 [[ватт]]. Этим объясняется, например, ночное охлаждение земной поверхности ниже температуры окружающего воздуха. Энергия излучения [[абсолютно чёрное тело|абсолютно чёрного тела]] описывается [[Закон Стефана — Больцмана|законом Стефана — Больцмана]]

== Переходы из разных шкал ==
{| class=&quot;wikitable&quot;
|+ Пересчёт температуры между основными шкалами
|-
! Шкала
! Условное обозначение
! из [[Градус Цельсия|Цельсия]] (°C)
! в Цельсий
|-
|[[Градус Фаренгейта|Фаренгейт]]
|(°F)
|[°F] = [°C] × 9⁄5 + 32
|[°C] = ([°F] − 32) × 5⁄9
|-
|[[Кельвин]]
|(K)
|[K] = [°C] + 273,15
|[°C] = [K] − 273,15
|-
|[[Градус Ранкина|Ранкин]] (Rankin)
|(°R)
|[°R] = ([°C] + 273,15) × 9⁄5
|[°C] = ([°R] − 491,67) × 5⁄9
|-
|[[Градус Делиля|Делиль]] (Delisle)
|(°Д или °De)
|[°De] = (100 − [°C]) × 3⁄2
|[°C] = 100 − [°De] × 2⁄3
|-
|[[Шкала Ньютона|Ньютон]] (Newton)
|(°N)
|[°N] = [°C] × 33⁄100
|[°C] = [°N] × 100⁄33
|-
|[[Градус Реомюра|Реомюр]] (Réaumur)
|(°Re, °Ré, °R)
|[°Ré] = [°C] × 4⁄5
|[°C] = [°Ré] × 5⁄4
|-
|[[Градус Рёмера|Рёмер]] (Rømer)
|(°Rø)
|[°Rø] = [°C] × 21⁄40 + 7,5
|[°C] = ([°Rø] − 7,5) × 40⁄21
|}

== Сравнение температурных шкал ==
{| class=&quot;wikitable&quot;
|+ Сравнение температурных шкал
! Описание
! [[Кельвин]]
! [[Градус Цельсия|Цельсий]]
! [[Градус Фаренгейта|Фаренгейт]]
! [[Градус Ранкина|Ранкин]]
! [[Градус Делиля|Делиль]]
! [[Шкала Ньютона|Ньютон]]
! [[Градус Реомюра|Реомюр]]
! [[Градус Рёмера|Рёмер]]
|-
| [[Абсолютный нуль]]
| 0
|−273,15
|−459,67
| 0
| 559,725
|−90,14
|−218,52
|−135,90
|-
| Температура таяния смеси Фаренгейта ([[Поваренная соль|соль]], [[лёд]] и [[хлорид аммония]])&lt;ref&gt;{{БРЭ|статья=Фаренгейта шкала |ссылка=https://old.bigenc.ru/physics/text/4706192 |автор= |том= |страницы= |ref= |архив= https://web.archive.org/web/20220615160522/https://bigenc.ru/physics/text/4706192|архив дата= 2022-06-15}}&lt;/ref&gt;
| 255,37
|−17,78
| 0
| 459,67
| 176,67
|−5,87
|−14,22
|−1,83
|-
| Температура замерзания воды ([[Нормальные условия]])
| 273,15
| 0
| 32
| 491,67
| 150
| 0
| 0
| 7,5
|-
| Средняя температура человеческого тела¹
| 309,75
| 36,6
| 98,2
| 557,9
| 94,5
| 12,21
| 29,6
| 26,925
|-
| Температура кипения воды ([[Нормальные условия]])
| 373,15
| 100
| 212
| 671,67
| 0
| 33
| 80
| 60
|-
| Плавление [[Титан (элемент)|титана]]
| 1941
| 1668
| 3034
| 3494
|−2352
| 550
| 1334
| 883
|-
| Солнце²
| 5800
| 5526
| 9980
| 10440
|−8140
| 1823
| 4421
| 2909
|}

¹ Нормальная средняя температура человеческого тела — +36,6&amp;nbsp;°C ±0,7&amp;nbsp;°C, или +98,2&amp;nbsp;°F ±1,3&amp;nbsp;°F. Приводимое обычно значение +98,6&amp;nbsp;°F — это точное преобразование в шкалу Фаренгейта принятого в Германии в XIX веке значения +37&amp;nbsp;°C. Однако это значение не входит в диапазон нормальной средней температуры тела человека, поскольку температура разных частей тела разная&lt;ref&gt;[http://hypertextbook.com/facts/LenaWong.shtml О различных измерениях температуры тела] {{Wayback|url=http://hypertextbook.com/facts/LenaWong.shtml |date=20100926162224 }}{{ref-en}}&lt;/ref&gt;.

² Некоторые значения в этой таблице являются округлёнными. Например, температура поверхности Солнца равняется 5800 кельвинам очень приближённо. Однако для остальных температурных шкал уже дан ''точный'' результат перевода 5800 кельвинов в данную шкалу.

== Характеристика фазовых переходов ==
Для описания точек [[Фазовый переход|фазовых переходов]] различных веществ используют следующие значения температуры:
* [[Температура плавления]]
* [[Температура кипения]]
* [[Тройная точка]]
* [[Температура Дебая]] (Характеристическая температура)
* [[Точка Кюри|Температура Кюри]]
* [[Точка Нееля|Температура Нееля]]

== Психология восприятия ==
Как показывают результаты многочисленных экспериментов, ощущение холода или тепла зависит не только от температуры и влажности окружающей среды, но и от настроения. Так, если испытуемый чувствует себя одиноким, например, находится в помещении с людьми, которые не разделяют его взглядов или ценностей, или просто находится далеко от других людей, то для него комната становится холоднее, и наоборот{{sfn| Тальма Лобель |2014|с= 24}}.

== Интересные факты ==
{{trivia|дата=21 апреля 2021}}
* Самая высокая температура, созданная человеком, ~ 10{{e|12}} К (что сравнимо с температурой [[Вселенная|Вселенной]] в первые секунды её жизни) была достигнута в [[2010 год в науке|2010 году]] при столкновении ионов свинца, ускоренных до [[Скорость света|околосветовых скоростей]]. Эксперимент был проведён на [[Большой адронный коллайдер|Большом адронном коллайдере]]&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://www.bbc.co.uk/news/science-environment-11711228 |title=BBC News — Large Hadron Collider (LHC) generates a 'mini-Big Bang' |access-date=2010-11-15 |archive-date=2010-11-15 |archive-url=https://web.archive.org/web/20101115225212/http://www.bbc.co.uk/news/science-environment-11711228 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.
* Самая высокая теоретически возможная температура — [[планковская температура]]. Более высокая температура по современным физическим представлениям не может существовать, так как придание дополнительной энергии системе, нагретой до такой температуры, не увеличивает скорости частиц, а только порождает в столкновениях новые частицы, при этом число частиц в системе растёт, а также растёт и масса системы. Можно считать, что это температура «кипения» физического вакуума. Она примерно равна 1,41679(11){{e|32}} K (примерно 142 [[нониллион]]а K).
* [[Солнечное ядро]] имеет температуру около {{num|15000000|K}}.
* При очень низкой температуре, полученной в 1995 году [[Корнелл, Эрик Аллин|Эриком Корнеллом]] и [[Виман, Карл|Карлом Виманом]] из США при охлаждении атомов [[Рубидий|рубидия]] удалось получить [[конденсат Бозе-Эйнштейна]]&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://tem-6.narod.ru/weather_record.html |title=Всё про всё. Рекорды температуры |access-date=2009-12-16 |archive-date=2013-09-25 |archive-url=https://web.archive.org/web/20130925124850/http://tem-6.narod.ru/weather_record.html |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://www.seti.ee/ff/34gin.swf |title=Чудеса науки |access-date=2009-12-16 |archive-date=2012-12-01 |archive-url=https://web.archive.org/web/20121201130137/http://www.seti.ee/ff/34gin.swf |deadlink=yes }}&lt;/ref&gt;. Температура была выше [[Абсолютный нуль температуры|абсолютного нуля]] на 170 миллиардных долей кельвина (1,7{{e|−7 }} K).
* Самой низкой температурой, полученной в эксперименте, является температура в 50 пикокельвинов (5{{e|−11 }} K), полученная группой из Стенфордского университета в 2015 году&lt;ref&gt;{{cite web  |url=https://physicsworld.com/a/where-is-the-coldest-experiment-on-earth/  |title=Where is the coldest experiment on Earth?  |lang=en  |access-date=2020-02-23  |archive-date=2020-02-23  |archive-url=https://web.archive.org/web/20200223133917/https://physicsworld.com/a/where-is-the-coldest-experiment-on-earth/  |deadlink=no  }}&lt;/ref&gt;.
* Рекордно низкая температура на поверхности Земли −89,2 °С была зарегистрирована на советской внутриконтинентальной научной станции Восток, Антарктида (высота 3488 м над уровнем моря) 21 июля [[1983 год]]а&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://www.nat-geo.ru/article/719-samaya-nizkaya-temperatura-na-poverhnosti-zemli/|title=Самая низкая температура на поверхности Земли|publisher=National Geographic Россия|accessdate=2013-12-09|lang=|archiveurl=https://web.archive.org/web/20131213010435/http://www.nat-geo.ru/article/719-samaya-nizkaya-temperatura-na-poverhnosti-zemli/|archivedate=2013-12-13|deadlink=yes}}&lt;/ref&gt;&lt;ref&gt;{{cite web |url=http://wmo.asu.edu/world-lowest-temperature |title=World: Lowest Temperature |publisher=Arizona State University |accessdate=2013-12-09 |lang=en |archiveurl=https://web.archive.org/web/20100616025722/http://wmo.asu.edu/world-lowest-temperature |archivedate=2010-06-16 |deadlink=yes }}&lt;/ref&gt;. В июне 2018 года появилась информация о температуре −98 °С, зарегистрированной в Антарктиде&lt;ref&gt;{{Cite web |url=https://news.mail.ru/society/33918173/?frommail=1 |title=Учёные зафиксировали в Антарктиде самую низкую температуру на планете |access-date=2018-06-27 |archive-date=2018-06-27 |archive-url=https://web.archive.org/web/20180627202850/https://news.mail.ru/society/33918173/?frommail=1 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.
* 9 декабря 2013 года на конференции [[Американский геофизический союз|Американского геофизического союза]] группа американских исследователей сообщила о том, что 10 августа 2010 года температура воздуха в одной из точек Антарктиды опускалась до −135,8&amp;nbsp;°F (−93,2 °С). Данная информация была выявлена в результате анализа спутниковых данных НАСА&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://www.nasa.gov/press/2013/december/nasa-usgs-landsat-8-satellite-pinpoints-coldest-spots-on-earth/#.Uqb6JvQW1QE|title=NASA-USGS Landsat 8 Satellite Pinpoints Coldest Spots on Earth|publisher=[[NASA]]|lang=en|access-date=2013-12-10|archive-date=2013-12-12|archive-url=https://web.archive.org/web/20131212221824/http://www.nasa.gov/press/2013/december/nasa-usgs-landsat-8-satellite-pinpoints-coldest-spots-on-earth/#.Uqb6JvQW1QE|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;. По мнению выступавшего с сообщением Т. Скамбоса ({{lang-en|Ted Scambos}}) полученное значение не будет зарегистрировано в качестве рекордного, поскольку определено в результате спутниковых измерений, а не с помощью [[термометр]]а&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://www.foxnews.com/science/2013/12/10/antarctica-sets-low-temperature-record-1358-degrees/|title=Antarctica sets low temperature record of -135.8 degrees|publisher=[[FoxNews]]|lang=en|access-date=2013-12-10|archive-date=2013-12-11|archive-url=https://web.archive.org/web/20131211145336/http://www.foxnews.com/science/2013/12/10/antarctica-sets-low-temperature-record-1358-degrees/|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;.
* Рекордно высокая температура воздуха вблизи поверхности земли +56,7 ˚C была зарегистрирована 10 июля 1913 года на ранчо Гринленд в [[Долина Смерти|долине Смерти]] (штат [[Калифорния]], США)&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://compulenta.computerra.ru/zemlya/metereologiya/708155/|title=Старый температурный рекорд оспорен|publisher=Компьюлента|accessdate=2013-11-30|lang=|archiveurl=https://web.archive.org/web/20131203012044/http://compulenta.computerra.ru/zemlya/metereologiya/708155/|archivedate=2013-12-03|deadlink=yes}}&lt;/ref&gt;&lt;ref&gt;{{cite web |url= http://www.wmo.int/pages/mediacentre/press_releases/pr_956_en.html |title= Press Release No. 956 |publisher= World Meteorological Organizayion |accessdate= 2013-11-30 |lang= en |archiveurl= https://web.archive.org/web/20160406053728/http://www.wmo.int/pages/mediacentre/press_releases/pr_956_en.html |archivedate= 2016-04-06 |deadlink= yes }}&lt;/ref&gt;.
* Семена [[Высшие растения|высших растений]] сохраняют всхожесть после охлаждения до −269&amp;nbsp;°C&lt;ref&gt;{{Книга|ссылка=https://books.google.by/books?hl=ru&amp;lr=&amp;id=CCkgAAAAIAAJ|автор={{nobr|Imshenetsky A. A.}}|заглавие=Foundations of Space Biology and Medicine|год=1975|часть=Biological effects of extreme environment conditions|язык=en|место=Washington, D. C.|издательство=Scientific and Technical Information Office, National Aeronautics and Space Administration|pages=277|volume=1. Space as a habitat|access-date=2024-08-12|archive-date=2024-08-12|archive-url=https://web.archive.org/web/20240812180709/https://books.google.by/books?hl=ru&amp;lr=&amp;id=CCkgAAAAIAAJ|url-status=live}}&lt;/ref&gt;.

== См. также ==
{{кол|2}}
* [[Отрицательная абсолютная температура]]
* [[Цветовая температура]]
* [[Яркостная температура]]
* [[Антенная температура]]
* [[Тепловой насос]]
* [[Виртуальная температура]]
* [[Температура воздуха]]
* [[Температура тела]]
{{конец кол}}

== Примечания ==
{{примечания|2}}

== Литература ==
{{refbegin|2}}
* {{книга|автор=Callen H. B.|заглавие=Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics|ссылка= |язык=en |издание=2nd ed|место=N. Y. e. a.|издательство=John Wiley|год=1986|том= |allpages= XVI + 493|серия= |isbn=0471862568, 9780471862567 |ref=Callen H. B., Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics|1986}}
* {{статья|автор=Falk G., Jung H.|заглавие=Axiomatik der Thermodynamik|ссылка= |язык=de|издание=Flügge S. (ed.). Encyclopedia of Physics / Flügge S. (Hrsg.). Handbuch der Physik|издательство=Springer-Verlag|год=1959|volume=III/2. Principles of Thermodynamics and Statistics / Band III/2. Prinzipien der Thermodynamik und Statistik, S. 119–175|номер= |с= |doi= |ref=Falk G., Jung H., Axiomatik der Thermodynamik|1959}}
* {{книга|автор=Guggenheim E. A.|заглавие=Thermodynamics: An Advanced Treatment for Chemists and Physicists|ссылка= |язык= |издание=8th ed|место=Amsterdam|издательство=North-Holland|год=1986|том= |allpages=XXIV + 390|серия= |isbn=0444869514, 9780444869517 |ref=Guggenheim E. A., Thermodynamics|1986}}
* {{книга|автор=Jou D., Casas-Vázquez J., Lebon G.|заглавие=Extended Irreversible Thermodynamics|ссылка= |язык=en|издание=4th ed|место=N. Y.—Dordrecht—Heidelberg—London|издательство=Springer|год=2010|том= |allpages=XVIII + 483 |серия= |isbn=978-90-481-3073-3|doi=10.1007/978-90-481-3074-0|ref=Jou D. e. a., Extended Irreversible Thermodynamics|2010}}
* {{книга|автор=Tisza Laszlo.|заглавие=Generalized Thermodynamics|ответственный= |издание= |место=Cambridge (Massachusetts) — London (England)|издательство=The M.I.T. Press|год=1966|том= |allpages=XI + 384 |серия= |isbn= |ref=Tisza L., Generalized Thermodynamics|1966}}
* {{книга|автор=Базаров И. П.|заглавие=Термодинамика|издание=5-е изд|место=СПб.—М.—Краснодар|издательство=Лань|год=2010|том= |страниц=384|серия=Учебники для вузов. Специальная литература|isbn=978-5-8114-1003-3|ref=Базаров И. П., Термодинамика|2010}}
* {{книга|автор =Белоконь Н. И.|заглавие =Основные принципы термодинамики|издание= |место =М.|издательство =Недра|год =1968|том= |страниц =112|серия= |isbn= |ref =Белоконь Н. И., Основные принципы термодинамики}}
* {{статья|автор=Борн М.|заглавие=Критические замечания по поводу традиционного изложения термодинамики|ссылка= |язык=ru|издание=Развитие современной физики|издательство=М.: Наука|год=1964|volume= |номер= |страницы=223—256 |doi= |ref=Борн М., Критические замечания по поводу традиционного изложения термодинамики}}
* {{книга|автор=Вукалович М. П., Новиков И. И.|заглавие=Термодинамика|ответственный= |издание= |место=М.|издательство=Машиностроение|год=1972|том= |страниц=671|серия= |isbn= |ref=Вукалович М. П., Новиков И. И., Термодинамика|1972}}
* {{книга|автор=Гиббс Дж. В.|заглавие=Термодинамика. Статистическая механика|ответственный=Отв. ред. Д. Н. Зубарев|издание= |место=М.|издательство=Наука|год=1982|том= |страниц=584|серия=Классики науки|isbn= |ref=Гиббс Дж. В., Термодинамика. Статистическая механика|1982}}
* {{книга|автор=Гухман А. А.|заглавие=Об основаниях термодинамики|ответственный= |издание= |место=Алма-Ата|издательство=Изд-во АН КазССР|год=1947|том= |страниц=106|серия= |isbn= |ref=Гухман А. А., Об основаниях термодинамики|1947}}
* {{книга|автор=Гухман А. А.|заглавие=Об основаниях термодинамики|ответственный= |издание= |место=М.|издательство=Энергоатомиздат|год=1986|том= |страниц=384|серия= |isbn= |ref=Гухман А. А., Об основаниях термодинамики|1986}}
* {{книга|автор=Дьярмати И.|заглавие=Неравновесная термодинамика. Теория поля и вариационные принципы|ответственный= |издание= |место=М.|издательство=Мир|год=1974|том= |страниц=304|серия= |isbn= |ref=Дьярмати И., Неравновесная термодинамика|1974}}
* {{книга|автор =Жилин П. А.|заглавие =Рациональная механика сплошных сред|ответственный= |издание=2-е изд|место=СПб.|издательство =Изд-во Политехн. ун-та|год =2012|том= |страниц =584|серия= |isbn =978-5-7422-3248-3|ref=Жилин П. А., Рациональная механика сплошных сред|2012}}
* {{книга|автор=Залевски К.|заглавие=Феноменологическая и статистическая термодинамика: Краткий курс лекций|ответственный=Пер. с польск. под. ред. Л. А. Серафимова|издание= |место=М.|издательство=Мир|год=1973|том= |страниц=168|серия= |isbn= |ref=Залевски К., Феноменологическая и статистическая термодинамика|1973}}
* {{книга|автор=Зоммерфельд А.|заглавие=Термодинамика и статистическая физика|ответственный=Пер. с нем.|издание= |место=М.|издательство=Изд-во иностр. лит-ры|год=1955|том= |страниц=480|серия= |isbn= |ref=Зоммерфельд А., Термодинамика и статистическая физика|1955}}
* {{статья|автор=Каратеодори К.|заглавие=Об основах термодинамики|ссылка= |язык=ru|издание=Развитие современной физики|издательство=М.: Наука|год=1964|volume= |номер= |страницы=3—22 |doi= |ref=Каратеодори К., Об основах термодинамики}}
* {{статья|автор=Клаузиус Р.|заглавие=Механическая теория тепла|ссылка= |язык=ru|издание=Второе начало термодинамики|издательство=М.—Л.: Гостехиздат|год=1934|volume= |номер= |страницы=70—158 |doi= |ref=Клаузиус Р., Механическая теория тепла|1934}}
* {{книга|автор=Кубо Р.|заглавие=Термодинамика|издание= |место=М.|издательство=Мир|год=1970|том= |страниц=304|серия= |isbn= |ref=Кубо Р., Термодинамика|1970}}
* {{книга|автор=Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М.|заглавие=Статистическая физика. Часть 1|ответственный= |издание=5-е изд|место=М.|издательство=Физматлит|год=2002|страниц=616|серия=Теоретическая физика в 10 томах. Том 5|том= |isbn=5-9221-0054-8|ref=Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика. Часть 1|2002}}
* {{книга|автор=Леонова В. Ф.|заглавие=Термодинамика|издательство=Высшая школа|год=1968|место=М|страниц=159|ref=Леонова В. Ф., Термодинамика|1968}}
* {{статья|автор=Поулз Д. |заглавие=Отрицательные абсолютные температуры и температуры во вращающихся системах координат |ссылка= |язык=ru |издание=[[Успехи физических наук]] |издательство=[[Физический институт имени П. Н. Лебедева РАН|Российская академия наук]] |год=1964 |volume=84 |номер=4 |страницы=693—713 |doi= |ref=Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры |1964 }}
* {{книга|автор=Пригожин И., Кондепуди Д.|заглавие=Современная термодинамика. От тепловых двигателей до диссипативных структур |ответственный = Пер. с англ|издание= |место=М.|издательство=Мир |год=2002 |том= |страниц=462 |серия= |isbn= |ref=Пригожин И., Кондепуди Д., Современная термодинамика|2002}}
* {{книга|автор = Рудой Ю. Г. |заглавие = Математическая структура равновесной термодинамики и статистической механики |издание = |место= М. — Ижевск |издательство = Институт компьютерных исследований |год =2013 |том= |страниц = 368 |серия= |isbn= 978-5-4344-0159-3 |ref = Рудой Ю. Г., Математическая структура равновесной термодинамики и статистической механики | 2013}}
* {{книга
 | автор = Сивухин Д. В. 
 | заглавие = Термодинамика и молекулярная физика
 | место = Москва
 | издательство = «Наука»
 | год = 1990
 | ссылка = 
}}
* {{книга|автор =Сорокин В. С.|заглавие =Макроскопическая необратимость и энтропия. Введение в термодинамику|издание = |место =М.|издательство =ФИЗМАТЛИТ|год =2004|том= |страниц =174|серия= |isbn =5-9221-0507-8|ref=Сорокин В. С., Макроскопическая необратимость и энтропия. Введение в термодинамику|2004}}
* {{книга
 | автор = Спасский Б. И. 
 | заглавие = История физики Ч.I
 | место = Москва
 | издательство = «Высшая школа»
 | год = 1977
 | ссылка = http://osnovanija.narod.ru/History/Spas/T1_1.djvu
}}
* {{книга|автор= Тальма Лобель|заглавие= Теплая чашка в холодный день: Как физические ощущения влияют на наши решения|оригинал= Sensation The New Science of Physical Intelligence|издательство= [[Альпина Паблишер]]|год= 2014|место = М.|серия= |страниц= 259
|isbn= 978-5-9614-4698-2|ref= Тальма Лобель}}
* {{статья|автор=Трусделл К.|заглавие=Термодинамика для начинающих|ссылка= |язык=ru|издание=Механика. Периодический сборник переводов иностранных статей|издательство=М.: Мир|год=1970|volume= |номер=3 (121), с. 116—128|с= |doi= |ref=Трусделл К., Термодинамика для начинающих|1970}}
* {{книга|заглавие=Физика. Большой энциклопедический словарь|ответственный=Гл. ред. [[Прохоров, Александр Михайлович|А. М. Прохоров]]|издание= |место=М.|издательство=[[Большая Российская энциклопедия (издательство)|Большая Российская энциклопедия]]|год=1998|том= |страниц=944|серия= |isbn=5-85270-306-0|ref=Физика. Большой энциклопедический словарь|1998}}
{{refend}}

== Ссылки ==
{{Навигация
|Викисловарь = температура
}}
*[https://earth.nullschool.net/#current/wind/surface/level/overlay=temp/winkel3 Current map of global surface temperatures]{{ref-en}}
* {{статья |заглавие=Cooling molecules the optoelectric way |ссылка=http://www.physicstoday.org/resource/1/phtoad/v66/i1/p12_s1 |archiveurl=http://arquivo.pt/wayback/20160515074555/http://www.physicstoday.org/resource/1/phtoad/v66/i1/p12_s1 |archivedate=2016-05-15 |издание=[[Physics Today]] |том=66 |номер=1 |страницы=12—14 |doi=10.1063/pt.3.1840 |bibcode=2013PhT....66a..12M |язык=en |автор=Miller, J. |год=2013 |тип=magazine }}

{{ВС}}
{{Температурные шкалы}}

[[Категория:Температура|*]]</text>
      <sha1>mpsxbz8f78yuys237j7fu179ds05eac</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>118005</id>
      <parentid>118004</parentid>
      <timestamp>2025-06-16T18:18:11Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Къарачайлы</username>
        <id>96</id>
      </contributor>
      <comment>/* Феноменологиялыкъ термодинамикада температура */</comment>
      <origin>118005</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="102566" sha1="bxfva6ylv5mqvuiinnu0itla5utn5uv" xml:space="preserve">{{Физикалыкъ уллулукъ|Аты=Температура|Символ=&lt;math&gt;\ T&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;\ \Theta&lt;/math&gt;|Ёлчемлик=Θ|ЁС=[[Кельвин|К]]|СГС=К}}

'''Температу́ра''' {{lang-la|temperatura}} — ''керегича къатышыдырылгъан, норма хал'') — [[Скаляр уллулукъ|скаляр]] [[физикалыкъ уллулукъ]]ду, [[термодинамикалыкъ система]]ны ышанлайды эмда санлы джаны бла затланы [[къыздырыу]] ангыламын кёргюзеди.

Джаны болгъанла джылыуну эмда сууукъну сезим органлары бла ангыларгъа боладыла. Алай а температураны кескин белгилеую, температураны объектив, ёлчелеу адырланы болушлугъу бла ёлчеленирин даулайды. Аллай адырлагъа [[термометр]]ле дейдиле эмда аны бла ''[[Эмпирик билгиле|эмпирик температураны]]'' ёлчелейдиле. Температураны эмпирик шкаласында [[репер нохтала]] салынадыла эмда аланы араларында бёлюнюулени санлары белгиленедиле — алай бла бусагъатда хайырландырылгъан [[Цельсийни градусу|Цельсийни]], [[Фаренгейтни градусу|Фаренгейтни]] эмда башха шкалала къурулгъандыла. [[Кельвин]]леде ёлчеленнген ''абсолют температура'' биришер репер нохта бла киргизиледи&lt;ref&gt;Репер нохта этиб 1954-чю джылда баргъан 10-чу [[Ёлчеле эмда ауурлукъланы юсюнден генерал конференция]] сууну ючлю нохтасын алгъанды эмда аннга 273,16 К температураны белгилегенди.&lt;/ref&gt; табигъатда температураны минимум къыйыр магъанасы болгъаны ючюн — [[Температураны абсолют нолу|абсолют нолду]]. Температураны огъары магъанасы [[планкчы температура]] бла чекленибди.

Система джылыу тенгауурлукъда болса, аны хар кесегини температурасы да бирчады. Алай болмаса, системада бегирек джылытлгъан кесегинден энергия азыракъ джылытылгъан кесегине бериледи, алай бла системада температураны тюзетиледи, эмда температураны системада джайылыууну юсюнден неда температураланы [[скаляр къыр]]ыны юсюнден айтылады. [[Термодинамика]]да температура — интенсив [[Термодинамикалыкъ уллулукъла|термодинамикалыкъ уллулукъду]].

Термодинамикалыкъны тышында, физиканы башха бёлмелеринде температураны башха ачыкълаулары киргизиледиле. Молекулалыкъ-кинетикалыкъ теорияда, температура системаны кесекчиклерини орта кинетикалыкъ энергиясына пропорциялыды. Температура, энергияны дараджаларында бёлюнюуюн ([[Максвеллни — Больцманны статистикасы]]на къара), кесекчиклени теркликге кёре бёлюнюуюн ([[Максвеллни бёлюнюую]]), затны ионизациясыны дараджасын ([[Саханы тенглендириу]]), таякъланыуну спектр тыкълыгъын ([[Планкны формуласы]]на къара), таякъланыуну толу сыйым тыкълыгъын ([[Стефанны-Больцманны закону]]на къара) э. а. к. белгилейди. Больцманны бёлюнюуюне параметр болуб кирген температураны къозгъалыуну температурасы деб да айтадыла, Максвеллни бёлюнюуюне кинетикалыкъ температура дейдиле, Саханы формуласындагъыгъа уа — ионизацияландырыу температура деб айтылады, Стефанны — Больцманны законунда — радиацялыкъ температура атны бередиле. Термодинамикалыкъ тебмеу турууда бютеу бу параметрле бири-бирлерине тенгдиле, эмда аланы ортакъ атлары системаны температурасы болады&lt;ref&gt;{{книга
 |заглавие      = Физика. Большой энциклопедический словарь 
 |ответственный = Гл. ред. А. М. Прохоров 
 |место         = {{М}}
 |издательство  = Большая Российская энциклопедия
 |год           = 1998 
 |страниц       = 944
 |страницы      = 741
}}&lt;/ref&gt;.

[[Файл:MonthlyMeanT.gif|thumb|right|Джер юсюню 1961-чи джылдан 1990-чы джылгъа дери орта айлыкъ температуралары]]
[[Файл:Annual Average Temperature Map.jpg|thumb|right|300px|Бютеу дунияда орта джыллыкъ температура]]
[[Файл:Thermally Agitated Molecule.gif|upright=1.25|thumb|right|200px|Акъны альфа-спиралыны сегментини джылыу чайкъалыулары: чайкъалыуланы [[амплитуда]]сы температураны кёлтюрюлюую бла ёседи.]]
[[Физикалыкъ уллулукъланы системасы#Юлгюле|Уллулукъланы халкъла арасы системасында]] ({{lang-en|International System of Quantities}}, ISQ) термодинамикалыкъ температура физикалыкъ уллулукъланы системасыны джети тамал уллулугъуну бириси болуб сайланнганды. Уллулукъланы халкъла арасы системасыны тамалында къурулгъан [[ЁС|Биримлени халкъла арасы системасында (ЁС)]] бу температураны бирими — [[кельвин]] — джети [[ЁС-ни тамал биримлери]]ни бирисиди&lt;ref&gt;[http://www.bipm.org/en/publications/brochure/ The SI brochure] {{Wayback|url=http://www.bipm.org/en/publications/brochure/ |date=20060426033320 }} ЁС-ни суратлауу [[Ёлчеле эмда ауурлукъланы халкъла арасы бюросу]]ну сайтында&lt;/ref&gt;. ЁС системада  эмда джашауда аны тышында [[Цельсий, Андерс|Цельсийни]] температурасы да хайырландырылады, аны биримине [[Цельсийни градусу]]саналады (°С), ол ёлчеми бла кельвиннге тенгди&lt;ref name=&quot;ГОСТ&quot;&gt;{{Cite web |url=http://files.stroyinf.ru/Data/84/8435.pdf |title=ГОСТ 8.417-2002. Государственная система обеспечения единства измерений. Единицы величин. |access-date=2018-12-03 |archive-date=2018-09-20 |archive-url=https://web.archive.org/web/20180920121941/http://files.stroyinf.ru/Data/84/8435.pdf |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;. Ол таблыкъ этеди, не ючюн десенг Джер юсюндеги бютеу климатлыкъ процессле эмда джанлы табигъатда процессле от −50 до +50 °С диапазонну ичинде барадыла.

== Температура локал параметр халда. Температуралыкъ къыр ==
[[Конденсацияланнган халны физикасы]] температураны локал макроскоплукъ тюрленме кибик кёреди, ол демеклик, бир халлы болмагъан тёгерегини ёлчемине кёре къыйырсыз аз болгъан эмда бу тёгерегини кесекчиклени ёлчемлерине кёре (атомланы, ионланы, молекулаланы э. а. к.) къыйырсыз уллу болгъан, акъылда континуумну белгиленнген бёлгесини (элементар сыйым) кёргюзген уллулукъну {{sfn|Жилин П. А., Рациональная механика сплошных сред|2012|с=84}}. Температураны магъанасы нохтадан нохтагъа тюрленирге болады (бир элементар сыйымдан башхагъа); температураны аламда джайылыуу бусагъатда температураны [[Скаляр къыр|скаляр къыры]] бла белгиленеди (''температуралыкъ къыр'')&lt;ref name=&quot;temppole&quot;&gt;{{cite web | url = http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-T/T11278.shtml | title = Температурное поле | author =  | publisher =  | work = БСЭ, 3-е изд., 1976, т. 25 | lang = ru | access-date = 2015-03-27 | archive-date = 2015-04-02 | archive-url = https://web.archive.org/web/20150402115943/http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-T/T11278.shtml | deadlink = no }}&lt;/ref&gt;. Температуралыкъ къыр стационарсыз (заманда тюрленнген), неда заманнга бойсунмагъан стационар болургъа болады. Бютеу нохтасында да бирча температура магъаналары болгъан тёгерекдегиге термик бир халлы дейдиле. Математика джанындан температуралыкъ къырны &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; температураны алам координатлагъа эмда заманнга бойсунуууну тенглендириую бла суратлайдыла   (бир-бирде бу къарауну бир неда эки координат бла чеклендиредиле). Термик бир халлы системалагъа &lt;math&gt;\mathrm{grad}\, T =0. &lt;/math&gt;

== Термодинамикалыкъ ачыкълау ==

=== Термодинамикалыкъ къарамны тарихи ===
«Температура» сёз адамланы бегирек джылыннган объектледе энчи затны  — [[калориялыкъ]]ны кёбюрек, азыракъ джылыннганда эсе уа аз болгъанына ийнаннган заманлада чыкъгъанды&lt;ref&gt;{{Книга|автор=Татьяна Данина|заглавие=Механика тел|ссылка=https://books.google.ru/books?id=H1rmAgAAQBAJ&amp;pg=PT14&amp;dq=теплород&amp;hl=ru&amp;sa=X&amp;ved=0ahUKEwiEotjmtdfaAhUDCZoKHcm5BREQ6AEIQDAE|издательство=Litres|год=2017-09-05|страниц=163|isbn=9785457547490|archive-date=2018-04-26|archive-url=https://web.archive.org/web/20180426144836/https://books.google.ru/books?id=H1rmAgAAQBAJ&amp;pg=PT14&amp;dq=теплород&amp;hl=ru&amp;sa=X&amp;ved=0ahUKEwiEotjmtdfaAhUDCZoKHcm5BREQ6AEIQDAE#v=onepage&amp;q=теплород&amp;f=false}}&lt;/ref&gt;.

[[Термодинамикалыкъ тенгауурлукъ|Тенгауурлукъ халда]] температура системаны бютеу макроскопик кесеклеринде да бирча магъананы тутады. Системада эки объектни бирча температурасы бар эсе, аланы арасында кесекчиклени [[кинетикалыкъ энергия]]сыны бериую болмайды ([[джылыу]]ну). Температураланы башхалыкълары бар эсе, джылыу, температурасы уллуракъ болгъан объектден гитчерек болгъаннга кёчеди.

Дагъыда, температура, джанлы согъуу джылыуну бергенине неда алгъанына байламлы «джылыу» бла «сууукъ» субъектив сезимле бла байламлыды.

Бир къауум [[квантлыкъ механика|квант-механикалыкъ]] системала (юлгюге, [[Полуяцияны инверсия]]сы болгъан  [[лазер]]ни ишлеучю юсю) [[энтропия]] энергияны къошулууу бла ёсмей, тамам терсине азайыргъа болгъан халда турургъа боладыла, ол формал джаны бла негатив абсолют температурагъа келишеди. Алай а, быллай халла «абсолют нолдан энишгеде» болмайдыла, эмда «къыйырсызлыкъдан мийикде» боладыла, аны чуруму, быллай системаны позитив температурасы болгъан объект бла контакты болса, энергия объектден системагъа тюл, системадан объектге бериледи (толуракъ мында къара: [[Негатив абсолют температура]]).

Температураны энчиликлерин [[физика|физиканы]] бёлюмю — [[термодинамика]] тинтеди. Температура аны тышында илмуну кёб бёлгесинде уллу роль ойнайды, физиканы башха бёлюмлерини тышында, [[химия]]да эмда  [[биология]]да да.

=== Тенгауурлукълу эмда тенгауурлукъсуз температурала ===
[[Термодинамикалыкъ тенгауурлукъ]] халда тургъан [[Термодинамикалыкъ система|система]]ны стационар температуралыкъ къыры болады. Быллай системада адиабатлыкъ (энергия ётген) къабыргъала джокъ эсе, системаны бютеу кесеклери да бир температураны тутадыла. Башха тюрлю айтылса, термик бир халлы системаны ''тенгауурлукълу температурасы'' заман бла туура бой берген байламы джокъду (амма, [[Джылыу процесс|квазистатикалыкъ процесследе]] тюрленирге боллукъду). Тенгауурлукъсуз система тамалында стационарсыз температуралыкъ къыргъа иелик этеди, анда тёгерекдегини хар элеменетар сыйымыны энчи ''тенгауурлукъсуз температурасы'' барды, аланы [[Санлыкъ функция#Функцияны бериуню мадарлары|туура халда]] заман бла бой бериу байламлары барды.

=== Феноменологиялыкъ термодинамикада температура ===
[[Термодинамика|Феноменологиялыкъ термодинамикада]] температураны ачыкълауу бу билим бёлюмню математикалыкъ аппаратыны къурлуууна бойсунубду (къара: [[Термодинамиканы аксиоматикасы]]).

Термодинамикалыкъ температураны термодинамиканы къурулушуну тюрлю-тюрлю системаларында ачыкълауларыны башхалыкълары, аллай системаланы бир къауумларыны башхалагъа кёре аслам кёрюнюулюлюк болгъан магъанагъа келмейди, бютеу бу системалада биринчиси бла, температураны объектни джылыннган/сууугъан дараджасына къарайды, экинчиси бла, термодинамикалыкъ температура бла аны ёлчелеуде хайырландырылгъан температуралыкъ шкалаланы арасында байламланы къургъан ачыкълаула алада бири-бирине келишеди.

[[Рационал термодинамика]] аллындан да бу билим бёлюмню тенгауурлукълу эмда тенгауурлукъсуз термодинамикагъа юлешиниюн унамайды (тенгауурлукълу эмда тенгауурлукъсуз термодинамиканы арасында башхалыкъны белгилемейди), анда температура тамал белгиленмезлик тюрленмеди эмда къуру математика тил бла ачыкъланаллыкъ энчиликле бла ачыкъланады{{sfn|Трусделл К., Термодинамика для начинающих|1970|с=117}}. Энергияны, температураны, [[Энтропия|энтропияны]] эмда [[Химиялыкъ потенциал|химиялыкъ потенциалны]] ангыламлары рационал термодинамикада бирге киргизиледиле; аланы айры-айры айгъакъларгъа принципли болмайды. Бу ангыламланы киргизиу амал системасы тюрлю-тюрлю энергиялыкъ агъымлагъа джууаб берген кёб тюрлю температураланы къараугъа киргизизирге болгъанын ачыкъ этеди. Сёз ючюн, трансляциялы эмда спинор къымылдауланы температурасын, радиациялыкъ таякъланыуланы температурасын д. а. к. {{sfn|Жилин П. А., Рациональная механика сплошных сред|2012|с=48}}

[[Термик тенгауурлукъну транзитивлигини закону|Ноллу тамал (закон)]] тенгауурлукълу термодинамикагъа [[#Эмпирик, абсолют эм термодинамикалыкъ температурала|эмпирик температураны]] ангыламын киргизеди{{sfn|Физика. Большой энциклопедический словарь|1998|с=751}}{{sfn|Залевски К., Феноменологическая и статистическая термодинамика|1973|с=11–12}}{{sfn|Вукалович М. П., Новиков И. И., Термодинамика|1972|с=11}}{{sfn|Зоммерфельд А., Термодинамика и статистическая физика|1955|с=11}} анда ол адиабатик къабыргъалары болмагъан системада термик тенгауурлукъну шарты бютеу нохталарында тенглик болгъан халны параметриди.

Термодинамиканы къурулушуна къарамда [[Клаузиус, Рудольф Юлиус Эммануэль|Р. Клаузиусну]] тутханла {{sfn|Клаузиус Р., Механическая теория тепла|1934}}, халны тенгауурлукъ параметрлери — термодинамикалыкъ температураны &lt;math&gt; T &lt;/math&gt; эм энтропияны &lt;math&gt; S &lt;/math&gt; — [[термодинамикалыкъ процесс]]ни ышанландыргъан термодинамикалыкъ параметрни юсю бла бередиле. Айрыб айтылса,

{{EF|:|&lt;math&gt;\delta Q = TdS,&lt;/math&gt;|style=|ref=Клазиусха кёре термодинамикалыкъ температура эм энтропия |center=}}

анда &lt;math&gt;\delta Q &lt;/math&gt; — [[Термодинамикалыкъ система|джабыкъ системаны]] [[джылыу процесс|элементар]] (къыйырсыз аз) [[Тенгауурлукълу процесс|тенгауурлукълу процессде]] алыналгъан неда бералгъан джылыуну саныды. Андан ары Клаузиусха кёре термодинамикалыкъ температураны юсюнден ангыламны [[Термодинамикалыкъ система|ачыкъ системала]] бла [[Тенгауурлукъсуз термодинамика|тенгауурлукъсуз халла эм процесслеге]] джаядыла, кёбюсюне хайырландырылгъан термодинамика законлагъа къошакъ аксиомаланы айырыб чертмейдиле.

[[Каратеодори, Константин|Каратеодорини]] аксиоматикасында {{sfn|Каратеодори К., Об основах термодинамики|1964}}{{sfn|Борн М., Критические замечания по поводу традиционного изложения термодинамики|1964}} &lt;math&gt;\delta Q &lt;/math&gt; [[Пфафф, Иоганн Фридрих|Пфаффны]] [[Дифференциал форма|дифференциал формасыча]] кёрюледи, тенгауурлукълу термодинамикалыкъ температураны уа — бу дифференциал форманы интеграция этген бёлюучюсюча{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=57}}.

[[Гухман, Александр Адольфович|А. А. Гухманны]] аксиомала системасында {{sfn|Гухман А. А., Об основаниях термодинамики|1986}}{{sfn|Леонова В. Ф., Термодинамика|1968}} &lt;math&gt; U &lt;/math&gt; системаны элементар тенгауурлукълу процессинде [[Ич энергия|ич энергиясыны]] тюрлениуюн &lt;math&gt; P_k &lt;/math&gt; бир бири бла иш бирлик потенциалла бла &lt;math&gt; x_k &lt;/math&gt; халла кибик кёредиле:

{{EF|:|&lt;math&gt; dU = \sum_k P_k d x_k , &lt;/math&gt;|style=|ref=Гухманны тенглендириую|center=}}

аны бла бирге, джылыу потенциал болуб термодинамикалыкъ термодинамическая температура &lt;math&gt; T &lt;/math&gt; къуллукъ этеди, джылыу координат а уа — &lt;math&gt; S &lt;/math&gt; энтропия болады; басым (кери белгиси бла) изотроп суусунлагъа эмда газлагъа механикалыкъ деформация этген бир-бири бла иш бирликни потенциалыны ролун ойнайды; [[Химиялыкъ реакция|химиялыкъ]] эм [[Фазалы кёчюу|фазалы кёчюуледе]] халны координатлары эмда потенциаллары болуб  компонентлени массалары эмда аны бла бирге джегилген химиялыкъ потенциялла къуллукъ этедиле. Башха тюрлю айтылса, Гухманны аксиоматикасында температураны, энтропияны эмда химиялыкъ потенциалланы тенгауурлукълу термодинмакагъа бирге, Гиббсни тамаллы тенглендириую бла бирге киргизедиле. Гухман эмда аны ызын тутханла хайырландыргъан ''халны координатлары'' термин, ичлеринде геометриялыкъ, механикалыкъ эмда электромагнит тюрленмелеринден сора да энтропияны эм компонентлени массасын тутады, эмда ''бир халгъа келтирилген термодинамикалыкъ координатла'' термин бла байламлы бир магъанасызлыкъны къоратады: бир къауум автора бир халгъа келтирилген координатлагъа къалгъан тюрленмелени тышында энтропия бла компонентлени массамсын да къошадыла{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=29, 58, 127, 171}}, башхала уа, геометриялыкъ, механикалыкъ эмда электромагнит тюрленмеле бла чекленедиле{{sfn|Кубо Р., Термодинамика|1970|с=20–21}}.)

[[Гиббс, Джозайя Уиллард|Гиббсни]]термодинамикасында, тенгауурлукълу температураны  равновесную температуру выражают через внутреннюю энергию и энтропию{{sfn|Гиббс Дж. В., Термодинамика. Статистическая механика|1982|с=93}}{{sfn|Guggenheim E. A., Thermodynamics|1986|p=15}}{{sfn|Callen H. B., Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics|1986|p=35}}

{{EF|:|&lt;math&gt; T \equiv \left ( \frac { \partial U}{ \partial S} \right )_{\{x_i\}} , &lt;/math&gt;|style=|ref=Гиббсге кёре термодинамикалыкъ температура|center=}}

мында &lt;math&gt; {\{x_i\}} &lt;/math&gt; — ич энергияны табигъат тюрленмелерини тобламасыды (энтропиясыз), ала энчиликли функцияла кибик белгиленедиле. Адиабатик къабыргъалары болмагъан системаны бютеу нохталарында да температураны тенг болууу Гиббсни термодинамикасында термик тенгауурлукъну шарты халда болууу термодинамикалыкъ тенгауурлуукълу халдагъа ич энергия бла энтропияны экстремал энчиликлеринден чыгъады.

Аксиоматика Фалька и Юнга{{sfn|Falk G., Jung H., Axiomatik der Thermodynamik|1959|p=156}} при определении энтропии не делает различия между равновесными и неравновесными состояниями, и, следовательно, даваемое в этой системе аксиом определение температуры через энтропию и внутреннюю энергию одинаково применимо для любых термически однородных систем:

{{EF|:|&lt;math&gt; T \equiv \left [ \left ( \frac { \partial S}{ \partial U} \right )_{\{x_i\}} \right ]^{-1} , &lt;/math&gt;|style=|ref=Термодинамическая температура по Фальку и Юнгу|center=}}

где &lt;math&gt; {\{x_i\}} &lt;/math&gt; — набор (в который не входит внутренняя энергия) независимых переменных энтропии.

[[Неравновесная термодинамика|Принцип локального равновесия]] разрешает для неравновесных систем заимствовать определение температуры из равновесной термодинамики и использовать данную переменную в качестве неравновесной температуры элементарного объёма среды{{sfn|Дьярмати И., Неравновесная термодинамика|1974|с=26}}.

В [[Неравновесная термодинамика#Расширенная неравновесная термодинамика|расширенной неравновесной термодинамике]] (РНТ), базирующейся на отказе от принципа локального равновесия, неравновесную температуру задают посредством соотношения, аналогичного используется в аксиоматике Фалька и Юнга (см. {{eqref|Термодинамическая температура по Фальку и Юнгу|}}), но с другим набором независимых переменных для энтропии{{sfn|Jou D. e. a., Extended Irreversible Thermodynamics|2010|p=48}}. Локально-равновесная {{eqref|термодинамическая температура по Гиббсу|}} также отличается от РНТ-неравновесной температуры выбором независимых переменных для энтропии{{sfn|Jou D. e. a., Extended Irreversible Thermodynamics|2010|p=48}}.

В аксиоматике [[Белоконь, Николай Иович|Н. И. Белоконя]]{{sfn|Белоконь Н. И., Основные принципы термодинамики|1968|с=10}}. исходное определение температуры вытекает из постулата Белоконя, носящего название — постулат второго начала
термостатики. ''Температура есть единственная функция состояния тел, определяющая направление самопроизвольного теплообмена между этими телами, то есть тела, находящиеся в тепловом равновесии, имеют одинаковую температуру в любой температурной шкале.'' Отсюда следует, что два тела, не имеющие теплового контакта между собой, но каждое из которых находится в тепловом равновесии с третьим (измерительный прибор), имеют одинаковую температуру.

== Эмпирическая, абсолютная и термодинамическая температуры ==
Температура не может быть [[Измерение|измерена]] непосредственно. Об изменении температуры судят по изменению других [[Физические свойства|физических свойств]] тел ([[объём]]а, [[Давление|давления]], [[Электрическое сопротивление|электрического сопротивления]], [[ЭДС]], [[Интенсивность (физика)|интенсивности излучения]] и др.), однозначно с ней связанных (так называемых термометрических свойств). Количественно же температура определяется указанием способа её измерения с помощью того или иного термометра. Такое определение ещё не фиксирует ни начало отсчёта, ни единицу измерения температуры, поэтому любой метод измерения температуры связан с выбором [[Температурные шкалы|температурной шкалы]]. ''Эмпирическая температура'' — это температура, измеренная в выбранной температурной шкале.

Даваемые феноменологической термодинамикой определения ''[[#Термодинамическое определение температуры|термодинамической температуры]]'' не зависят от выбора термометрического свойства, использованного для её измерения; единицу измерения температуры задают с помощью одной из [[#Единицы и шкала измерения температуры|термодинамических температурных шкал]].

В термодинамике в качестве аксиомы принимается основанное на опыте положение о том, что равновесная термодинамическая температура есть величина, для всех систем ограниченная с одной стороны, причём температура, соответствующая этой границе, одинакова для всех термодинамических систем и, следовательно, может быть использована в качестве естественной [[Реперная точка|реперной точки]] шкалы температур. Если этой реперной точке присвоить равное нулю значение температуры, то температуры в шкале, базирующейся на данном репере, всегда будут иметь один и тот же знак{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=62}}. Приписывая второй реперной точке положительное значение температуры, получают ''абсолютную температурную шкалу'' с положительными температурами; температуру, отсчитываемую от абсолютного нуля, называют ''абсолютной температурой''&lt;ref name=&quot;abstemp&quot;&gt;{{cite web|url=http://litrus.net/book/read/115273?p=26|title=Абсолютная температура|author=|work=БСЭ, 3-е изд., 1969, т. 1|publisher=|lang=ru|access-date=2015-03-27|archive-date=2015-02-21|archive-url=https://web.archive.org/web/20150221181143/http://litrus.net/book/read/115273?p=26|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;. Соответственно термодинамическую температуру, отсчитываемую от абсолютного нуля, называют ''абсолютной термодинамической температурой'' (см. [[#Единицы и шкала измерения температуры|Шкала температур Кельвина]]). Примером эмпирической температурной шкалы с отсчётом температуры от абсолютного нуля служит [[#Единицы и шкала измерения температуры|международная практическая температурная шкала]].

[[Температурная шкала Цельсия]] не является абсолютной.

Некоторые авторы под абсолютностью температуры подразумевают не её отсчёт от абсолютного нуля, а независимость температуры от выбора [[Температурные шкалы|термометрического свойства]], используемого для её измерения{{sfn|Пригожин И., Кондепуди Д., Современная термодинамика|2002|с=23, 83, 86}}{{sfn|Сорокин В. С., Макроскопическая необратимость и энтропия. Введение в термодинамику|2004|с=60}}.

== Отрицательные абсолютные температуры ==
{{main|Отрицательная абсолютная температура}}

Равновесная термодинамическая абсолютная температура всегда положительна (см. [[#Эмпирическая, абсолютная и термодинамическая температуры|Эмпирическая, абсолютная и термодинамическая температуры]]). Использование отрицательных (по шкале Кельвина) температур есть удобный математический приём описания неравновесных систем с особыми свойствами&lt;ref name=&quot;otriztemp&quot;&gt;{{cite web | url = http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-O/O12531.shtml | title = Отрицательная температура | author =  | publisher =  | work = БСЭ, 3-е изд., 1975, т. 19 | lang = ru | access-date = 2015-03-27 | archive-date = 2015-04-02 | archive-url = https://web.archive.org/web/20150402105827/http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-O/O12531.shtml | deadlink = no }}&lt;/ref&gt;. Приём этот состоит в мысленном выделении в самостоятельную подсистему объектов с особыми свойствами, входящих в состав физической системы, и сепаратном рассмотрении полученной [[Термодинамическая система|парциальной подсистемы]]. Иными словами, один и тот же объём пространства рассматривается как одновременно занимаемый двумя и более парциальными подсистемами, слабо взаимодействующими друг с другом.

Примером использования данного подхода может служить рассмотрение ядерных спинов находящегося в магнитном поле кристалла как системы, слабо зависящей от тепловых колебаний кристаллической решётки. При быстром изменении направления магнитного поля на обратное, когда спины не успевают следовать за изменяющимся полем, система ядерных спинов некоторое время будет иметь отрицательную неравновесную температуру{{sfn|Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика. Часть 1|2002|с=262}}, то есть с формальной точки зрения в это время в одной и той же пространственной области будут находиться две слабо взаимодействующие системы с разными температурами{{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}. В силу всё-таки имеющего место взаимодействия температуры обеих систем спустя какое-то время сравняются.

Формализм классической феноменологической термодинамики может быть дополнен представлениями об отрицательных абсолютных температурах{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=136–148}}{{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}. В соответствии с [[Внутренняя энергия#Внутренняя энергия в равновесной термодинамике##Постулат Тиссы|постулатом Тиссы]] внутренняя энергия любой системы ограничена снизу, и эта граница соответствует абсолютному нулю температуры{{sfn|Tisza L., Generalized Thermodynamics|1966|p=125}}. В системах, у которых имеется не только нижняя, но и верхняя граница внутренней энергии, с ростом температуры внутренняя энергия увеличивается и достигает своего предельного значения; дальнейшее повышение температуры &lt;math&gt; T &lt;/math&gt; ведёт уже не к увеличению внутренней энергии, а к уменьшению энтропии &lt;math&gt; S &lt;/math&gt; системы (&lt;math&gt; S \rightarrow 0 &lt;/math&gt; при &lt;math&gt; T \rightarrow - 0 &lt;/math&gt;){{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}. В соответствии с формулами термодинамики это соответствует переходу из области положительных температур через точку с температурой &lt;math&gt; \pm \infty &lt;/math&gt; (точки с температурами &lt;math&gt; T = + \infty &lt;/math&gt; и &lt;math&gt; T = - \infty &lt;/math&gt; физически тождественны{{sfn|Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика. Часть 1|2002|с=261}}) в сторону точки с недостижимым предельным значением температуры, равным &lt;math&gt; - 0 &lt;/math&gt;{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=137–138}}{{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}.

== Молекулярно-кинетическое определение ==
В [[Молекулярно-кинетическая теория|молекулярно-кинетической теории]] (МКТ) температура определяется как величина, характеризующая приходящуюся на одну [[Степени свободы (физика)|степень свободы]] среднюю кинетическую энергию частиц макроскопической системы, находящейся в состоянии [[термодинамическое равновесие|термодинамического равновесия]].
{{цитата|автор = [[Капица, Пётр Леонидович|П. Л. Капица]]&lt;ref name=&quot;Капица&quot;&gt;{{статья |автор= Капица П. Л. |заглавие= Свойства жидкого гелия |ссылка= http://vivovoco.astronet.ru/VV/PAPERS/NATURE/HELIUM.HTM |язык= ru |издание= [[Природа (журнал)|Природа]] |тип=  |год= 1997 |том=  |номер= 12 |страницы=  |doi=  |issn=  |издательство= [[Наука (издательство)|Наука]] |archivedate= 2016-02-21 |archiveurl= https://web.archive.org/web/20160221034222/http://vivovoco.astronet.ru/VV/PAPERS/NATURE/HELIUM.HTM }}&lt;/ref&gt;|... мерилом температуры является не само движение, а хаотичность этого движения. Хаотичность состояния тела определяет его температурное состояние, и эта идея (которая впервые была разработана Больцманом), что определённое температурное состояние тела вовсе не определяется энергией движения, но хаотичностью этого движения, и является тем новым понятием в описании температурных явлений, которым мы должны пользоваться…}}
Для одноатомного [[Идеальный газ|идеального газа]] температура может быть записана как
: &lt;math&gt;T = \frac{2}{3k_B}\cdot\overline{E_{kin}} = \frac{2}{3k_B}\cdot\frac{m\overline{v^2}}{2}&lt;/math&gt;,
где &lt;math&gt;m&lt;/math&gt; — масса молекулы, &lt;math&gt;k_B&lt;/math&gt; = 1,38{{e|−23}} Дж/К — [[постоянная Больцмана]], &lt;math&gt;v&lt;/math&gt; — скорость молекулы. Этой записью высвечивается физический смысл температуры в рамках МКТ, но универсальной она не является, ибо далеко не все системы сводятся к модели идеального газа.

== Определение температуры в статистической физике ==
В [[статистическая физика|статистической физике]], как и в термодинамическом подходе, температура определяется производной от энергии системы по её энтропии:
: &lt;math&gt; T = \frac{\partial U}{\partial S} &lt;/math&gt;
(если объём и число частиц в системе неизменны, частная производная заменяется полной). В рамках статистической физики существует конкретное выражение для энтропии, позволяющее выполнять вычисления:
: &lt;math&gt;S=k_B\cdot\ln(\Omega)&lt;/math&gt;,
где &lt;math&gt;\Omega&lt;/math&gt; — [[статистический вес]] состояния — количество возможных микросостояний (способов), с помощью которых можно составить макроскопическое состояние с данной энергией &lt;math&gt;U&lt;/math&gt; (в этом контексте иногда обозначаемой буквой &lt;math&gt;E&lt;/math&gt;).

Введённая таким образом величина &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; является одинаковой для разных тел при термодинамическом равновесии. При контакте двух тел тело с бо́льшим значением &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; будет отдавать энергию другому.

== Измерение температуры ==
{{main|Термометр}}
[[Файл:Pakkanen.jpg|thumb|upright|Типичный термометр со шкалой по Цельсию, показывающий −17 градусов]]
Для измерения [[Термодинамика|термодинамической]] температуры выбирается некоторый термодинамический параметр термометрического вещества. Изменение этого параметра однозначно связывается с изменением температуры. Классическим примером термодинамического термометра может служить [[газовый термометр]], в котором температуру определяют методом измерения давления газа в баллоне постоянного объёма. Известны также термометры абсолютные радиационные, шумовые, акустические.

Термодинамические термометры — это очень сложные установки, которые невозможно использовать для практических целей. Поэтому большинство измерений производится с помощью практических термометров, которые являются вторичными, так как не могут непосредственно связывать какое-то свойство вещества с температурой. Для получения функции [[Интерполяция|интерполяции]] они должны быть отградуированы в [[Реперная точка|реперных точках]] международной температурной шкалы.

Для измерения температуры какого-либо тела обычно измеряют какой-либо физический параметр, связанный с температурой, например, геометрические размеры (см. [[Дилатометр]]) для газов — [[объём]] или [[давление]], [[скорость звука]], [[Электрическая проводимость|электрическую проводимость]], [[Электромагнитный спектр|электромагнитные спектры]] поглощения или излучения (например, [[пирометр]]ы и измерение температуры [[Фотосфера|фотосфер]] и [[Атмосфера|атмосфер]] [[Звезда|звёзд]] — в последнем случае по [[Эффект Доплера|доплеровскому]] уширению [[Спектральная линия|спектральных линий]] поглощения или излучения).

В повседневной практике температуру обычно измеряют с помощью специальных приборов — контактных [[термометр]]ов. При этом термометр приводят в [[Идеальный тепловой контакт|тепловой контакт]] с исследуемым телом, и, после установления термодинамического равновесия тела и термометра, — выравнивания их температур, по изменениям некоторого измеримого физического параметра термометра судят о температуре тела. Тепловой контакт между термометром и телом должен быть достаточным, чтобы выравнивание температур происходило быстрее, также, ускорение выравнивания температур достигается снижением [[Теплоёмкость|теплоёмкости]] термометра по сравнению с исследуемым телом, обычно, уменьшением размеров термометра. Снижение теплоёмкости термометра также меньше искажает результаты [[Измерение|измерения]], так как меньшая часть теплоты исследуемого тела отбирается или передаётся термометру. Идеальный термометр имеет нулевую теплоёмкость&lt;ref&gt;{{книга|автор=Шахмаев Н. М. и др.|заглавие=Физика: Учебник для 10 класса общеобразовательных учреждений|ответственный= |ссылка= |место=М. |издательство=[[Просвещение (издательство)|Просвещение]]|год=1996 |том= |страниц=240 |страницы=21|isbn=5090067937}}&lt;/ref&gt;.

Средства измерения температуры часто проградуированы по относительным шкалам — Цельсия или Фаренгейта.

На практике для измерения температуры также используют
* [[термометр|жидкостные и механические термометры]],
* [[термопара|термопару]],
* [[термометр сопротивления]],
* [[газовый термометр]],
* [[пирометр]].
Самым точным практическим термометром является [[Платина|платиновый]] [[термометр сопротивления]]&lt;ref&gt;{{Cite web|url=http://temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=81|title=Платиновый термометр сопротивления — основной прибор МТШ-90.|archive-url=https://web.archive.org/web/20100608031155/http://www.temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=81|archive-date=2010-06-08|access-date=2010-05-05|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;.
Разработаны новейшие методы измерения температуры, основанные на измерении параметров лазерного излучения&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://temperatures.ru/newmet/newmet.php?page=0 |title=Лазерная термометрия |access-date=2010-05-05 |archive-date=2010-06-08 |archive-url=https://web.archive.org/web/20100608031638/http://www.temperatures.ru/newmet/newmet.php?page=0 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.

== Единицы и шкала измерения температуры ==
{{main|Единицы измерения температуры}}
Поскольку температура — это мера средней [[кинетическая энергия|кинетической энергии]] теплового движения частиц системы&lt;ref&gt;{{БРЭ|Температура}}&lt;/ref&gt;, наиболее естественно было бы измерять её в энергетических единицах (то есть в системе [[СИ]] в [[Джоуль|джоулях]]; см. также [[эВ]]). Исходя из соотношения температуры и энергии частиц в одноатомном [[Идеальный газ|идеальном газе]] {{math|''E''&lt;sub&gt;кин&lt;/sub&gt; {{=}} {{frac|3|2}}''kТ''}}&lt;ref name=&quot;ФЭ5&quot; &gt;{{книга |автор= |часть=Электронвольт |ссылка часть= http://www.femto.com.ua/articles/part_2/4671.html |заглавие=[[Физическая энциклопедия]] |оригинал= |ссылка= |викитека= |ответственный= Гл. ред. [[Прохоров, Александр Михайлович|А. М. Прохоров]] |издание= |место=М. |издательство=[[Большая Российская энциклопедия (издательство)|Большая Российская энциклопедия]] |год=1998 |том=5. Стробоскопические приборы — Яркость |страницы=545 |страниц=760 |серия= |isbn=5-85270-101-7 |тираж=}}&lt;/ref&gt;. В температурных единицах {{nobr|1 эВ}} соответствует {{nobr|11 604,518 12 [[кельвин|К]]}}&lt;ref name=&quot;CODATA allascii&quot;&gt;http://physics.nist.gov/cuu/Constants/Table/allascii.txt {{Wayback|url=http://physics.nist.gov/cuu/Constants/Table/allascii.txt |date=20131208020310 }} Fundamental Physical Constants — Complete Listing&lt;/ref&gt; (см. [[постоянная Больцмана]])&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://physics.nist.gov/cuu/Constants/energy.html |title=Conversion factors for energy equivalents |access-date=2021-02-17 |archive-date=2021-01-26 |archive-url=https://web.archive.org/web/20210126060258/https://physics.nist.gov/cuu/Constants/energy.html |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.

Однако измерение температуры началось задолго до создания [[Молекулярно-кинетическая теория|молекулярно-кинетической теории]], поэтому все практические шкалы измеряют температуру в условных единицах — градусах.

=== Абсолютная температура. Шкала температур Кельвина ===
{{main|Кельвин}}
Понятие [[Термодинамическая температура|абсолютной температуры]] было введено [[Томсон, Уильям (лорд Кельвин)|У. Томсоном (Кельвином)]], в связи с чем шкалу абсолютной температуры называют шкалой Кельвина или термодинамической температурной шкалой. Единица абсолютной температуры — [[кельвин]] (К).

Абсолютная шкала температуры называется так, потому что мера основного состояния нижнего предела температуры — [[Абсолютный нуль температуры|абсолютный ноль]], то есть наиболее низкая возможная температура, при которой в принципе невозможно извлечь из вещества тепловую энергию.

Абсолютный ноль определён как 0 K, что равно −273,15&amp;nbsp;°C и −459,67&amp;nbsp;°F.

Шкала температур Кельвина — это шкала, в которой начало отсчёта ведётся от [[абсолютный ноль|абсолютного нуля]].

Важное значение имеет разработка на основе термодинамической шкалы Кельвина Международных практических шкал, основанных на реперных точках — [[Фазовый переход|фазовых переходах]] чистых веществ, определенных методами первичной термометрии. Первой международной температурной шкалой являлась принятая в 1927 г. МТШ-27. С 1927 г. шкала несколько раз переопределялась (МТШ-48, МПТШ-68, МТШ-90): менялись реперные температуры, методы интерполяции, но принцип остался тот же — основой шкалы является набор фазовых переходов чистых веществ с определенными значениями термодинамических температур и интерполяционные приборы, градуированные в этих точках. В настоящее время действует шкала МТШ-90. Основной документ (Положение о шкале) устанавливает определение Кельвина, значения температур фазовых переходов (реперных точек)&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=3 |title=Реперные точки МТШ-90 |access-date=2010-05-05 |archive-date=2011-09-17 |archive-url=https://web.archive.org/web/20110917134830/http://temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=3 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt; и методы интерполяции.

Используемые в быту температурные шкалы — как [[Градус Цельсия|Цельсия]], так и [[Градус Фаренгейта|Фаренгейта]] (используемая, в основном, в [[США]]), — не являются абсолютными и поэтому неудобны при проведении экспериментов в условиях, когда температура опускается ниже точки замерзания воды, из-за чего температуру приходится выражать отрицательным числом. Для таких случаев были введены абсолютные шкалы температур.

Одна из них называется шкалой [[Градус Ранкина|Ранкина]], а другая — абсолютной термодинамической шкалой (шкалой Кельвина); температуры по ним измеряются, соответственно, в градусах Ранкина (°Ra) и [[кельвин]]ах (К). Обе шкалы начинаются при температуре абсолютного нуля. Различаются они тем, что цена одного деления по шкале Кельвина равна цене деления шкалы Цельсия, а цена деления шкалы Ранкина эквивалентна цене деления термометров со шкалой Фаренгейта. Температуре замерзания воды при стандартном атмосферном давлении соответствуют 273,15 K, 0&amp;nbsp;°C, 32&amp;nbsp;°F.

Масштаб шкалы Кельвина был привязан к [[Тройная точка воды|тройной точке воды]] (273,16 К), при этом от неё зависела [[постоянная Больцмана]]. Это создавало проблемы с точностью интерпретации измерений высоких температур. Поэтому в 2018—2019 годах в рамках [[Изменения определений основных единиц СИ (2019)|изменений в СИ]] было введено новое определение кельвина, основанное на фиксации численного значения постоянной Больцмана, вместо привязки к температуре тройной точки&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://temperatures.ru/kelvin/kelvin.php?page=2 |title=Разработка нового определения кельвина |access-date=2010-05-05 |archive-date=2010-06-08 |archive-url=https://web.archive.org/web/20100608031357/http://www.temperatures.ru/kelvin/kelvin.php?page=2 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.

=== Шкала Цельсия ===
{{main|Градус Цельсия}}
В технике, медицине, метеорологии и в быту в качестве единицы измерения температуры используется [[Градус Цельсия|шкала Цельсия]]. В настоящее время в системе СИ термодинамическую шкалу Цельсия определяют через шкалу Кельвина&lt;ref name=&quot;ГОСТ&quot;/&gt;: t(°С) = Т(К) — 273,15 (точно), то есть цена одного деления в шкале Цельсия равна цене деления шкалы Кельвина. По шкале Цельсия температура тройной точки воды равна приблизительно 0,008&amp;nbsp;°C,&lt;ref name=&quot;СПАУ_л11&quot;&gt;{{cite web
 |url         = http://edu.ioffe.spb.ru/edu/thermodinamics/lect11h.pdf
 |title       = Критическая точка. Свойства вещества в критическом состоянии. Тройная точка. Фазовые переходы II рода. Методы получения низких температур.
 |author      = Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря
 |work        = Статистическая термодинамика. Лекция 11
 |publisher   = Санкт-Петербургский академический университет
 |accessdate  = 2011-06-02
 |lang        = ru
 |deadlink    = yes
 |archiveurl  = https://web.archive.org/web/20121203165821/http://edu.ioffe.spb.ru/edu/thermodinamics/lect11h.pdf
 |archivedate = 2012-12-03
}}&lt;/ref&gt; и, следовательно, точка замерзания воды при давлении в 1 атм очень близка к 0&amp;nbsp;°C. Точка кипения воды, изначально выбранная Цельсием в качестве второй реперной точки со значением, по определению равным 100&amp;nbsp;°C, утратила свой статус одного из реперов. По современным оценкам, температура кипения воды при нормальном атмосферном давлении в термодинамической шкале Цельсия составляет около 99,975&amp;nbsp;°C. Шкала Цельсия очень удобна с практической точки зрения, поскольку вода и её состояния распространены и крайне важны для жизни на [[Земля|Земле]]. Ноль по этой шкале является особой точкой для [[метеорология|метеорологии]], поскольку связан с замерзанием атмосферной воды. Шкала предложена [[Цельсий, Андерс|Андерсом Цельсием]] в 1742 г.

=== Шкала Фаренгейта ===
{{main|Градус Фаренгейта}}
В Англии и, в особенности, в США используется шкала Фаренгейта. Ноль градусов Цельсия — это 32 градуса Фаренгейта, а 100 градусов Цельсия — 212 градусов Фаренгейта.

В настоящее время принято следующее определение шкалы Фаренгейта: это температурная шкала, 1 градус которой (1&amp;nbsp;°F) равен 1/180 разности температур кипения воды и таяния льда при атмосферном давлении, а точка таяния льда имеет температуру +32&amp;nbsp;°F. Температура по шкале Фаренгейта связана с температурой по шкале Цельсия (t °С) соотношением t °С = 5/9 (t °F — 32), t °F = 9/5 t °С + 32. Предложена Г. Фаренгейтом в 1724 году.

=== Шкала Реомюра ===
{{main|Градус Реомюра}}
Предложена в [[1730 год]]у [[Реомюр, Рене Антуан|Р. А. Реомюром]], который описал изобретённый им спиртовой термометр.

Единица — градус Реомюра (°Ré), 1 °Ré равен 1/80 части температурного интервала между опорными точками — температурой таяния льда (0 °Ré) и кипения воды (80 °Ré)

1 °Ré = 1,25&amp;nbsp;°C.

В настоящее время шкала вышла из употребления, дольше всего она сохранялась во [[Франция|Франции]], на родине автора.

== Энергия теплового движения при абсолютном нуле ==
Когда материя охлаждается, многие формы тепловой энергии и связанные с ней эффекты одновременно уменьшаются по величине. Вещество переходит от менее упорядоченного состояния к более упорядоченному.
{{цитата|автор = [[Капица, Пётр Леонидович|П. Л. Капица]]&lt;ref name=&quot;Капица&quot; /&gt;|… современное понятие абсолютного нуля не есть понятие абсолютного покоя, наоборот, при абсолютном нуле может быть движение — и оно есть, но это есть состояние полного порядка …}}

Газ превращается в жидкость и затем кристаллизуется в твёрдое тело (гелий и при абсолютном нуле остаётся в жидком состоянии при атмосферном давлении). Движение атомов и молекул замедляется, их кинетическая энергия уменьшается. [[Электрическое сопротивление|Сопротивление]] большинства металлов падает из-за уменьшения рассеяния электронов на колеблющихся с меньшей амплитудой атомах кристаллической решётки. Таким образом даже при абсолютном нуле [[электрон]]ы проводимости движутся между атомами со скоростью [[Энрико Ферми|Ферми]] порядка 10&lt;sup&gt;6&lt;/sup&gt; м/с.

Температура, при которой частицы вещества имеют минимальное количество движения, сохраняющееся только благодаря [[Квантовая механика|квантовомеханическому]] движению — это температура абсолютного нуля (Т = 0К).

Температуры абсолютного нуля достичь невозможно. Наиболее низкая температура (450±80){{e|−12}}К [[Конденсат Бозе-Эйнштейна|конденсата Бозе-Эйнштейна]] атомов [[Натрий|натрия]] была получена в [[2003|2003 г.]] исследователями из [[Массачусетский технологический институт|МТИ]]&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://physicsworld.com/cws/article/news/2003/sep/12/bose-einstein-condensates-break-temperature-record|title=Bose-Einstein condensates break temperature record|date=2003-09-12|lang=en|author=Belle Dumé|publisher=Physics World|archiveurl=https://www.webcitation.org/6INAuUZfs?url=http://physicsworld.com/cws/article/news/2003/sep/12/bose-einstein-condensates-break-temperature-record|archivedate=2013-07-25|access-date=2013-07-24|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;. При этом пик [[Тепловое излучение|теплового излучения]] находится в области [[Длина волны|длин волн]] порядка 6400 км, то есть примерно радиуса Земли.

=== Температура и излучение ===
Излучаемая телом энергия пропорциональна четвёртой степени его температуры. Так, при 300 К с квадратного метра поверхности излучается до 450 [[ватт]]. Этим объясняется, например, ночное охлаждение земной поверхности ниже температуры окружающего воздуха. Энергия излучения [[абсолютно чёрное тело|абсолютно чёрного тела]] описывается [[Закон Стефана — Больцмана|законом Стефана — Больцмана]]

== Переходы из разных шкал ==
{| class=&quot;wikitable&quot;
|+ Пересчёт температуры между основными шкалами
|-
! Шкала
! Условное обозначение
! из [[Градус Цельсия|Цельсия]] (°C)
! в Цельсий
|-
|[[Градус Фаренгейта|Фаренгейт]]
|(°F)
|[°F] = [°C] × 9⁄5 + 32
|[°C] = ([°F] − 32) × 5⁄9
|-
|[[Кельвин]]
|(K)
|[K] = [°C] + 273,15
|[°C] = [K] − 273,15
|-
|[[Градус Ранкина|Ранкин]] (Rankin)
|(°R)
|[°R] = ([°C] + 273,15) × 9⁄5
|[°C] = ([°R] − 491,67) × 5⁄9
|-
|[[Градус Делиля|Делиль]] (Delisle)
|(°Д или °De)
|[°De] = (100 − [°C]) × 3⁄2
|[°C] = 100 − [°De] × 2⁄3
|-
|[[Шкала Ньютона|Ньютон]] (Newton)
|(°N)
|[°N] = [°C] × 33⁄100
|[°C] = [°N] × 100⁄33
|-
|[[Градус Реомюра|Реомюр]] (Réaumur)
|(°Re, °Ré, °R)
|[°Ré] = [°C] × 4⁄5
|[°C] = [°Ré] × 5⁄4
|-
|[[Градус Рёмера|Рёмер]] (Rømer)
|(°Rø)
|[°Rø] = [°C] × 21⁄40 + 7,5
|[°C] = ([°Rø] − 7,5) × 40⁄21
|}

== Сравнение температурных шкал ==
{| class=&quot;wikitable&quot;
|+ Сравнение температурных шкал
! Описание
! [[Кельвин]]
! [[Градус Цельсия|Цельсий]]
! [[Градус Фаренгейта|Фаренгейт]]
! [[Градус Ранкина|Ранкин]]
! [[Градус Делиля|Делиль]]
! [[Шкала Ньютона|Ньютон]]
! [[Градус Реомюра|Реомюр]]
! [[Градус Рёмера|Рёмер]]
|-
| [[Абсолютный нуль]]
| 0
|−273,15
|−459,67
| 0
| 559,725
|−90,14
|−218,52
|−135,90
|-
| Температура таяния смеси Фаренгейта ([[Поваренная соль|соль]], [[лёд]] и [[хлорид аммония]])&lt;ref&gt;{{БРЭ|статья=Фаренгейта шкала |ссылка=https://old.bigenc.ru/physics/text/4706192 |автор= |том= |страницы= |ref= |архив= https://web.archive.org/web/20220615160522/https://bigenc.ru/physics/text/4706192|архив дата= 2022-06-15}}&lt;/ref&gt;
| 255,37
|−17,78
| 0
| 459,67
| 176,67
|−5,87
|−14,22
|−1,83
|-
| Температура замерзания воды ([[Нормальные условия]])
| 273,15
| 0
| 32
| 491,67
| 150
| 0
| 0
| 7,5
|-
| Средняя температура человеческого тела¹
| 309,75
| 36,6
| 98,2
| 557,9
| 94,5
| 12,21
| 29,6
| 26,925
|-
| Температура кипения воды ([[Нормальные условия]])
| 373,15
| 100
| 212
| 671,67
| 0
| 33
| 80
| 60
|-
| Плавление [[Титан (элемент)|титана]]
| 1941
| 1668
| 3034
| 3494
|−2352
| 550
| 1334
| 883
|-
| Солнце²
| 5800
| 5526
| 9980
| 10440
|−8140
| 1823
| 4421
| 2909
|}

¹ Нормальная средняя температура человеческого тела — +36,6&amp;nbsp;°C ±0,7&amp;nbsp;°C, или +98,2&amp;nbsp;°F ±1,3&amp;nbsp;°F. Приводимое обычно значение +98,6&amp;nbsp;°F — это точное преобразование в шкалу Фаренгейта принятого в Германии в XIX веке значения +37&amp;nbsp;°C. Однако это значение не входит в диапазон нормальной средней температуры тела человека, поскольку температура разных частей тела разная&lt;ref&gt;[http://hypertextbook.com/facts/LenaWong.shtml О различных измерениях температуры тела] {{Wayback|url=http://hypertextbook.com/facts/LenaWong.shtml |date=20100926162224 }}{{ref-en}}&lt;/ref&gt;.

² Некоторые значения в этой таблице являются округлёнными. Например, температура поверхности Солнца равняется 5800 кельвинам очень приближённо. Однако для остальных температурных шкал уже дан ''точный'' результат перевода 5800 кельвинов в данную шкалу.

== Характеристика фазовых переходов ==
Для описания точек [[Фазовый переход|фазовых переходов]] различных веществ используют следующие значения температуры:
* [[Температура плавления]]
* [[Температура кипения]]
* [[Тройная точка]]
* [[Температура Дебая]] (Характеристическая температура)
* [[Точка Кюри|Температура Кюри]]
* [[Точка Нееля|Температура Нееля]]

== Психология восприятия ==
Как показывают результаты многочисленных экспериментов, ощущение холода или тепла зависит не только от температуры и влажности окружающей среды, но и от настроения. Так, если испытуемый чувствует себя одиноким, например, находится в помещении с людьми, которые не разделяют его взглядов или ценностей, или просто находится далеко от других людей, то для него комната становится холоднее, и наоборот{{sfn| Тальма Лобель |2014|с= 24}}.

== Интересные факты ==
{{trivia|дата=21 апреля 2021}}
* Самая высокая температура, созданная человеком, ~ 10{{e|12}} К (что сравнимо с температурой [[Вселенная|Вселенной]] в первые секунды её жизни) была достигнута в [[2010 год в науке|2010 году]] при столкновении ионов свинца, ускоренных до [[Скорость света|околосветовых скоростей]]. Эксперимент был проведён на [[Большой адронный коллайдер|Большом адронном коллайдере]]&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://www.bbc.co.uk/news/science-environment-11711228 |title=BBC News — Large Hadron Collider (LHC) generates a 'mini-Big Bang' |access-date=2010-11-15 |archive-date=2010-11-15 |archive-url=https://web.archive.org/web/20101115225212/http://www.bbc.co.uk/news/science-environment-11711228 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.
* Самая высокая теоретически возможная температура — [[планковская температура]]. Более высокая температура по современным физическим представлениям не может существовать, так как придание дополнительной энергии системе, нагретой до такой температуры, не увеличивает скорости частиц, а только порождает в столкновениях новые частицы, при этом число частиц в системе растёт, а также растёт и масса системы. Можно считать, что это температура «кипения» физического вакуума. Она примерно равна 1,41679(11){{e|32}} K (примерно 142 [[нониллион]]а K).
* [[Солнечное ядро]] имеет температуру около {{num|15000000|K}}.
* При очень низкой температуре, полученной в 1995 году [[Корнелл, Эрик Аллин|Эриком Корнеллом]] и [[Виман, Карл|Карлом Виманом]] из США при охлаждении атомов [[Рубидий|рубидия]] удалось получить [[конденсат Бозе-Эйнштейна]]&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://tem-6.narod.ru/weather_record.html |title=Всё про всё. Рекорды температуры |access-date=2009-12-16 |archive-date=2013-09-25 |archive-url=https://web.archive.org/web/20130925124850/http://tem-6.narod.ru/weather_record.html |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://www.seti.ee/ff/34gin.swf |title=Чудеса науки |access-date=2009-12-16 |archive-date=2012-12-01 |archive-url=https://web.archive.org/web/20121201130137/http://www.seti.ee/ff/34gin.swf |deadlink=yes }}&lt;/ref&gt;. Температура была выше [[Абсолютный нуль температуры|абсолютного нуля]] на 170 миллиардных долей кельвина (1,7{{e|−7 }} K).
* Самой низкой температурой, полученной в эксперименте, является температура в 50 пикокельвинов (5{{e|−11 }} K), полученная группой из Стенфордского университета в 2015 году&lt;ref&gt;{{cite web  |url=https://physicsworld.com/a/where-is-the-coldest-experiment-on-earth/  |title=Where is the coldest experiment on Earth?  |lang=en  |access-date=2020-02-23  |archive-date=2020-02-23  |archive-url=https://web.archive.org/web/20200223133917/https://physicsworld.com/a/where-is-the-coldest-experiment-on-earth/  |deadlink=no  }}&lt;/ref&gt;.
* Рекордно низкая температура на поверхности Земли −89,2 °С была зарегистрирована на советской внутриконтинентальной научной станции Восток, Антарктида (высота 3488 м над уровнем моря) 21 июля [[1983 год]]а&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://www.nat-geo.ru/article/719-samaya-nizkaya-temperatura-na-poverhnosti-zemli/|title=Самая низкая температура на поверхности Земли|publisher=National Geographic Россия|accessdate=2013-12-09|lang=|archiveurl=https://web.archive.org/web/20131213010435/http://www.nat-geo.ru/article/719-samaya-nizkaya-temperatura-na-poverhnosti-zemli/|archivedate=2013-12-13|deadlink=yes}}&lt;/ref&gt;&lt;ref&gt;{{cite web |url=http://wmo.asu.edu/world-lowest-temperature |title=World: Lowest Temperature |publisher=Arizona State University |accessdate=2013-12-09 |lang=en |archiveurl=https://web.archive.org/web/20100616025722/http://wmo.asu.edu/world-lowest-temperature |archivedate=2010-06-16 |deadlink=yes }}&lt;/ref&gt;. В июне 2018 года появилась информация о температуре −98 °С, зарегистрированной в Антарктиде&lt;ref&gt;{{Cite web |url=https://news.mail.ru/society/33918173/?frommail=1 |title=Учёные зафиксировали в Антарктиде самую низкую температуру на планете |access-date=2018-06-27 |archive-date=2018-06-27 |archive-url=https://web.archive.org/web/20180627202850/https://news.mail.ru/society/33918173/?frommail=1 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.
* 9 декабря 2013 года на конференции [[Американский геофизический союз|Американского геофизического союза]] группа американских исследователей сообщила о том, что 10 августа 2010 года температура воздуха в одной из точек Антарктиды опускалась до −135,8&amp;nbsp;°F (−93,2 °С). Данная информация была выявлена в результате анализа спутниковых данных НАСА&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://www.nasa.gov/press/2013/december/nasa-usgs-landsat-8-satellite-pinpoints-coldest-spots-on-earth/#.Uqb6JvQW1QE|title=NASA-USGS Landsat 8 Satellite Pinpoints Coldest Spots on Earth|publisher=[[NASA]]|lang=en|access-date=2013-12-10|archive-date=2013-12-12|archive-url=https://web.archive.org/web/20131212221824/http://www.nasa.gov/press/2013/december/nasa-usgs-landsat-8-satellite-pinpoints-coldest-spots-on-earth/#.Uqb6JvQW1QE|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;. По мнению выступавшего с сообщением Т. Скамбоса ({{lang-en|Ted Scambos}}) полученное значение не будет зарегистрировано в качестве рекордного, поскольку определено в результате спутниковых измерений, а не с помощью [[термометр]]а&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://www.foxnews.com/science/2013/12/10/antarctica-sets-low-temperature-record-1358-degrees/|title=Antarctica sets low temperature record of -135.8 degrees|publisher=[[FoxNews]]|lang=en|access-date=2013-12-10|archive-date=2013-12-11|archive-url=https://web.archive.org/web/20131211145336/http://www.foxnews.com/science/2013/12/10/antarctica-sets-low-temperature-record-1358-degrees/|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;.
* Рекордно высокая температура воздуха вблизи поверхности земли +56,7 ˚C была зарегистрирована 10 июля 1913 года на ранчо Гринленд в [[Долина Смерти|долине Смерти]] (штат [[Калифорния]], США)&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://compulenta.computerra.ru/zemlya/metereologiya/708155/|title=Старый температурный рекорд оспорен|publisher=Компьюлента|accessdate=2013-11-30|lang=|archiveurl=https://web.archive.org/web/20131203012044/http://compulenta.computerra.ru/zemlya/metereologiya/708155/|archivedate=2013-12-03|deadlink=yes}}&lt;/ref&gt;&lt;ref&gt;{{cite web |url= http://www.wmo.int/pages/mediacentre/press_releases/pr_956_en.html |title= Press Release No. 956 |publisher= World Meteorological Organizayion |accessdate= 2013-11-30 |lang= en |archiveurl= https://web.archive.org/web/20160406053728/http://www.wmo.int/pages/mediacentre/press_releases/pr_956_en.html |archivedate= 2016-04-06 |deadlink= yes }}&lt;/ref&gt;.
* Семена [[Высшие растения|высших растений]] сохраняют всхожесть после охлаждения до −269&amp;nbsp;°C&lt;ref&gt;{{Книга|ссылка=https://books.google.by/books?hl=ru&amp;lr=&amp;id=CCkgAAAAIAAJ|автор={{nobr|Imshenetsky A. A.}}|заглавие=Foundations of Space Biology and Medicine|год=1975|часть=Biological effects of extreme environment conditions|язык=en|место=Washington, D. C.|издательство=Scientific and Technical Information Office, National Aeronautics and Space Administration|pages=277|volume=1. Space as a habitat|access-date=2024-08-12|archive-date=2024-08-12|archive-url=https://web.archive.org/web/20240812180709/https://books.google.by/books?hl=ru&amp;lr=&amp;id=CCkgAAAAIAAJ|url-status=live}}&lt;/ref&gt;.

== См. также ==
{{кол|2}}
* [[Отрицательная абсолютная температура]]
* [[Цветовая температура]]
* [[Яркостная температура]]
* [[Антенная температура]]
* [[Тепловой насос]]
* [[Виртуальная температура]]
* [[Температура воздуха]]
* [[Температура тела]]
{{конец кол}}

== Примечания ==
{{примечания|2}}

== Литература ==
{{refbegin|2}}
* {{книга|автор=Callen H. B.|заглавие=Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics|ссылка= |язык=en |издание=2nd ed|место=N. Y. e. a.|издательство=John Wiley|год=1986|том= |allpages= XVI + 493|серия= |isbn=0471862568, 9780471862567 |ref=Callen H. B., Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics|1986}}
* {{статья|автор=Falk G., Jung H.|заглавие=Axiomatik der Thermodynamik|ссылка= |язык=de|издание=Flügge S. (ed.). Encyclopedia of Physics / Flügge S. (Hrsg.). Handbuch der Physik|издательство=Springer-Verlag|год=1959|volume=III/2. Principles of Thermodynamics and Statistics / Band III/2. Prinzipien der Thermodynamik und Statistik, S. 119–175|номер= |с= |doi= |ref=Falk G., Jung H., Axiomatik der Thermodynamik|1959}}
* {{книга|автор=Guggenheim E. A.|заглавие=Thermodynamics: An Advanced Treatment for Chemists and Physicists|ссылка= |язык= |издание=8th ed|место=Amsterdam|издательство=North-Holland|год=1986|том= |allpages=XXIV + 390|серия= |isbn=0444869514, 9780444869517 |ref=Guggenheim E. A., Thermodynamics|1986}}
* {{книга|автор=Jou D., Casas-Vázquez J., Lebon G.|заглавие=Extended Irreversible Thermodynamics|ссылка= |язык=en|издание=4th ed|место=N. Y.—Dordrecht—Heidelberg—London|издательство=Springer|год=2010|том= |allpages=XVIII + 483 |серия= |isbn=978-90-481-3073-3|doi=10.1007/978-90-481-3074-0|ref=Jou D. e. a., Extended Irreversible Thermodynamics|2010}}
* {{книга|автор=Tisza Laszlo.|заглавие=Generalized Thermodynamics|ответственный= |издание= |место=Cambridge (Massachusetts) — London (England)|издательство=The M.I.T. Press|год=1966|том= |allpages=XI + 384 |серия= |isbn= |ref=Tisza L., Generalized Thermodynamics|1966}}
* {{книга|автор=Базаров И. П.|заглавие=Термодинамика|издание=5-е изд|место=СПб.—М.—Краснодар|издательство=Лань|год=2010|том= |страниц=384|серия=Учебники для вузов. Специальная литература|isbn=978-5-8114-1003-3|ref=Базаров И. П., Термодинамика|2010}}
* {{книга|автор =Белоконь Н. И.|заглавие =Основные принципы термодинамики|издание= |место =М.|издательство =Недра|год =1968|том= |страниц =112|серия= |isbn= |ref =Белоконь Н. И., Основные принципы термодинамики}}
* {{статья|автор=Борн М.|заглавие=Критические замечания по поводу традиционного изложения термодинамики|ссылка= |язык=ru|издание=Развитие современной физики|издательство=М.: Наука|год=1964|volume= |номер= |страницы=223—256 |doi= |ref=Борн М., Критические замечания по поводу традиционного изложения термодинамики}}
* {{книга|автор=Вукалович М. П., Новиков И. И.|заглавие=Термодинамика|ответственный= |издание= |место=М.|издательство=Машиностроение|год=1972|том= |страниц=671|серия= |isbn= |ref=Вукалович М. П., Новиков И. И., Термодинамика|1972}}
* {{книга|автор=Гиббс Дж. В.|заглавие=Термодинамика. Статистическая механика|ответственный=Отв. ред. Д. Н. Зубарев|издание= |место=М.|издательство=Наука|год=1982|том= |страниц=584|серия=Классики науки|isbn= |ref=Гиббс Дж. В., Термодинамика. Статистическая механика|1982}}
* {{книга|автор=Гухман А. А.|заглавие=Об основаниях термодинамики|ответственный= |издание= |место=Алма-Ата|издательство=Изд-во АН КазССР|год=1947|том= |страниц=106|серия= |isbn= |ref=Гухман А. А., Об основаниях термодинамики|1947}}
* {{книга|автор=Гухман А. А.|заглавие=Об основаниях термодинамики|ответственный= |издание= |место=М.|издательство=Энергоатомиздат|год=1986|том= |страниц=384|серия= |isbn= |ref=Гухман А. А., Об основаниях термодинамики|1986}}
* {{книга|автор=Дьярмати И.|заглавие=Неравновесная термодинамика. Теория поля и вариационные принципы|ответственный= |издание= |место=М.|издательство=Мир|год=1974|том= |страниц=304|серия= |isbn= |ref=Дьярмати И., Неравновесная термодинамика|1974}}
* {{книга|автор =Жилин П. А.|заглавие =Рациональная механика сплошных сред|ответственный= |издание=2-е изд|место=СПб.|издательство =Изд-во Политехн. ун-та|год =2012|том= |страниц =584|серия= |isbn =978-5-7422-3248-3|ref=Жилин П. А., Рациональная механика сплошных сред|2012}}
* {{книга|автор=Залевски К.|заглавие=Феноменологическая и статистическая термодинамика: Краткий курс лекций|ответственный=Пер. с польск. под. ред. Л. А. Серафимова|издание= |место=М.|издательство=Мир|год=1973|том= |страниц=168|серия= |isbn= |ref=Залевски К., Феноменологическая и статистическая термодинамика|1973}}
* {{книга|автор=Зоммерфельд А.|заглавие=Термодинамика и статистическая физика|ответственный=Пер. с нем.|издание= |место=М.|издательство=Изд-во иностр. лит-ры|год=1955|том= |страниц=480|серия= |isbn= |ref=Зоммерфельд А., Термодинамика и статистическая физика|1955}}
* {{статья|автор=Каратеодори К.|заглавие=Об основах термодинамики|ссылка= |язык=ru|издание=Развитие современной физики|издательство=М.: Наука|год=1964|volume= |номер= |страницы=3—22 |doi= |ref=Каратеодори К., Об основах термодинамики}}
* {{статья|автор=Клаузиус Р.|заглавие=Механическая теория тепла|ссылка= |язык=ru|издание=Второе начало термодинамики|издательство=М.—Л.: Гостехиздат|год=1934|volume= |номер= |страницы=70—158 |doi= |ref=Клаузиус Р., Механическая теория тепла|1934}}
* {{книга|автор=Кубо Р.|заглавие=Термодинамика|издание= |место=М.|издательство=Мир|год=1970|том= |страниц=304|серия= |isbn= |ref=Кубо Р., Термодинамика|1970}}
* {{книга|автор=Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М.|заглавие=Статистическая физика. Часть 1|ответственный= |издание=5-е изд|место=М.|издательство=Физматлит|год=2002|страниц=616|серия=Теоретическая физика в 10 томах. Том 5|том= |isbn=5-9221-0054-8|ref=Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика. Часть 1|2002}}
* {{книга|автор=Леонова В. Ф.|заглавие=Термодинамика|издательство=Высшая школа|год=1968|место=М|страниц=159|ref=Леонова В. Ф., Термодинамика|1968}}
* {{статья|автор=Поулз Д. |заглавие=Отрицательные абсолютные температуры и температуры во вращающихся системах координат |ссылка= |язык=ru |издание=[[Успехи физических наук]] |издательство=[[Физический институт имени П. Н. Лебедева РАН|Российская академия наук]] |год=1964 |volume=84 |номер=4 |страницы=693—713 |doi= |ref=Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры |1964 }}
* {{книга|автор=Пригожин И., Кондепуди Д.|заглавие=Современная термодинамика. От тепловых двигателей до диссипативных структур |ответственный = Пер. с англ|издание= |место=М.|издательство=Мир |год=2002 |том= |страниц=462 |серия= |isbn= |ref=Пригожин И., Кондепуди Д., Современная термодинамика|2002}}
* {{книга|автор = Рудой Ю. Г. |заглавие = Математическая структура равновесной термодинамики и статистической механики |издание = |место= М. — Ижевск |издательство = Институт компьютерных исследований |год =2013 |том= |страниц = 368 |серия= |isbn= 978-5-4344-0159-3 |ref = Рудой Ю. Г., Математическая структура равновесной термодинамики и статистической механики | 2013}}
* {{книга
 | автор = Сивухин Д. В. 
 | заглавие = Термодинамика и молекулярная физика
 | место = Москва
 | издательство = «Наука»
 | год = 1990
 | ссылка = 
}}
* {{книга|автор =Сорокин В. С.|заглавие =Макроскопическая необратимость и энтропия. Введение в термодинамику|издание = |место =М.|издательство =ФИЗМАТЛИТ|год =2004|том= |страниц =174|серия= |isbn =5-9221-0507-8|ref=Сорокин В. С., Макроскопическая необратимость и энтропия. Введение в термодинамику|2004}}
* {{книга
 | автор = Спасский Б. И. 
 | заглавие = История физики Ч.I
 | место = Москва
 | издательство = «Высшая школа»
 | год = 1977
 | ссылка = http://osnovanija.narod.ru/History/Spas/T1_1.djvu
}}
* {{книга|автор= Тальма Лобель|заглавие= Теплая чашка в холодный день: Как физические ощущения влияют на наши решения|оригинал= Sensation The New Science of Physical Intelligence|издательство= [[Альпина Паблишер]]|год= 2014|место = М.|серия= |страниц= 259
|isbn= 978-5-9614-4698-2|ref= Тальма Лобель}}
* {{статья|автор=Трусделл К.|заглавие=Термодинамика для начинающих|ссылка= |язык=ru|издание=Механика. Периодический сборник переводов иностранных статей|издательство=М.: Мир|год=1970|volume= |номер=3 (121), с. 116—128|с= |doi= |ref=Трусделл К., Термодинамика для начинающих|1970}}
* {{книга|заглавие=Физика. Большой энциклопедический словарь|ответственный=Гл. ред. [[Прохоров, Александр Михайлович|А. М. Прохоров]]|издание= |место=М.|издательство=[[Большая Российская энциклопедия (издательство)|Большая Российская энциклопедия]]|год=1998|том= |страниц=944|серия= |isbn=5-85270-306-0|ref=Физика. Большой энциклопедический словарь|1998}}
{{refend}}

== Ссылки ==
{{Навигация
|Викисловарь = температура
}}
*[https://earth.nullschool.net/#current/wind/surface/level/overlay=temp/winkel3 Current map of global surface temperatures]{{ref-en}}
* {{статья |заглавие=Cooling molecules the optoelectric way |ссылка=http://www.physicstoday.org/resource/1/phtoad/v66/i1/p12_s1 |archiveurl=http://arquivo.pt/wayback/20160515074555/http://www.physicstoday.org/resource/1/phtoad/v66/i1/p12_s1 |archivedate=2016-05-15 |издание=[[Physics Today]] |том=66 |номер=1 |страницы=12—14 |doi=10.1063/pt.3.1840 |bibcode=2013PhT....66a..12M |язык=en |автор=Miller, J. |год=2013 |тип=magazine }}

{{ВС}}
{{Температурные шкалы}}

[[Категория:Температура|*]]</text>
      <sha1>bxfva6ylv5mqvuiinnu0itla5utn5uv</sha1>
    </revision>
    <revision>
      <id>118006</id>
      <parentid>118005</parentid>
      <timestamp>2025-06-16T18:47:04Z</timestamp>
      <contributor>
        <username>Къарачайлы</username>
        <id>96</id>
      </contributor>
      <comment>/* Феноменологиялыкъ термодинамикада температура */</comment>
      <origin>118006</origin>
      <model>wikitext</model>
      <format>text/x-wiki</format>
      <text bytes="102686" sha1="f879mygfl1n24e1oxp3cbug3lvuxg8i" xml:space="preserve">{{Физикалыкъ уллулукъ|Аты=Температура|Символ=&lt;math&gt;\ T&lt;/math&gt;, &lt;math&gt;\ \Theta&lt;/math&gt;|Ёлчемлик=Θ|ЁС=[[Кельвин|К]]|СГС=К}}

'''Температу́ра''' {{lang-la|temperatura}} — ''керегича къатышыдырылгъан, норма хал'') — [[Скаляр уллулукъ|скаляр]] [[физикалыкъ уллулукъ]]ду, [[термодинамикалыкъ система]]ны ышанлайды эмда санлы джаны бла затланы [[къыздырыу]] ангыламын кёргюзеди.

Джаны болгъанла джылыуну эмда сууукъну сезим органлары бла ангыларгъа боладыла. Алай а температураны кескин белгилеую, температураны объектив, ёлчелеу адырланы болушлугъу бла ёлчеленирин даулайды. Аллай адырлагъа [[термометр]]ле дейдиле эмда аны бла ''[[Эмпирик билгиле|эмпирик температураны]]'' ёлчелейдиле. Температураны эмпирик шкаласында [[репер нохтала]] салынадыла эмда аланы араларында бёлюнюулени санлары белгиленедиле — алай бла бусагъатда хайырландырылгъан [[Цельсийни градусу|Цельсийни]], [[Фаренгейтни градусу|Фаренгейтни]] эмда башха шкалала къурулгъандыла. [[Кельвин]]леде ёлчеленнген ''абсолют температура'' биришер репер нохта бла киргизиледи&lt;ref&gt;Репер нохта этиб 1954-чю джылда баргъан 10-чу [[Ёлчеле эмда ауурлукъланы юсюнден генерал конференция]] сууну ючлю нохтасын алгъанды эмда аннга 273,16 К температураны белгилегенди.&lt;/ref&gt; табигъатда температураны минимум къыйыр магъанасы болгъаны ючюн — [[Температураны абсолют нолу|абсолют нолду]]. Температураны огъары магъанасы [[планкчы температура]] бла чекленибди.

Система джылыу тенгауурлукъда болса, аны хар кесегини температурасы да бирчады. Алай болмаса, системада бегирек джылытлгъан кесегинден энергия азыракъ джылытылгъан кесегине бериледи, алай бла системада температураны тюзетиледи, эмда температураны системада джайылыууну юсюнден неда температураланы [[скаляр къыр]]ыны юсюнден айтылады. [[Термодинамика]]да температура — интенсив [[Термодинамикалыкъ уллулукъла|термодинамикалыкъ уллулукъду]].

Термодинамикалыкъны тышында, физиканы башха бёлмелеринде температураны башха ачыкълаулары киргизиледиле. Молекулалыкъ-кинетикалыкъ теорияда, температура системаны кесекчиклерини орта кинетикалыкъ энергиясына пропорциялыды. Температура, энергияны дараджаларында бёлюнюуюн ([[Максвеллни — Больцманны статистикасы]]на къара), кесекчиклени теркликге кёре бёлюнюуюн ([[Максвеллни бёлюнюую]]), затны ионизациясыны дараджасын ([[Саханы тенглендириу]]), таякъланыуну спектр тыкълыгъын ([[Планкны формуласы]]на къара), таякъланыуну толу сыйым тыкълыгъын ([[Стефанны-Больцманны закону]]на къара) э. а. к. белгилейди. Больцманны бёлюнюуюне параметр болуб кирген температураны къозгъалыуну температурасы деб да айтадыла, Максвеллни бёлюнюуюне кинетикалыкъ температура дейдиле, Саханы формуласындагъыгъа уа — ионизацияландырыу температура деб айтылады, Стефанны — Больцманны законунда — радиацялыкъ температура атны бередиле. Термодинамикалыкъ тебмеу турууда бютеу бу параметрле бири-бирлерине тенгдиле, эмда аланы ортакъ атлары системаны температурасы болады&lt;ref&gt;{{книга
 |заглавие      = Физика. Большой энциклопедический словарь 
 |ответственный = Гл. ред. А. М. Прохоров 
 |место         = {{М}}
 |издательство  = Большая Российская энциклопедия
 |год           = 1998 
 |страниц       = 944
 |страницы      = 741
}}&lt;/ref&gt;.

[[Файл:MonthlyMeanT.gif|thumb|right|Джер юсюню 1961-чи джылдан 1990-чы джылгъа дери орта айлыкъ температуралары]]
[[Файл:Annual Average Temperature Map.jpg|thumb|right|300px|Бютеу дунияда орта джыллыкъ температура]]
[[Файл:Thermally Agitated Molecule.gif|upright=1.25|thumb|right|200px|Акъны альфа-спиралыны сегментини джылыу чайкъалыулары: чайкъалыуланы [[амплитуда]]сы температураны кёлтюрюлюую бла ёседи.]]
[[Физикалыкъ уллулукъланы системасы#Юлгюле|Уллулукъланы халкъла арасы системасында]] ({{lang-en|International System of Quantities}}, ISQ) термодинамикалыкъ температура физикалыкъ уллулукъланы системасыны джети тамал уллулугъуну бириси болуб сайланнганды. Уллулукъланы халкъла арасы системасыны тамалында къурулгъан [[ЁС|Биримлени халкъла арасы системасында (ЁС)]] бу температураны бирими — [[кельвин]] — джети [[ЁС-ни тамал биримлери]]ни бирисиди&lt;ref&gt;[http://www.bipm.org/en/publications/brochure/ The SI brochure] {{Wayback|url=http://www.bipm.org/en/publications/brochure/ |date=20060426033320 }} ЁС-ни суратлауу [[Ёлчеле эмда ауурлукъланы халкъла арасы бюросу]]ну сайтында&lt;/ref&gt;. ЁС системада  эмда джашауда аны тышында [[Цельсий, Андерс|Цельсийни]] температурасы да хайырландырылады, аны биримине [[Цельсийни градусу]]саналады (°С), ол ёлчеми бла кельвиннге тенгди&lt;ref name=&quot;ГОСТ&quot;&gt;{{Cite web |url=http://files.stroyinf.ru/Data/84/8435.pdf |title=ГОСТ 8.417-2002. Государственная система обеспечения единства измерений. Единицы величин. |access-date=2018-12-03 |archive-date=2018-09-20 |archive-url=https://web.archive.org/web/20180920121941/http://files.stroyinf.ru/Data/84/8435.pdf |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;. Ол таблыкъ этеди, не ючюн десенг Джер юсюндеги бютеу климатлыкъ процессле эмда джанлы табигъатда процессле от −50 до +50 °С диапазонну ичинде барадыла.

== Температура локал параметр халда. Температуралыкъ къыр ==
[[Конденсацияланнган халны физикасы]] температураны локал макроскоплукъ тюрленме кибик кёреди, ол демеклик, бир халлы болмагъан тёгерегини ёлчемине кёре къыйырсыз аз болгъан эмда бу тёгерегини кесекчиклени ёлчемлерине кёре (атомланы, ионланы, молекулаланы э. а. к.) къыйырсыз уллу болгъан, акъылда континуумну белгиленнген бёлгесини (элементар сыйым) кёргюзген уллулукъну {{sfn|Жилин П. А., Рациональная механика сплошных сред|2012|с=84}}. Температураны магъанасы нохтадан нохтагъа тюрленирге болады (бир элементар сыйымдан башхагъа); температураны аламда джайылыуу бусагъатда температураны [[Скаляр къыр|скаляр къыры]] бла белгиленеди (''температуралыкъ къыр'')&lt;ref name=&quot;temppole&quot;&gt;{{cite web | url = http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-T/T11278.shtml | title = Температурное поле | author =  | publisher =  | work = БСЭ, 3-е изд., 1976, т. 25 | lang = ru | access-date = 2015-03-27 | archive-date = 2015-04-02 | archive-url = https://web.archive.org/web/20150402115943/http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-T/T11278.shtml | deadlink = no }}&lt;/ref&gt;. Температуралыкъ къыр стационарсыз (заманда тюрленнген), неда заманнга бойсунмагъан стационар болургъа болады. Бютеу нохтасында да бирча температура магъаналары болгъан тёгерекдегиге термик бир халлы дейдиле. Математика джанындан температуралыкъ къырны &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; температураны алам координатлагъа эмда заманнга бойсунуууну тенглендириую бла суратлайдыла   (бир-бирде бу къарауну бир неда эки координат бла чеклендиредиле). Термик бир халлы системалагъа &lt;math&gt;\mathrm{grad}\, T =0. &lt;/math&gt;

== Термодинамикалыкъ ачыкълау ==

=== Термодинамикалыкъ къарамны тарихи ===
«Температура» сёз адамланы бегирек джылыннган объектледе энчи затны  — [[калориялыкъ]]ны кёбюрек, азыракъ джылыннганда эсе уа аз болгъанына ийнаннган заманлада чыкъгъанды&lt;ref&gt;{{Книга|автор=Татьяна Данина|заглавие=Механика тел|ссылка=https://books.google.ru/books?id=H1rmAgAAQBAJ&amp;pg=PT14&amp;dq=теплород&amp;hl=ru&amp;sa=X&amp;ved=0ahUKEwiEotjmtdfaAhUDCZoKHcm5BREQ6AEIQDAE|издательство=Litres|год=2017-09-05|страниц=163|isbn=9785457547490|archive-date=2018-04-26|archive-url=https://web.archive.org/web/20180426144836/https://books.google.ru/books?id=H1rmAgAAQBAJ&amp;pg=PT14&amp;dq=теплород&amp;hl=ru&amp;sa=X&amp;ved=0ahUKEwiEotjmtdfaAhUDCZoKHcm5BREQ6AEIQDAE#v=onepage&amp;q=теплород&amp;f=false}}&lt;/ref&gt;.

[[Термодинамикалыкъ тенгауурлукъ|Тенгауурлукъ халда]] температура системаны бютеу макроскопик кесеклеринде да бирча магъананы тутады. Системада эки объектни бирча температурасы бар эсе, аланы арасында кесекчиклени [[кинетикалыкъ энергия]]сыны бериую болмайды ([[джылыу]]ну). Температураланы башхалыкълары бар эсе, джылыу, температурасы уллуракъ болгъан объектден гитчерек болгъаннга кёчеди.

Дагъыда, температура, джанлы согъуу джылыуну бергенине неда алгъанына байламлы «джылыу» бла «сууукъ» субъектив сезимле бла байламлыды.

Бир къауум [[квантлыкъ механика|квант-механикалыкъ]] системала (юлгюге, [[Полуяцияны инверсия]]сы болгъан  [[лазер]]ни ишлеучю юсю) [[энтропия]] энергияны къошулууу бла ёсмей, тамам терсине азайыргъа болгъан халда турургъа боладыла, ол формал джаны бла негатив абсолют температурагъа келишеди. Алай а, быллай халла «абсолют нолдан энишгеде» болмайдыла, эмда «къыйырсызлыкъдан мийикде» боладыла, аны чуруму, быллай системаны позитив температурасы болгъан объект бла контакты болса, энергия объектден системагъа тюл, системадан объектге бериледи (толуракъ мында къара: [[Негатив абсолют температура]]).

Температураны энчиликлерин [[физика|физиканы]] бёлюмю — [[термодинамика]] тинтеди. Температура аны тышында илмуну кёб бёлгесинде уллу роль ойнайды, физиканы башха бёлюмлерини тышында, [[химия]]да эмда  [[биология]]да да.

=== Тенгауурлукълу эмда тенгауурлукъсуз температурала ===
[[Термодинамикалыкъ тенгауурлукъ]] халда тургъан [[Термодинамикалыкъ система|система]]ны стационар температуралыкъ къыры болады. Быллай системада адиабатлыкъ (энергия ётген) къабыргъала джокъ эсе, системаны бютеу кесеклери да бир температураны тутадыла. Башха тюрлю айтылса, термик бир халлы системаны ''тенгауурлукълу температурасы'' заман бла туура бой берген байламы джокъду (амма, [[Джылыу процесс|квазистатикалыкъ процесследе]] тюрленирге боллукъду). Тенгауурлукъсуз система тамалында стационарсыз температуралыкъ къыргъа иелик этеди, анда тёгерекдегини хар элеменетар сыйымыны энчи ''тенгауурлукъсуз температурасы'' барды, аланы [[Санлыкъ функция#Функцияны бериуню мадарлары|туура халда]] заман бла бой бериу байламлары барды.

=== Феноменологиялыкъ термодинамикада температура ===
[[Термодинамика|Феноменологиялыкъ термодинамикада]] температураны ачыкълауу бу билим бёлюмню математикалыкъ аппаратыны къурлуууна бойсунубду (къара: [[Термодинамиканы аксиоматикасы]]).

Термодинамикалыкъ температураны термодинамиканы къурулушуну тюрлю-тюрлю системаларында ачыкълауларыны башхалыкълары, аллай системаланы бир къауумларыны башхалагъа кёре аслам кёрюнюулюлюк болгъан магъанагъа келмейди, бютеу бу системалада биринчиси бла, температураны объектни джылыннган/сууугъан дараджасына къарайды, экинчиси бла, термодинамикалыкъ температура бла аны ёлчелеуде хайырландырылгъан температуралыкъ шкалаланы арасында байламланы къургъан ачыкълаула алада бири-бирине келишеди.

[[Рационал термодинамика]] аллындан да бу билим бёлюмню тенгауурлукълу эмда тенгауурлукъсуз термодинамикагъа юлешиниюн унамайды (тенгауурлукълу эмда тенгауурлукъсуз термодинамиканы арасында башхалыкъны белгилемейди), анда температура тамал белгиленмезлик тюрленмеди эмда къуру математика тил бла ачыкъланаллыкъ энчиликле бла ачыкъланады{{sfn|Трусделл К., Термодинамика для начинающих|1970|с=117}}. Энергияны, температураны, [[Энтропия|энтропияны]] эмда [[Химиялыкъ потенциал|химиялыкъ потенциалны]] ангыламлары рационал термодинамикада бирге киргизиледиле; аланы айры-айры айгъакъларгъа принципли болмайды. Бу ангыламланы киргизиу амал системасы тюрлю-тюрлю энергиялыкъ агъымлагъа джууаб берген кёб тюрлю температураланы къараугъа киргизизирге болгъанын ачыкъ этеди. Сёз ючюн, трансляциялы эмда спинор къымылдауланы температурасын, радиациялыкъ таякъланыуланы температурасын д. а. к. {{sfn|Жилин П. А., Рациональная механика сплошных сред|2012|с=48}}

[[Термик тенгауурлукъну транзитивлигини закону|Ноллу тамал (закон)]] тенгауурлукълу термодинамикагъа [[#Эмпирик, абсолют эм термодинамикалыкъ температурала|эмпирик температураны]] ангыламын киргизеди{{sfn|Физика. Большой энциклопедический словарь|1998|с=751}}{{sfn|Залевски К., Феноменологическая и статистическая термодинамика|1973|с=11–12}}{{sfn|Вукалович М. П., Новиков И. И., Термодинамика|1972|с=11}}{{sfn|Зоммерфельд А., Термодинамика и статистическая физика|1955|с=11}} анда ол адиабатик къабыргъалары болмагъан системада термик тенгауурлукъну шарты бютеу нохталарында тенглик болгъан халны параметриди.

Термодинамиканы къурулушуна къарамда [[Клаузиус, Рудольф Юлиус Эммануэль|Р. Клаузиусну]] тутханла {{sfn|Клаузиус Р., Механическая теория тепла|1934}}, халны тенгауурлукъ параметрлери — термодинамикалыкъ температураны &lt;math&gt; T &lt;/math&gt; эм энтропияны &lt;math&gt; S &lt;/math&gt; — [[термодинамикалыкъ процесс]]ни ышанландыргъан термодинамикалыкъ параметрни юсю бла бередиле. Айрыб айтылса,

{{EF|:|&lt;math&gt;\delta Q = TdS,&lt;/math&gt;|style=|ref=Клазиусха кёре термодинамикалыкъ температура эм энтропия |center=}}

анда &lt;math&gt;\delta Q &lt;/math&gt; — [[Термодинамикалыкъ система|джабыкъ системаны]] [[джылыу процесс|элементар]] (къыйырсыз аз) [[Тенгауурлукълу процесс|тенгауурлукълу процессде]] алыналгъан неда бералгъан джылыуну саныды. Андан ары Клаузиусха кёре термодинамикалыкъ температураны юсюнден ангыламны [[Термодинамикалыкъ система|ачыкъ системала]] бла [[Тенгауурлукъсуз термодинамика|тенгауурлукъсуз халла эм процесслеге]] джаядыла, кёбюсюне хайырландырылгъан термодинамика законлагъа къошакъ аксиомаланы айырыб чертмейдиле.

[[Каратеодори, Константин|Каратеодорини]] аксиоматикасында {{sfn|Каратеодори К., Об основах термодинамики|1964}}{{sfn|Борн М., Критические замечания по поводу традиционного изложения термодинамики|1964}} &lt;math&gt;\delta Q &lt;/math&gt; [[Пфафф, Иоганн Фридрих|Пфаффны]] [[Дифференциал форма|дифференциал формасыча]] кёрюледи, тенгауурлукълу термодинамикалыкъ температураны уа — бу дифференциал форманы интеграция этген бёлюучюсюча{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=57}}.

[[Гухман, Александр Адольфович|А. А. Гухманны]] аксиомала системасында {{sfn|Гухман А. А., Об основаниях термодинамики|1986}}{{sfn|Леонова В. Ф., Термодинамика|1968}} &lt;math&gt; U &lt;/math&gt; системаны элементар тенгауурлукълу процессинде [[Ич энергия|ич энергиясыны]] тюрлениуюн &lt;math&gt; P_k &lt;/math&gt; бир бири бла иш бирлик потенциалла бла &lt;math&gt; x_k &lt;/math&gt; халла кибик кёредиле:

{{EF|:|&lt;math&gt; dU = \sum_k P_k d x_k , &lt;/math&gt;|style=|ref=Гухманны тенглендириую|center=}}

аны бла бирге, джылыу потенциал болуб термодинамикалыкъ термодинамическая температура &lt;math&gt; T &lt;/math&gt; къуллукъ этеди, джылыу координат а уа — &lt;math&gt; S &lt;/math&gt; энтропия болады; басым (кери белгиси бла) изотроп суусунлагъа эмда газлагъа механикалыкъ деформация этген бир-бири бла иш бирликни потенциалыны ролун ойнайды; [[Химиялыкъ реакция|химиялыкъ]] эм [[Фазалы кёчюу|фазалы кёчюуледе]] халны координатлары эмда потенциаллары болуб  компонентлени массалары эмда аны бла бирге джегилген химиялыкъ потенциялла къуллукъ этедиле. Башха тюрлю айтылса, Гухманны аксиоматикасында температураны, энтропияны эмда химиялыкъ потенциалланы тенгауурлукълу термодинмакагъа бирге, Гиббсни тамаллы тенглендириую бла бирге киргизедиле. Гухман эмда аны ызын тутханла хайырландыргъан ''халны координатлары'' термин, ичлеринде геометриялыкъ, механикалыкъ эмда электромагнит тюрленмелеринден сора да энтропияны эм компонентлени массасын тутады, эмда ''бир халгъа келтирилген термодинамикалыкъ координатла'' термин бла байламлы бир магъанасызлыкъны къоратады: бир къауум автора бир халгъа келтирилген координатлагъа къалгъан тюрленмелени тышында энтропия бла компонентлени массамсын да къошадыла{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=29, 58, 127, 171}}, башхала уа, геометриялыкъ, механикалыкъ эмда электромагнит тюрленмеле бла чекленедиле{{sfn|Кубо Р., Термодинамика|1970|с=20–21}}.)

[[Гиббс, Джозайя Уиллард|Гиббсни]]термодинамикасында, тенгауурлукълу температураны ич энергия эм энтропияны юсю бла белгилейди{{sfn|Гиббс Дж. В., Термодинамика. Статистическая механика|1982|с=93}}{{sfn|Guggenheim E. A., Thermodynamics|1986|p=15}}{{sfn|Callen H. B., Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics|1986|p=35}}

{{EF|:|&lt;math&gt; T \equiv \left ( \frac { \partial U}{ \partial S} \right )_{\{x_i\}} , &lt;/math&gt;|style=|ref=Гиббсге кёре термодинамикалыкъ температура|center=}}

мында &lt;math&gt; {\{x_i\}} &lt;/math&gt; — ич энергияны табигъат тюрленмелерини тобламасыды (энтропиясыз), ала энчиликли функцияла кибик белгиленедиле. Адиабатик къабыргъалары болмагъан системаны бютеу нохталарында да температураны тенг болууу Гиббсни термодинамикасында термик тенгауурлукъну шарты халда болууу термодинамикалыкъ тенгауурлуукълу халдагъы ич энергия бла энтропияны экстремал энчиликлеринден чыгъады.

Фальк бла Юнгну термодинамикасы {{sfn|Falk G., Jung H., Axiomatik der Thermodynamik|1959|p=156}} энтропияны айгъакълауда тенгауурлукълу эмда тенгауурлукъсуз халланы арасында башхалыкъ этмейди, ол себебден, бу аксиомала системада энтропия эм ич энергияны юсю бла берилген температура ачыкълау бютеу бир халлы термик системалагъа хайырландырылырчады:

{{EF|:|&lt;math&gt; T \equiv \left [ \left ( \frac { \partial S}{ \partial U} \right )_{\{x_i\}} \right ]^{-1} , &lt;/math&gt;|style=|ref=Фальк бла Юнгга кёре термодинамикалыкъ температура|center=}}

мында &lt;math&gt; {\{x_i\}} &lt;/math&gt; — энтропияны бойсунмагъан тюрленмелерини тобламасыды (ич энергия кирмейди).

[[Тенгауурлукъсуз термодинамика|Локал тенгауурлукъну принципи]] тенгауурлукъсуз системалагъа температураны ачыкълауун тенгауурлукълу термодинамикадан алыргъа эмда бу тюрленмеди тёгерекдегини элементар сыйымыны тенгауурлукъсуз температурасы халдында хайырландырыргъа эркинлик береди {{sfn|Дьярмати И., Неравновесная термодинамика|1974|с=26}}.

Локал тенгауурлукъдну унамауда тамалланнган [[Тенгауурлукъсуз термодинамика#Кенгертилген тенгауурлукъсуз термодинамика|кенгертилген тенгауурлукъсуз термодинамикада]] (КТТ) тенгауурлукъсуз температураны Фальк бла Юнгну аксиоматикасында хайырландырылгъан келишимни юсю бла белгилейдиле (къара: {{eqref|Фальк бла Юнгга кёре термодинамикалыкъ температура|}}), алай а энтропия ючюн башха бойсунмагъан тюрленме тобламала бла{{sfn|Jou D. e. a., Extended Irreversible Thermodynamics|2010|p=48}}. Гиббсге кёре {{eqref|Гиббсге кёре термодинамикалыкъ температура|локал-тенгауурлукълу термодинамикалыкъ температура}} да КТТ-тенгауурлукъсуз температурадан энтропия ючюн бойсунмагъан тюрленмелени сайламалары бла башхалыкъ этеди{{sfn|Jou D. e. a., Extended Irreversible Thermodynamics|2010|p=48}}.

[[Белоконь, Николай Иович|Н. И. Белоконну]] аксиоматикасында{{sfn|Белоконь Н. И., Основные принципы термодинамики|1968|с=10}}. температураны тамал ачыкълауу Белоконну '''термостатиканы экинчи башланнгычыны постулаты''' атлы постулатдан чыгъады. ''Температура, кеси аллында объектлени арасында джылыу алмашдырыуну белгилеген, бу объектлени джангыз функциясыды, ол демеклик, джылыу тенгауурлукъда болгъан объектлени къайсы температуралыкъ шкалада да бирча температуралары барды.'' Мындан чыкъгъаны - бири-бири арасында контакты болмагъан эки объект, алай а хар бириси да ючюнчю бла джылыу тенгауурлукъда болгъанлары ючюн (ёлчелеучю адыр), бирча температураны тутадыла.

== Эмпирическая, абсолютная и термодинамическая температуры ==
Температура не может быть [[Измерение|измерена]] непосредственно. Об изменении температуры судят по изменению других [[Физические свойства|физических свойств]] тел ([[объём]]а, [[Давление|давления]], [[Электрическое сопротивление|электрического сопротивления]], [[ЭДС]], [[Интенсивность (физика)|интенсивности излучения]] и др.), однозначно с ней связанных (так называемых термометрических свойств). Количественно же температура определяется указанием способа её измерения с помощью того или иного термометра. Такое определение ещё не фиксирует ни начало отсчёта, ни единицу измерения температуры, поэтому любой метод измерения температуры связан с выбором [[Температурные шкалы|температурной шкалы]]. ''Эмпирическая температура'' — это температура, измеренная в выбранной температурной шкале.

Даваемые феноменологической термодинамикой определения ''[[#Термодинамическое определение температуры|термодинамической температуры]]'' не зависят от выбора термометрического свойства, использованного для её измерения; единицу измерения температуры задают с помощью одной из [[#Единицы и шкала измерения температуры|термодинамических температурных шкал]].

В термодинамике в качестве аксиомы принимается основанное на опыте положение о том, что равновесная термодинамическая температура есть величина, для всех систем ограниченная с одной стороны, причём температура, соответствующая этой границе, одинакова для всех термодинамических систем и, следовательно, может быть использована в качестве естественной [[Реперная точка|реперной точки]] шкалы температур. Если этой реперной точке присвоить равное нулю значение температуры, то температуры в шкале, базирующейся на данном репере, всегда будут иметь один и тот же знак{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=62}}. Приписывая второй реперной точке положительное значение температуры, получают ''абсолютную температурную шкалу'' с положительными температурами; температуру, отсчитываемую от абсолютного нуля, называют ''абсолютной температурой''&lt;ref name=&quot;abstemp&quot;&gt;{{cite web|url=http://litrus.net/book/read/115273?p=26|title=Абсолютная температура|author=|work=БСЭ, 3-е изд., 1969, т. 1|publisher=|lang=ru|access-date=2015-03-27|archive-date=2015-02-21|archive-url=https://web.archive.org/web/20150221181143/http://litrus.net/book/read/115273?p=26|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;. Соответственно термодинамическую температуру, отсчитываемую от абсолютного нуля, называют ''абсолютной термодинамической температурой'' (см. [[#Единицы и шкала измерения температуры|Шкала температур Кельвина]]). Примером эмпирической температурной шкалы с отсчётом температуры от абсолютного нуля служит [[#Единицы и шкала измерения температуры|международная практическая температурная шкала]].

[[Температурная шкала Цельсия]] не является абсолютной.

Некоторые авторы под абсолютностью температуры подразумевают не её отсчёт от абсолютного нуля, а независимость температуры от выбора [[Температурные шкалы|термометрического свойства]], используемого для её измерения{{sfn|Пригожин И., Кондепуди Д., Современная термодинамика|2002|с=23, 83, 86}}{{sfn|Сорокин В. С., Макроскопическая необратимость и энтропия. Введение в термодинамику|2004|с=60}}.

== Отрицательные абсолютные температуры ==
{{main|Отрицательная абсолютная температура}}

Равновесная термодинамическая абсолютная температура всегда положительна (см. [[#Эмпирическая, абсолютная и термодинамическая температуры|Эмпирическая, абсолютная и термодинамическая температуры]]). Использование отрицательных (по шкале Кельвина) температур есть удобный математический приём описания неравновесных систем с особыми свойствами&lt;ref name=&quot;otriztemp&quot;&gt;{{cite web | url = http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-O/O12531.shtml | title = Отрицательная температура | author =  | publisher =  | work = БСЭ, 3-е изд., 1975, т. 19 | lang = ru | access-date = 2015-03-27 | archive-date = 2015-04-02 | archive-url = https://web.archive.org/web/20150402105827/http://alcala.ru/bse/izbrannoe/slovar-O/O12531.shtml | deadlink = no }}&lt;/ref&gt;. Приём этот состоит в мысленном выделении в самостоятельную подсистему объектов с особыми свойствами, входящих в состав физической системы, и сепаратном рассмотрении полученной [[Термодинамическая система|парциальной подсистемы]]. Иными словами, один и тот же объём пространства рассматривается как одновременно занимаемый двумя и более парциальными подсистемами, слабо взаимодействующими друг с другом.

Примером использования данного подхода может служить рассмотрение ядерных спинов находящегося в магнитном поле кристалла как системы, слабо зависящей от тепловых колебаний кристаллической решётки. При быстром изменении направления магнитного поля на обратное, когда спины не успевают следовать за изменяющимся полем, система ядерных спинов некоторое время будет иметь отрицательную неравновесную температуру{{sfn|Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика. Часть 1|2002|с=262}}, то есть с формальной точки зрения в это время в одной и той же пространственной области будут находиться две слабо взаимодействующие системы с разными температурами{{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}. В силу всё-таки имеющего место взаимодействия температуры обеих систем спустя какое-то время сравняются.

Формализм классической феноменологической термодинамики может быть дополнен представлениями об отрицательных абсолютных температурах{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=136–148}}{{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}. В соответствии с [[Внутренняя энергия#Внутренняя энергия в равновесной термодинамике##Постулат Тиссы|постулатом Тиссы]] внутренняя энергия любой системы ограничена снизу, и эта граница соответствует абсолютному нулю температуры{{sfn|Tisza L., Generalized Thermodynamics|1966|p=125}}. В системах, у которых имеется не только нижняя, но и верхняя граница внутренней энергии, с ростом температуры внутренняя энергия увеличивается и достигает своего предельного значения; дальнейшее повышение температуры &lt;math&gt; T &lt;/math&gt; ведёт уже не к увеличению внутренней энергии, а к уменьшению энтропии &lt;math&gt; S &lt;/math&gt; системы (&lt;math&gt; S \rightarrow 0 &lt;/math&gt; при &lt;math&gt; T \rightarrow - 0 &lt;/math&gt;){{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}. В соответствии с формулами термодинамики это соответствует переходу из области положительных температур через точку с температурой &lt;math&gt; \pm \infty &lt;/math&gt; (точки с температурами &lt;math&gt; T = + \infty &lt;/math&gt; и &lt;math&gt; T = - \infty &lt;/math&gt; физически тождественны{{sfn|Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика. Часть 1|2002|с=261}}) в сторону точки с недостижимым предельным значением температуры, равным &lt;math&gt; - 0 &lt;/math&gt;{{sfn|Базаров И. П., Термодинамика|2010|с=137–138}}{{sfn|Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры|1964}}.

== Молекулярно-кинетическое определение ==
В [[Молекулярно-кинетическая теория|молекулярно-кинетической теории]] (МКТ) температура определяется как величина, характеризующая приходящуюся на одну [[Степени свободы (физика)|степень свободы]] среднюю кинетическую энергию частиц макроскопической системы, находящейся в состоянии [[термодинамическое равновесие|термодинамического равновесия]].
{{цитата|автор = [[Капица, Пётр Леонидович|П. Л. Капица]]&lt;ref name=&quot;Капица&quot;&gt;{{статья |автор= Капица П. Л. |заглавие= Свойства жидкого гелия |ссылка= http://vivovoco.astronet.ru/VV/PAPERS/NATURE/HELIUM.HTM |язык= ru |издание= [[Природа (журнал)|Природа]] |тип=  |год= 1997 |том=  |номер= 12 |страницы=  |doi=  |issn=  |издательство= [[Наука (издательство)|Наука]] |archivedate= 2016-02-21 |archiveurl= https://web.archive.org/web/20160221034222/http://vivovoco.astronet.ru/VV/PAPERS/NATURE/HELIUM.HTM }}&lt;/ref&gt;|... мерилом температуры является не само движение, а хаотичность этого движения. Хаотичность состояния тела определяет его температурное состояние, и эта идея (которая впервые была разработана Больцманом), что определённое температурное состояние тела вовсе не определяется энергией движения, но хаотичностью этого движения, и является тем новым понятием в описании температурных явлений, которым мы должны пользоваться…}}
Для одноатомного [[Идеальный газ|идеального газа]] температура может быть записана как
: &lt;math&gt;T = \frac{2}{3k_B}\cdot\overline{E_{kin}} = \frac{2}{3k_B}\cdot\frac{m\overline{v^2}}{2}&lt;/math&gt;,
где &lt;math&gt;m&lt;/math&gt; — масса молекулы, &lt;math&gt;k_B&lt;/math&gt; = 1,38{{e|−23}} Дж/К — [[постоянная Больцмана]], &lt;math&gt;v&lt;/math&gt; — скорость молекулы. Этой записью высвечивается физический смысл температуры в рамках МКТ, но универсальной она не является, ибо далеко не все системы сводятся к модели идеального газа.

== Определение температуры в статистической физике ==
В [[статистическая физика|статистической физике]], как и в термодинамическом подходе, температура определяется производной от энергии системы по её энтропии:
: &lt;math&gt; T = \frac{\partial U}{\partial S} &lt;/math&gt;
(если объём и число частиц в системе неизменны, частная производная заменяется полной). В рамках статистической физики существует конкретное выражение для энтропии, позволяющее выполнять вычисления:
: &lt;math&gt;S=k_B\cdot\ln(\Omega)&lt;/math&gt;,
где &lt;math&gt;\Omega&lt;/math&gt; — [[статистический вес]] состояния — количество возможных микросостояний (способов), с помощью которых можно составить макроскопическое состояние с данной энергией &lt;math&gt;U&lt;/math&gt; (в этом контексте иногда обозначаемой буквой &lt;math&gt;E&lt;/math&gt;).

Введённая таким образом величина &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; является одинаковой для разных тел при термодинамическом равновесии. При контакте двух тел тело с бо́льшим значением &lt;math&gt;T&lt;/math&gt; будет отдавать энергию другому.

== Измерение температуры ==
{{main|Термометр}}
[[Файл:Pakkanen.jpg|thumb|upright|Типичный термометр со шкалой по Цельсию, показывающий −17 градусов]]
Для измерения [[Термодинамика|термодинамической]] температуры выбирается некоторый термодинамический параметр термометрического вещества. Изменение этого параметра однозначно связывается с изменением температуры. Классическим примером термодинамического термометра может служить [[газовый термометр]], в котором температуру определяют методом измерения давления газа в баллоне постоянного объёма. Известны также термометры абсолютные радиационные, шумовые, акустические.

Термодинамические термометры — это очень сложные установки, которые невозможно использовать для практических целей. Поэтому большинство измерений производится с помощью практических термометров, которые являются вторичными, так как не могут непосредственно связывать какое-то свойство вещества с температурой. Для получения функции [[Интерполяция|интерполяции]] они должны быть отградуированы в [[Реперная точка|реперных точках]] международной температурной шкалы.

Для измерения температуры какого-либо тела обычно измеряют какой-либо физический параметр, связанный с температурой, например, геометрические размеры (см. [[Дилатометр]]) для газов — [[объём]] или [[давление]], [[скорость звука]], [[Электрическая проводимость|электрическую проводимость]], [[Электромагнитный спектр|электромагнитные спектры]] поглощения или излучения (например, [[пирометр]]ы и измерение температуры [[Фотосфера|фотосфер]] и [[Атмосфера|атмосфер]] [[Звезда|звёзд]] — в последнем случае по [[Эффект Доплера|доплеровскому]] уширению [[Спектральная линия|спектральных линий]] поглощения или излучения).

В повседневной практике температуру обычно измеряют с помощью специальных приборов — контактных [[термометр]]ов. При этом термометр приводят в [[Идеальный тепловой контакт|тепловой контакт]] с исследуемым телом, и, после установления термодинамического равновесия тела и термометра, — выравнивания их температур, по изменениям некоторого измеримого физического параметра термометра судят о температуре тела. Тепловой контакт между термометром и телом должен быть достаточным, чтобы выравнивание температур происходило быстрее, также, ускорение выравнивания температур достигается снижением [[Теплоёмкость|теплоёмкости]] термометра по сравнению с исследуемым телом, обычно, уменьшением размеров термометра. Снижение теплоёмкости термометра также меньше искажает результаты [[Измерение|измерения]], так как меньшая часть теплоты исследуемого тела отбирается или передаётся термометру. Идеальный термометр имеет нулевую теплоёмкость&lt;ref&gt;{{книга|автор=Шахмаев Н. М. и др.|заглавие=Физика: Учебник для 10 класса общеобразовательных учреждений|ответственный= |ссылка= |место=М. |издательство=[[Просвещение (издательство)|Просвещение]]|год=1996 |том= |страниц=240 |страницы=21|isbn=5090067937}}&lt;/ref&gt;.

Средства измерения температуры часто проградуированы по относительным шкалам — Цельсия или Фаренгейта.

На практике для измерения температуры также используют
* [[термометр|жидкостные и механические термометры]],
* [[термопара|термопару]],
* [[термометр сопротивления]],
* [[газовый термометр]],
* [[пирометр]].
Самым точным практическим термометром является [[Платина|платиновый]] [[термометр сопротивления]]&lt;ref&gt;{{Cite web|url=http://temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=81|title=Платиновый термометр сопротивления — основной прибор МТШ-90.|archive-url=https://web.archive.org/web/20100608031155/http://www.temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=81|archive-date=2010-06-08|access-date=2010-05-05|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;.
Разработаны новейшие методы измерения температуры, основанные на измерении параметров лазерного излучения&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://temperatures.ru/newmet/newmet.php?page=0 |title=Лазерная термометрия |access-date=2010-05-05 |archive-date=2010-06-08 |archive-url=https://web.archive.org/web/20100608031638/http://www.temperatures.ru/newmet/newmet.php?page=0 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.

== Единицы и шкала измерения температуры ==
{{main|Единицы измерения температуры}}
Поскольку температура — это мера средней [[кинетическая энергия|кинетической энергии]] теплового движения частиц системы&lt;ref&gt;{{БРЭ|Температура}}&lt;/ref&gt;, наиболее естественно было бы измерять её в энергетических единицах (то есть в системе [[СИ]] в [[Джоуль|джоулях]]; см. также [[эВ]]). Исходя из соотношения температуры и энергии частиц в одноатомном [[Идеальный газ|идеальном газе]] {{math|''E''&lt;sub&gt;кин&lt;/sub&gt; {{=}} {{frac|3|2}}''kТ''}}&lt;ref name=&quot;ФЭ5&quot; &gt;{{книга |автор= |часть=Электронвольт |ссылка часть= http://www.femto.com.ua/articles/part_2/4671.html |заглавие=[[Физическая энциклопедия]] |оригинал= |ссылка= |викитека= |ответственный= Гл. ред. [[Прохоров, Александр Михайлович|А. М. Прохоров]] |издание= |место=М. |издательство=[[Большая Российская энциклопедия (издательство)|Большая Российская энциклопедия]] |год=1998 |том=5. Стробоскопические приборы — Яркость |страницы=545 |страниц=760 |серия= |isbn=5-85270-101-7 |тираж=}}&lt;/ref&gt;. В температурных единицах {{nobr|1 эВ}} соответствует {{nobr|11 604,518 12 [[кельвин|К]]}}&lt;ref name=&quot;CODATA allascii&quot;&gt;http://physics.nist.gov/cuu/Constants/Table/allascii.txt {{Wayback|url=http://physics.nist.gov/cuu/Constants/Table/allascii.txt |date=20131208020310 }} Fundamental Physical Constants — Complete Listing&lt;/ref&gt; (см. [[постоянная Больцмана]])&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://physics.nist.gov/cuu/Constants/energy.html |title=Conversion factors for energy equivalents |access-date=2021-02-17 |archive-date=2021-01-26 |archive-url=https://web.archive.org/web/20210126060258/https://physics.nist.gov/cuu/Constants/energy.html |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.

Однако измерение температуры началось задолго до создания [[Молекулярно-кинетическая теория|молекулярно-кинетической теории]], поэтому все практические шкалы измеряют температуру в условных единицах — градусах.

=== Абсолютная температура. Шкала температур Кельвина ===
{{main|Кельвин}}
Понятие [[Термодинамическая температура|абсолютной температуры]] было введено [[Томсон, Уильям (лорд Кельвин)|У. Томсоном (Кельвином)]], в связи с чем шкалу абсолютной температуры называют шкалой Кельвина или термодинамической температурной шкалой. Единица абсолютной температуры — [[кельвин]] (К).

Абсолютная шкала температуры называется так, потому что мера основного состояния нижнего предела температуры — [[Абсолютный нуль температуры|абсолютный ноль]], то есть наиболее низкая возможная температура, при которой в принципе невозможно извлечь из вещества тепловую энергию.

Абсолютный ноль определён как 0 K, что равно −273,15&amp;nbsp;°C и −459,67&amp;nbsp;°F.

Шкала температур Кельвина — это шкала, в которой начало отсчёта ведётся от [[абсолютный ноль|абсолютного нуля]].

Важное значение имеет разработка на основе термодинамической шкалы Кельвина Международных практических шкал, основанных на реперных точках — [[Фазовый переход|фазовых переходах]] чистых веществ, определенных методами первичной термометрии. Первой международной температурной шкалой являлась принятая в 1927 г. МТШ-27. С 1927 г. шкала несколько раз переопределялась (МТШ-48, МПТШ-68, МТШ-90): менялись реперные температуры, методы интерполяции, но принцип остался тот же — основой шкалы является набор фазовых переходов чистых веществ с определенными значениями термодинамических температур и интерполяционные приборы, градуированные в этих точках. В настоящее время действует шкала МТШ-90. Основной документ (Положение о шкале) устанавливает определение Кельвина, значения температур фазовых переходов (реперных точек)&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=3 |title=Реперные точки МТШ-90 |access-date=2010-05-05 |archive-date=2011-09-17 |archive-url=https://web.archive.org/web/20110917134830/http://temperatures.ru/mtsh/mtsh.php?page=3 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt; и методы интерполяции.

Используемые в быту температурные шкалы — как [[Градус Цельсия|Цельсия]], так и [[Градус Фаренгейта|Фаренгейта]] (используемая, в основном, в [[США]]), — не являются абсолютными и поэтому неудобны при проведении экспериментов в условиях, когда температура опускается ниже точки замерзания воды, из-за чего температуру приходится выражать отрицательным числом. Для таких случаев были введены абсолютные шкалы температур.

Одна из них называется шкалой [[Градус Ранкина|Ранкина]], а другая — абсолютной термодинамической шкалой (шкалой Кельвина); температуры по ним измеряются, соответственно, в градусах Ранкина (°Ra) и [[кельвин]]ах (К). Обе шкалы начинаются при температуре абсолютного нуля. Различаются они тем, что цена одного деления по шкале Кельвина равна цене деления шкалы Цельсия, а цена деления шкалы Ранкина эквивалентна цене деления термометров со шкалой Фаренгейта. Температуре замерзания воды при стандартном атмосферном давлении соответствуют 273,15 K, 0&amp;nbsp;°C, 32&amp;nbsp;°F.

Масштаб шкалы Кельвина был привязан к [[Тройная точка воды|тройной точке воды]] (273,16 К), при этом от неё зависела [[постоянная Больцмана]]. Это создавало проблемы с точностью интерпретации измерений высоких температур. Поэтому в 2018—2019 годах в рамках [[Изменения определений основных единиц СИ (2019)|изменений в СИ]] было введено новое определение кельвина, основанное на фиксации численного значения постоянной Больцмана, вместо привязки к температуре тройной точки&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://temperatures.ru/kelvin/kelvin.php?page=2 |title=Разработка нового определения кельвина |access-date=2010-05-05 |archive-date=2010-06-08 |archive-url=https://web.archive.org/web/20100608031357/http://www.temperatures.ru/kelvin/kelvin.php?page=2 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.

=== Шкала Цельсия ===
{{main|Градус Цельсия}}
В технике, медицине, метеорологии и в быту в качестве единицы измерения температуры используется [[Градус Цельсия|шкала Цельсия]]. В настоящее время в системе СИ термодинамическую шкалу Цельсия определяют через шкалу Кельвина&lt;ref name=&quot;ГОСТ&quot;/&gt;: t(°С) = Т(К) — 273,15 (точно), то есть цена одного деления в шкале Цельсия равна цене деления шкалы Кельвина. По шкале Цельсия температура тройной точки воды равна приблизительно 0,008&amp;nbsp;°C,&lt;ref name=&quot;СПАУ_л11&quot;&gt;{{cite web
 |url         = http://edu.ioffe.spb.ru/edu/thermodinamics/lect11h.pdf
 |title       = Критическая точка. Свойства вещества в критическом состоянии. Тройная точка. Фазовые переходы II рода. Методы получения низких температур.
 |author      = Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря
 |work        = Статистическая термодинамика. Лекция 11
 |publisher   = Санкт-Петербургский академический университет
 |accessdate  = 2011-06-02
 |lang        = ru
 |deadlink    = yes
 |archiveurl  = https://web.archive.org/web/20121203165821/http://edu.ioffe.spb.ru/edu/thermodinamics/lect11h.pdf
 |archivedate = 2012-12-03
}}&lt;/ref&gt; и, следовательно, точка замерзания воды при давлении в 1 атм очень близка к 0&amp;nbsp;°C. Точка кипения воды, изначально выбранная Цельсием в качестве второй реперной точки со значением, по определению равным 100&amp;nbsp;°C, утратила свой статус одного из реперов. По современным оценкам, температура кипения воды при нормальном атмосферном давлении в термодинамической шкале Цельсия составляет около 99,975&amp;nbsp;°C. Шкала Цельсия очень удобна с практической точки зрения, поскольку вода и её состояния распространены и крайне важны для жизни на [[Земля|Земле]]. Ноль по этой шкале является особой точкой для [[метеорология|метеорологии]], поскольку связан с замерзанием атмосферной воды. Шкала предложена [[Цельсий, Андерс|Андерсом Цельсием]] в 1742 г.

=== Шкала Фаренгейта ===
{{main|Градус Фаренгейта}}
В Англии и, в особенности, в США используется шкала Фаренгейта. Ноль градусов Цельсия — это 32 градуса Фаренгейта, а 100 градусов Цельсия — 212 градусов Фаренгейта.

В настоящее время принято следующее определение шкалы Фаренгейта: это температурная шкала, 1 градус которой (1&amp;nbsp;°F) равен 1/180 разности температур кипения воды и таяния льда при атмосферном давлении, а точка таяния льда имеет температуру +32&amp;nbsp;°F. Температура по шкале Фаренгейта связана с температурой по шкале Цельсия (t °С) соотношением t °С = 5/9 (t °F — 32), t °F = 9/5 t °С + 32. Предложена Г. Фаренгейтом в 1724 году.

=== Шкала Реомюра ===
{{main|Градус Реомюра}}
Предложена в [[1730 год]]у [[Реомюр, Рене Антуан|Р. А. Реомюром]], который описал изобретённый им спиртовой термометр.

Единица — градус Реомюра (°Ré), 1 °Ré равен 1/80 части температурного интервала между опорными точками — температурой таяния льда (0 °Ré) и кипения воды (80 °Ré)

1 °Ré = 1,25&amp;nbsp;°C.

В настоящее время шкала вышла из употребления, дольше всего она сохранялась во [[Франция|Франции]], на родине автора.

== Энергия теплового движения при абсолютном нуле ==
Когда материя охлаждается, многие формы тепловой энергии и связанные с ней эффекты одновременно уменьшаются по величине. Вещество переходит от менее упорядоченного состояния к более упорядоченному.
{{цитата|автор = [[Капица, Пётр Леонидович|П. Л. Капица]]&lt;ref name=&quot;Капица&quot; /&gt;|… современное понятие абсолютного нуля не есть понятие абсолютного покоя, наоборот, при абсолютном нуле может быть движение — и оно есть, но это есть состояние полного порядка …}}

Газ превращается в жидкость и затем кристаллизуется в твёрдое тело (гелий и при абсолютном нуле остаётся в жидком состоянии при атмосферном давлении). Движение атомов и молекул замедляется, их кинетическая энергия уменьшается. [[Электрическое сопротивление|Сопротивление]] большинства металлов падает из-за уменьшения рассеяния электронов на колеблющихся с меньшей амплитудой атомах кристаллической решётки. Таким образом даже при абсолютном нуле [[электрон]]ы проводимости движутся между атомами со скоростью [[Энрико Ферми|Ферми]] порядка 10&lt;sup&gt;6&lt;/sup&gt; м/с.

Температура, при которой частицы вещества имеют минимальное количество движения, сохраняющееся только благодаря [[Квантовая механика|квантовомеханическому]] движению — это температура абсолютного нуля (Т = 0К).

Температуры абсолютного нуля достичь невозможно. Наиболее низкая температура (450±80){{e|−12}}К [[Конденсат Бозе-Эйнштейна|конденсата Бозе-Эйнштейна]] атомов [[Натрий|натрия]] была получена в [[2003|2003 г.]] исследователями из [[Массачусетский технологический институт|МТИ]]&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://physicsworld.com/cws/article/news/2003/sep/12/bose-einstein-condensates-break-temperature-record|title=Bose-Einstein condensates break temperature record|date=2003-09-12|lang=en|author=Belle Dumé|publisher=Physics World|archiveurl=https://www.webcitation.org/6INAuUZfs?url=http://physicsworld.com/cws/article/news/2003/sep/12/bose-einstein-condensates-break-temperature-record|archivedate=2013-07-25|access-date=2013-07-24|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;. При этом пик [[Тепловое излучение|теплового излучения]] находится в области [[Длина волны|длин волн]] порядка 6400 км, то есть примерно радиуса Земли.

=== Температура и излучение ===
Излучаемая телом энергия пропорциональна четвёртой степени его температуры. Так, при 300 К с квадратного метра поверхности излучается до 450 [[ватт]]. Этим объясняется, например, ночное охлаждение земной поверхности ниже температуры окружающего воздуха. Энергия излучения [[абсолютно чёрное тело|абсолютно чёрного тела]] описывается [[Закон Стефана — Больцмана|законом Стефана — Больцмана]]

== Переходы из разных шкал ==
{| class=&quot;wikitable&quot;
|+ Пересчёт температуры между основными шкалами
|-
! Шкала
! Условное обозначение
! из [[Градус Цельсия|Цельсия]] (°C)
! в Цельсий
|-
|[[Градус Фаренгейта|Фаренгейт]]
|(°F)
|[°F] = [°C] × 9⁄5 + 32
|[°C] = ([°F] − 32) × 5⁄9
|-
|[[Кельвин]]
|(K)
|[K] = [°C] + 273,15
|[°C] = [K] − 273,15
|-
|[[Градус Ранкина|Ранкин]] (Rankin)
|(°R)
|[°R] = ([°C] + 273,15) × 9⁄5
|[°C] = ([°R] − 491,67) × 5⁄9
|-
|[[Градус Делиля|Делиль]] (Delisle)
|(°Д или °De)
|[°De] = (100 − [°C]) × 3⁄2
|[°C] = 100 − [°De] × 2⁄3
|-
|[[Шкала Ньютона|Ньютон]] (Newton)
|(°N)
|[°N] = [°C] × 33⁄100
|[°C] = [°N] × 100⁄33
|-
|[[Градус Реомюра|Реомюр]] (Réaumur)
|(°Re, °Ré, °R)
|[°Ré] = [°C] × 4⁄5
|[°C] = [°Ré] × 5⁄4
|-
|[[Градус Рёмера|Рёмер]] (Rømer)
|(°Rø)
|[°Rø] = [°C] × 21⁄40 + 7,5
|[°C] = ([°Rø] − 7,5) × 40⁄21
|}

== Сравнение температурных шкал ==
{| class=&quot;wikitable&quot;
|+ Сравнение температурных шкал
! Описание
! [[Кельвин]]
! [[Градус Цельсия|Цельсий]]
! [[Градус Фаренгейта|Фаренгейт]]
! [[Градус Ранкина|Ранкин]]
! [[Градус Делиля|Делиль]]
! [[Шкала Ньютона|Ньютон]]
! [[Градус Реомюра|Реомюр]]
! [[Градус Рёмера|Рёмер]]
|-
| [[Абсолютный нуль]]
| 0
|−273,15
|−459,67
| 0
| 559,725
|−90,14
|−218,52
|−135,90
|-
| Температура таяния смеси Фаренгейта ([[Поваренная соль|соль]], [[лёд]] и [[хлорид аммония]])&lt;ref&gt;{{БРЭ|статья=Фаренгейта шкала |ссылка=https://old.bigenc.ru/physics/text/4706192 |автор= |том= |страницы= |ref= |архив= https://web.archive.org/web/20220615160522/https://bigenc.ru/physics/text/4706192|архив дата= 2022-06-15}}&lt;/ref&gt;
| 255,37
|−17,78
| 0
| 459,67
| 176,67
|−5,87
|−14,22
|−1,83
|-
| Температура замерзания воды ([[Нормальные условия]])
| 273,15
| 0
| 32
| 491,67
| 150
| 0
| 0
| 7,5
|-
| Средняя температура человеческого тела¹
| 309,75
| 36,6
| 98,2
| 557,9
| 94,5
| 12,21
| 29,6
| 26,925
|-
| Температура кипения воды ([[Нормальные условия]])
| 373,15
| 100
| 212
| 671,67
| 0
| 33
| 80
| 60
|-
| Плавление [[Титан (элемент)|титана]]
| 1941
| 1668
| 3034
| 3494
|−2352
| 550
| 1334
| 883
|-
| Солнце²
| 5800
| 5526
| 9980
| 10440
|−8140
| 1823
| 4421
| 2909
|}

¹ Нормальная средняя температура человеческого тела — +36,6&amp;nbsp;°C ±0,7&amp;nbsp;°C, или +98,2&amp;nbsp;°F ±1,3&amp;nbsp;°F. Приводимое обычно значение +98,6&amp;nbsp;°F — это точное преобразование в шкалу Фаренгейта принятого в Германии в XIX веке значения +37&amp;nbsp;°C. Однако это значение не входит в диапазон нормальной средней температуры тела человека, поскольку температура разных частей тела разная&lt;ref&gt;[http://hypertextbook.com/facts/LenaWong.shtml О различных измерениях температуры тела] {{Wayback|url=http://hypertextbook.com/facts/LenaWong.shtml |date=20100926162224 }}{{ref-en}}&lt;/ref&gt;.

² Некоторые значения в этой таблице являются округлёнными. Например, температура поверхности Солнца равняется 5800 кельвинам очень приближённо. Однако для остальных температурных шкал уже дан ''точный'' результат перевода 5800 кельвинов в данную шкалу.

== Характеристика фазовых переходов ==
Для описания точек [[Фазовый переход|фазовых переходов]] различных веществ используют следующие значения температуры:
* [[Температура плавления]]
* [[Температура кипения]]
* [[Тройная точка]]
* [[Температура Дебая]] (Характеристическая температура)
* [[Точка Кюри|Температура Кюри]]
* [[Точка Нееля|Температура Нееля]]

== Психология восприятия ==
Как показывают результаты многочисленных экспериментов, ощущение холода или тепла зависит не только от температуры и влажности окружающей среды, но и от настроения. Так, если испытуемый чувствует себя одиноким, например, находится в помещении с людьми, которые не разделяют его взглядов или ценностей, или просто находится далеко от других людей, то для него комната становится холоднее, и наоборот{{sfn| Тальма Лобель |2014|с= 24}}.

== Интересные факты ==
{{trivia|дата=21 апреля 2021}}
* Самая высокая температура, созданная человеком, ~ 10{{e|12}} К (что сравнимо с температурой [[Вселенная|Вселенной]] в первые секунды её жизни) была достигнута в [[2010 год в науке|2010 году]] при столкновении ионов свинца, ускоренных до [[Скорость света|околосветовых скоростей]]. Эксперимент был проведён на [[Большой адронный коллайдер|Большом адронном коллайдере]]&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://www.bbc.co.uk/news/science-environment-11711228 |title=BBC News — Large Hadron Collider (LHC) generates a 'mini-Big Bang' |access-date=2010-11-15 |archive-date=2010-11-15 |archive-url=https://web.archive.org/web/20101115225212/http://www.bbc.co.uk/news/science-environment-11711228 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.
* Самая высокая теоретически возможная температура — [[планковская температура]]. Более высокая температура по современным физическим представлениям не может существовать, так как придание дополнительной энергии системе, нагретой до такой температуры, не увеличивает скорости частиц, а только порождает в столкновениях новые частицы, при этом число частиц в системе растёт, а также растёт и масса системы. Можно считать, что это температура «кипения» физического вакуума. Она примерно равна 1,41679(11){{e|32}} K (примерно 142 [[нониллион]]а K).
* [[Солнечное ядро]] имеет температуру около {{num|15000000|K}}.
* При очень низкой температуре, полученной в 1995 году [[Корнелл, Эрик Аллин|Эриком Корнеллом]] и [[Виман, Карл|Карлом Виманом]] из США при охлаждении атомов [[Рубидий|рубидия]] удалось получить [[конденсат Бозе-Эйнштейна]]&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://tem-6.narod.ru/weather_record.html |title=Всё про всё. Рекорды температуры |access-date=2009-12-16 |archive-date=2013-09-25 |archive-url=https://web.archive.org/web/20130925124850/http://tem-6.narod.ru/weather_record.html |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;&lt;ref&gt;{{Cite web |url=http://www.seti.ee/ff/34gin.swf |title=Чудеса науки |access-date=2009-12-16 |archive-date=2012-12-01 |archive-url=https://web.archive.org/web/20121201130137/http://www.seti.ee/ff/34gin.swf |deadlink=yes }}&lt;/ref&gt;. Температура была выше [[Абсолютный нуль температуры|абсолютного нуля]] на 170 миллиардных долей кельвина (1,7{{e|−7 }} K).
* Самой низкой температурой, полученной в эксперименте, является температура в 50 пикокельвинов (5{{e|−11 }} K), полученная группой из Стенфордского университета в 2015 году&lt;ref&gt;{{cite web  |url=https://physicsworld.com/a/where-is-the-coldest-experiment-on-earth/  |title=Where is the coldest experiment on Earth?  |lang=en  |access-date=2020-02-23  |archive-date=2020-02-23  |archive-url=https://web.archive.org/web/20200223133917/https://physicsworld.com/a/where-is-the-coldest-experiment-on-earth/  |deadlink=no  }}&lt;/ref&gt;.
* Рекордно низкая температура на поверхности Земли −89,2 °С была зарегистрирована на советской внутриконтинентальной научной станции Восток, Антарктида (высота 3488 м над уровнем моря) 21 июля [[1983 год]]а&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://www.nat-geo.ru/article/719-samaya-nizkaya-temperatura-na-poverhnosti-zemli/|title=Самая низкая температура на поверхности Земли|publisher=National Geographic Россия|accessdate=2013-12-09|lang=|archiveurl=https://web.archive.org/web/20131213010435/http://www.nat-geo.ru/article/719-samaya-nizkaya-temperatura-na-poverhnosti-zemli/|archivedate=2013-12-13|deadlink=yes}}&lt;/ref&gt;&lt;ref&gt;{{cite web |url=http://wmo.asu.edu/world-lowest-temperature |title=World: Lowest Temperature |publisher=Arizona State University |accessdate=2013-12-09 |lang=en |archiveurl=https://web.archive.org/web/20100616025722/http://wmo.asu.edu/world-lowest-temperature |archivedate=2010-06-16 |deadlink=yes }}&lt;/ref&gt;. В июне 2018 года появилась информация о температуре −98 °С, зарегистрированной в Антарктиде&lt;ref&gt;{{Cite web |url=https://news.mail.ru/society/33918173/?frommail=1 |title=Учёные зафиксировали в Антарктиде самую низкую температуру на планете |access-date=2018-06-27 |archive-date=2018-06-27 |archive-url=https://web.archive.org/web/20180627202850/https://news.mail.ru/society/33918173/?frommail=1 |deadlink=no }}&lt;/ref&gt;.
* 9 декабря 2013 года на конференции [[Американский геофизический союз|Американского геофизического союза]] группа американских исследователей сообщила о том, что 10 августа 2010 года температура воздуха в одной из точек Антарктиды опускалась до −135,8&amp;nbsp;°F (−93,2 °С). Данная информация была выявлена в результате анализа спутниковых данных НАСА&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://www.nasa.gov/press/2013/december/nasa-usgs-landsat-8-satellite-pinpoints-coldest-spots-on-earth/#.Uqb6JvQW1QE|title=NASA-USGS Landsat 8 Satellite Pinpoints Coldest Spots on Earth|publisher=[[NASA]]|lang=en|access-date=2013-12-10|archive-date=2013-12-12|archive-url=https://web.archive.org/web/20131212221824/http://www.nasa.gov/press/2013/december/nasa-usgs-landsat-8-satellite-pinpoints-coldest-spots-on-earth/#.Uqb6JvQW1QE|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;. По мнению выступавшего с сообщением Т. Скамбоса ({{lang-en|Ted Scambos}}) полученное значение не будет зарегистрировано в качестве рекордного, поскольку определено в результате спутниковых измерений, а не с помощью [[термометр]]а&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://www.foxnews.com/science/2013/12/10/antarctica-sets-low-temperature-record-1358-degrees/|title=Antarctica sets low temperature record of -135.8 degrees|publisher=[[FoxNews]]|lang=en|access-date=2013-12-10|archive-date=2013-12-11|archive-url=https://web.archive.org/web/20131211145336/http://www.foxnews.com/science/2013/12/10/antarctica-sets-low-temperature-record-1358-degrees/|deadlink=no}}&lt;/ref&gt;.
* Рекордно высокая температура воздуха вблизи поверхности земли +56,7 ˚C была зарегистрирована 10 июля 1913 года на ранчо Гринленд в [[Долина Смерти|долине Смерти]] (штат [[Калифорния]], США)&lt;ref&gt;{{cite web|url=http://compulenta.computerra.ru/zemlya/metereologiya/708155/|title=Старый температурный рекорд оспорен|publisher=Компьюлента|accessdate=2013-11-30|lang=|archiveurl=https://web.archive.org/web/20131203012044/http://compulenta.computerra.ru/zemlya/metereologiya/708155/|archivedate=2013-12-03|deadlink=yes}}&lt;/ref&gt;&lt;ref&gt;{{cite web |url= http://www.wmo.int/pages/mediacentre/press_releases/pr_956_en.html |title= Press Release No. 956 |publisher= World Meteorological Organizayion |accessdate= 2013-11-30 |lang= en |archiveurl= https://web.archive.org/web/20160406053728/http://www.wmo.int/pages/mediacentre/press_releases/pr_956_en.html |archivedate= 2016-04-06 |deadlink= yes }}&lt;/ref&gt;.
* Семена [[Высшие растения|высших растений]] сохраняют всхожесть после охлаждения до −269&amp;nbsp;°C&lt;ref&gt;{{Книга|ссылка=https://books.google.by/books?hl=ru&amp;lr=&amp;id=CCkgAAAAIAAJ|автор={{nobr|Imshenetsky A. A.}}|заглавие=Foundations of Space Biology and Medicine|год=1975|часть=Biological effects of extreme environment conditions|язык=en|место=Washington, D. C.|издательство=Scientific and Technical Information Office, National Aeronautics and Space Administration|pages=277|volume=1. Space as a habitat|access-date=2024-08-12|archive-date=2024-08-12|archive-url=https://web.archive.org/web/20240812180709/https://books.google.by/books?hl=ru&amp;lr=&amp;id=CCkgAAAAIAAJ|url-status=live}}&lt;/ref&gt;.

== См. также ==
{{кол|2}}
* [[Отрицательная абсолютная температура]]
* [[Цветовая температура]]
* [[Яркостная температура]]
* [[Антенная температура]]
* [[Тепловой насос]]
* [[Виртуальная температура]]
* [[Температура воздуха]]
* [[Температура тела]]
{{конец кол}}

== Примечания ==
{{примечания|2}}

== Литература ==
{{refbegin|2}}
* {{книга|автор=Callen H. B.|заглавие=Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics|ссылка= |язык=en |издание=2nd ed|место=N. Y. e. a.|издательство=John Wiley|год=1986|том= |allpages= XVI + 493|серия= |isbn=0471862568, 9780471862567 |ref=Callen H. B., Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics|1986}}
* {{статья|автор=Falk G., Jung H.|заглавие=Axiomatik der Thermodynamik|ссылка= |язык=de|издание=Flügge S. (ed.). Encyclopedia of Physics / Flügge S. (Hrsg.). Handbuch der Physik|издательство=Springer-Verlag|год=1959|volume=III/2. Principles of Thermodynamics and Statistics / Band III/2. Prinzipien der Thermodynamik und Statistik, S. 119–175|номер= |с= |doi= |ref=Falk G., Jung H., Axiomatik der Thermodynamik|1959}}
* {{книга|автор=Guggenheim E. A.|заглавие=Thermodynamics: An Advanced Treatment for Chemists and Physicists|ссылка= |язык= |издание=8th ed|место=Amsterdam|издательство=North-Holland|год=1986|том= |allpages=XXIV + 390|серия= |isbn=0444869514, 9780444869517 |ref=Guggenheim E. A., Thermodynamics|1986}}
* {{книга|автор=Jou D., Casas-Vázquez J., Lebon G.|заглавие=Extended Irreversible Thermodynamics|ссылка= |язык=en|издание=4th ed|место=N. Y.—Dordrecht—Heidelberg—London|издательство=Springer|год=2010|том= |allpages=XVIII + 483 |серия= |isbn=978-90-481-3073-3|doi=10.1007/978-90-481-3074-0|ref=Jou D. e. a., Extended Irreversible Thermodynamics|2010}}
* {{книга|автор=Tisza Laszlo.|заглавие=Generalized Thermodynamics|ответственный= |издание= |место=Cambridge (Massachusetts) — London (England)|издательство=The M.I.T. Press|год=1966|том= |allpages=XI + 384 |серия= |isbn= |ref=Tisza L., Generalized Thermodynamics|1966}}
* {{книга|автор=Базаров И. П.|заглавие=Термодинамика|издание=5-е изд|место=СПб.—М.—Краснодар|издательство=Лань|год=2010|том= |страниц=384|серия=Учебники для вузов. Специальная литература|isbn=978-5-8114-1003-3|ref=Базаров И. П., Термодинамика|2010}}
* {{книга|автор =Белоконь Н. И.|заглавие =Основные принципы термодинамики|издание= |место =М.|издательство =Недра|год =1968|том= |страниц =112|серия= |isbn= |ref =Белоконь Н. И., Основные принципы термодинамики}}
* {{статья|автор=Борн М.|заглавие=Критические замечания по поводу традиционного изложения термодинамики|ссылка= |язык=ru|издание=Развитие современной физики|издательство=М.: Наука|год=1964|volume= |номер= |страницы=223—256 |doi= |ref=Борн М., Критические замечания по поводу традиционного изложения термодинамики}}
* {{книга|автор=Вукалович М. П., Новиков И. И.|заглавие=Термодинамика|ответственный= |издание= |место=М.|издательство=Машиностроение|год=1972|том= |страниц=671|серия= |isbn= |ref=Вукалович М. П., Новиков И. И., Термодинамика|1972}}
* {{книга|автор=Гиббс Дж. В.|заглавие=Термодинамика. Статистическая механика|ответственный=Отв. ред. Д. Н. Зубарев|издание= |место=М.|издательство=Наука|год=1982|том= |страниц=584|серия=Классики науки|isbn= |ref=Гиббс Дж. В., Термодинамика. Статистическая механика|1982}}
* {{книга|автор=Гухман А. А.|заглавие=Об основаниях термодинамики|ответственный= |издание= |место=Алма-Ата|издательство=Изд-во АН КазССР|год=1947|том= |страниц=106|серия= |isbn= |ref=Гухман А. А., Об основаниях термодинамики|1947}}
* {{книга|автор=Гухман А. А.|заглавие=Об основаниях термодинамики|ответственный= |издание= |место=М.|издательство=Энергоатомиздат|год=1986|том= |страниц=384|серия= |isbn= |ref=Гухман А. А., Об основаниях термодинамики|1986}}
* {{книга|автор=Дьярмати И.|заглавие=Неравновесная термодинамика. Теория поля и вариационные принципы|ответственный= |издание= |место=М.|издательство=Мир|год=1974|том= |страниц=304|серия= |isbn= |ref=Дьярмати И., Неравновесная термодинамика|1974}}
* {{книга|автор =Жилин П. А.|заглавие =Рациональная механика сплошных сред|ответственный= |издание=2-е изд|место=СПб.|издательство =Изд-во Политехн. ун-та|год =2012|том= |страниц =584|серия= |isbn =978-5-7422-3248-3|ref=Жилин П. А., Рациональная механика сплошных сред|2012}}
* {{книга|автор=Залевски К.|заглавие=Феноменологическая и статистическая термодинамика: Краткий курс лекций|ответственный=Пер. с польск. под. ред. Л. А. Серафимова|издание= |место=М.|издательство=Мир|год=1973|том= |страниц=168|серия= |isbn= |ref=Залевски К., Феноменологическая и статистическая термодинамика|1973}}
* {{книга|автор=Зоммерфельд А.|заглавие=Термодинамика и статистическая физика|ответственный=Пер. с нем.|издание= |место=М.|издательство=Изд-во иностр. лит-ры|год=1955|том= |страниц=480|серия= |isbn= |ref=Зоммерфельд А., Термодинамика и статистическая физика|1955}}
* {{статья|автор=Каратеодори К.|заглавие=Об основах термодинамики|ссылка= |язык=ru|издание=Развитие современной физики|издательство=М.: Наука|год=1964|volume= |номер= |страницы=3—22 |doi= |ref=Каратеодори К., Об основах термодинамики}}
* {{статья|автор=Клаузиус Р.|заглавие=Механическая теория тепла|ссылка= |язык=ru|издание=Второе начало термодинамики|издательство=М.—Л.: Гостехиздат|год=1934|volume= |номер= |страницы=70—158 |doi= |ref=Клаузиус Р., Механическая теория тепла|1934}}
* {{книга|автор=Кубо Р.|заглавие=Термодинамика|издание= |место=М.|издательство=Мир|год=1970|том= |страниц=304|серия= |isbn= |ref=Кубо Р., Термодинамика|1970}}
* {{книга|автор=Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М.|заглавие=Статистическая физика. Часть 1|ответственный= |издание=5-е изд|место=М.|издательство=Физматлит|год=2002|страниц=616|серия=Теоретическая физика в 10 томах. Том 5|том= |isbn=5-9221-0054-8|ref=Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика. Часть 1|2002}}
* {{книга|автор=Леонова В. Ф.|заглавие=Термодинамика|издательство=Высшая школа|год=1968|место=М|страниц=159|ref=Леонова В. Ф., Термодинамика|1968}}
* {{статья|автор=Поулз Д. |заглавие=Отрицательные абсолютные температуры и температуры во вращающихся системах координат |ссылка= |язык=ru |издание=[[Успехи физических наук]] |издательство=[[Физический институт имени П. Н. Лебедева РАН|Российская академия наук]] |год=1964 |volume=84 |номер=4 |страницы=693—713 |doi= |ref=Поулз Д., Отрицательные абсолютные температуры |1964 }}
* {{книга|автор=Пригожин И., Кондепуди Д.|заглавие=Современная термодинамика. От тепловых двигателей до диссипативных структур |ответственный = Пер. с англ|издание= |место=М.|издательство=Мир |год=2002 |том= |страниц=462 |серия= |isbn= |ref=Пригожин И., Кондепуди Д., Современная термодинамика|2002}}
* {{книга|автор = Рудой Ю. Г. |заглавие = Математическая структура равновесной термодинамики и статистической механики |издание = |место= М. — Ижевск |издательство = Институт компьютерных исследований |год =2013 |том= |страниц = 368 |серия= |isbn= 978-5-4344-0159-3 |ref = Рудой Ю. Г., Математическая структура равновесной термодинамики и статистической механики | 2013}}
* {{книга
 | автор = Сивухин Д. В. 
 | заглавие = Термодинамика и молекулярная физика
 | место = Москва
 | издательство = «Наука»
 | год = 1990
 | ссылка = 
}}
* {{книга|автор =Сорокин В. С.|заглавие =Макроскопическая необратимость и энтропия. Введение в термодинамику|издание = |место =М.|издательство =ФИЗМАТЛИТ|год =2004|том= |страниц =174|серия= |isbn =5-9221-0507-8|ref=Сорокин В. С., Макроскопическая необратимость и энтропия. Введение в термодинамику|2004}}
* {{книга
 | автор = Спасский Б. И. 
 | заглавие = История физики Ч.I
 | место = Москва
 | издательство = «Высшая школа»
 | год = 1977
 | ссылка = http://osnovanija.narod.ru/History/Spas/T1_1.djvu
}}
* {{книга|автор= Тальма Лобель|заглавие= Теплая чашка в холодный день: Как физические ощущения влияют на наши решения|оригинал= Sensation The New Science of Physical Intelligence|издательство= [[Альпина Паблишер]]|год= 2014|место = М.|серия= |страниц= 259
|isbn= 978-5-9614-4698-2|ref= Тальма Лобель}}
* {{статья|автор=Трусделл К.|заглавие=Термодинамика для начинающих|ссылка= |язык=ru|издание=Механика. Периодический сборник переводов иностранных статей|издательство=М.: Мир|год=1970|volume= |номер=3 (121), с. 116—128|с= |doi= |ref=Трусделл К., Термодинамика для начинающих|1970}}
* {{книга|заглавие=Физика. Большой энциклопедический словарь|ответственный=Гл. ред. [[Прохоров, Александр Михайлович|А. М. Прохоров]]|издание= |место=М.|издательство=[[Большая Российская энциклопедия (издательство)|Большая Российская энциклопедия]]|год=1998|том= |страниц=944|серия= |isbn=5-85270-306-0|ref=Физика. Большой энциклопедический словарь|1998}}
{{refend}}

== Ссылки ==
{{Навигация
|Викисловарь = температура
}}
*[https://earth.nullschool.net/#current/wind/surface/level/overlay=temp/winkel3 Current map of global surface temperatures]{{ref-en}}
* {{статья |заглавие=Cooling molecules the optoelectric way |ссылка=http://www.physicstoday.org/resource/1/phtoad/v66/i1/p12_s1 |archiveurl=http://arquivo.pt/wayback/20160515074555/http://www.physicstoday.org/resource/1/phtoad/v66/i1/p12_s1 |archivedate=2016-05-15 |издание=[[Physics Today]] |том=66 |номер=1 |страницы=12—14 |doi=10.1063/pt.3.1840 |bibcode=2013PhT....66a..12M |язык=en |автор=Miller, J. |год=2013 |тип=magazine }}

{{ВС}}
{{Температурные шкалы}}

[[Категория:Температура|*]]</text>
      <sha1>f879mygfl1n24e1oxp3cbug3lvuxg8i</sha1>
    </revision>
  </page>
</mediawiki>